Estructuras traccionadas

PRIMERBORRADORPUBLICACIÓNDECABLESYARCOS
CABLES Y ARCOS
COORDINACIÓN: ING. CESAR FERNÁNDES
REALIZACIÓN: ARQ. VIRGINIA CASAÑAS
BASADO EN LOS TRABAJOS PREVIOS DE: ARQ. FELICIA GILBOA - ARQ. RICARDO VIDART
Y EN LA PUBLICACIÓN DE ESTRUCTURAS TRACCIONADAS ARQ. VIRGINIA CASAÑAS Y
PROF. JESÚS ARGUIÑARENA

1
CABLES Y ARCOS
PRESENTACIÓN DE LA FAMILIA.
Se trata de estructuras que actúan principalmente mediante su forma material, lo que hace a Engel
llamarlas de forma activa o sistemas estructurales en estado de tracción simple o compresión
simple.
La característica de los sistemas estructurales de forma activa es que ellos vuelven a encauzar las
fuerzas exteriores por medio de simples tensiones normales: el arco por compresión y el cable
por tracción.
La forma de los sistemas estructurales de forma activa coincide, en el caso ideal, precisamente
con el flujo de los esfuerzos, y estos sistemas son, por tanto, el camino natural de las fuerzas
expresado en materia. La trayectoria natural de los esfuerzos de un sistema de tracciones es el
cable suspendido y la de un sistema de compresiones es el arco funicular.
Cualquier cambio en las condiciones de carga o sustentación afecta a la forma de la curva
funicular dando origen a una nueva forma estructural que responderá siempre a la funicular
correspondiente a las cargas existentes en el caso del cable (estructura flexible. El arco funicular
(estructura resistente) debido a su rigidez no cambiará su forma apareciendo diferencias entre el
arco y su nueva curva funicular.
Cables: Son estructuras especialmente apropiadas para cubiertas de grandes luces con
materiales ligeros (livianos) donde el elemento estructural esencial es el cable y el esfuerzo
fundamental es el de tracción.
A causa de ser estructuras solicitadas exclusivamente por simple tracción, son los sistemas más
económicos para cubrir un espacio atendiendo a la relación peso-luz.
El cable sólo puede soportar tracciones.
Th = Ch
Tv = Cv
Arco Funicular: Las formas inversas de los cables colgantes, corresponden a las formas
comprimidas, que con la misma longitud soportarían las mismas cargas.
El arco “funicular” soporta compresiones
de la misma magnitud que el cable

2
Techo elíptico colgado de cables
Acceso a Aeropuerto JFK New York
CABLES:
Un material flexible (no rígido) con una forma determinada, fijado por sus extremos, puede
sostenerse por sí mismo y cubrir un gran espacio.
Los cables son estructuras sin rigidez a la flexión debido a la pequeña sección transversal en
relación a su longitud, por lo que la carga se transforma en tracción y hace que el cable cambie su
forma según la carga que se le aplique.
Puente Puente Brooklyn Puente
Golden Gate

3
1.Características • Resisten únicamente esfuerzos de tracción pura.
• La forma responde a las cargas.
• Cualquier cambio en las condiciones de carga afecta la forma.
• Carecen de rigidez transversal.
• Las cargas pueden ser muy grandes en relación al peso
propio.
• No constituye una estructura autoportante.
El cable estará trabajando en tracción pura, uniforme para toda la sección del cable, con un
aprovechamiento total y absoluto de la capacidad de éste, dando estructuras ligeras aptas para
cubrir grandes luces. Especialmente ligeros serán las unidades funcionales esenciales -el cable- si
se usa acero de alta resistencia. Estos sistemas son los más económicos atendiendo a la
relación peso-luz.
Un cable no constituye una estructura autoportante, el diseño exigirá estructuras auxiliares que
sostengan los cables a alturas importantes, ello conlleva una combinación de sistemas
estructurales diferentes, y el estudio de la eficiencia en cada caso concreto, deberá incluirlo.
Las acciones sobre una cubierta se pueden transmitir a cables, que se alargarán traccionándose
de forma de encontrar la forma correspondiente al equilibrio.

4
2.Relacióntrazado-esfuerzos
El cable adopta la forma de las cargas: por ejemplo la plomada nos indica la verticalidad de la
fuerza de gravedad del peso de la misma (carga), en la forma del hilo (cable) que lo sostiene.
Aplicada una fuerza horizontal en cualquier punto de dicho cable, la forma del mismo se modifica
en función del valor de dicha carga.
Si colgamos la carga de dos cables en vez de uno, cada uno de ellos equilibrará la mitad de la
carga.
Separando los puntos de amarre, la carga quedará suspendida en el espacio creado. El cable
trasmite la carga a ambos lados, cubriendo el espacio. La forma del cable sigue las direcciones de
las fuerzas.
Debido a su reducida sección transversal en relación con su longitud, el cable no puede resistir la
flexión, y así modifica su forma para cada nuevo estado de cargas.
P
-P -F
F
H
-H
F1 F2
-F2-F1
-H1
H1 H2 -H2
A B
P
-P/2-P/2
F
F
A B
RA RB
RA RB

5
El valor del esfuerzo a que estará sometido el cable dependerá de la distancia entre los puntos de
amarre ( l = luz), del valor de la carga (F = fuerza), y la distancia de la flecha del cable (f). La
resolución gráfica a los efectos de obtener el valor de dicho esfuerzo la podemos visualizar en el
polígono vectorial, equilibrando la carga aplicada sobre el cable según las direcciones que adopta
el trazado del cable.
Analicemos la variación de los esfuerzos en el cable, manteniendo constantes el valor de la
fuerza (F) y la distancia de la flecha del cable (f ), variando la distancia entre los puntos de
amarre ( l ).
- fuerza F = F
- flecha f = f
- distancia entre los puntos de amarre 21 l<l
Vemos que la componente vertical se mantiene constante: RAv = RCv = F/2, en tanto que el valor
del esfuerzo a que está sometido el cable aumenta: RC> RA a medida que se incrementa la
distancia entre los puntos de amarre ( l ).
F F
RAv=F/2
F F
l
f
l
f
RAv=F/2
RA
RAh
RBhRAh A B D RDhRCh C
RB
RA
RC
RCv=F/2
RCh
RBv=F/2 RCv=F/2 RDv=F/2
RC
RD
1 2
El valor del esfuerzo al que está sometido el cable aumenta, a mayor distancia entre los puntos de
amarre mayor tracción.

6
Analicemos ahora dicha variación manteniendo constantes, el valor de la fuerza (F) y la distancia
entre puntos de amarre ( l ), modificando la flecha del cable (f ).
- fuerza F = F
- flecha f 1 > f2
- distancia entre los puntos de amarre l
F
RAv=F/2
F
l
f1
RAv=F/2
RA
RAh
RBhRAh A B
RB
RA
RBv=F/2
F
RCv=F/2
F
l
f2
RCv=F/2
RC
RCh
RDhRCh C D
RD
RC
RDv=F/2
La componente vertical se sigue manteniendo constante: RAv = RCv = F/2, en tanto que a medida
que aumenta la flecha (f ) el esfuerzo a que está sometido el cable es cada vez menor, dado que
disminuye la componente horizontal: RAh< RCh. Así, el esfuerzo en el cable y la componente
horizontal de la reacción, son inversamente proporcionales a la flecha. Si la flecha es nula, el
esfuerzo del cable y la componente horizontal de la reacción resultarán infinitas; es decir, el cable
colgante no puede resistir la carga.
A B
F
F
RA
RB
RBRA
A medida que aumentamos la flecha, disminuye el esfuerzo en el cable, pero necesitamos un
cable más largo, es decir, más material. Analizando la variación de la flecha en relación a la
variación del volumen del cable, llegamos a una situación óptima del mismo cuando el ángulo que
abre el cable con la horizontal es de 45º.

7
POLÍGONO VECTORIAL POLÍGONO VECTORIAL
trazado del cable:
Si la carga se desplaza del punto medio, cambia la forma del cable y éste se acomoda para
transferir la carga por medio de los tramos rectos.
Si se fijan al cable dos cargas idénticas en ubicaciones simétricas, vuelve a cambiar de forma con
tres lados rectos. Si se aumenta el número de cargas, el cable toma nuevas configuraciones de
equilibrio con lados rectos entre las cargas.
Cuando aplicamos dos o más fuerzas sobre el cable, éste adopta la forma de una funicular.
Cada situación de carga se corresponderá con una forma. Esa forma coincide con el lugar
geométrico de las resultantes de las acciones y reacciones sobre el cable. Es decir que el eje del
cable coincide con la línea de presiones, la forma de estos sistemas estructurales coincide,
entonces, con el flujo de los esfuerzos y podríamos decir, que esta forma dibuja el camino natural
de los “flujos” expresado en materia resistente del cable.
Esa línea de presiones, o funicular de las cargas, tienen una dependencia directa del sistema de
fuerzas a equilibrar, y no puede someterse al proyecto libremente.
La resolución de dicha funicular, se realiza, en primer lugar obteniendo la resultante de las fuerzas,
y luego, trazando la funicular que pasa por los puntos de amarre del cable. (Para la resolución de
funiculares ver Ficha b “Elementos teóricos para el Análisis del equilibrio de un sistema de
fuerzas”)
El valor del esfuerzo sobre el cable se obtiene en el polígono vectorial; cada lado de dicho
polígono nos indica el esfuerzo del cable en una zona del mismo y, por tanto, el mayor esfuerzo
sobre el cable, será el mayor de dicho polígono.
F2
F1
F4
F3
F5
F1
F1 F2 F2 F4
F1 F5
F3
F2
F1F1
RB
RA
RA RB RB RB
RB
RA RA
RA
RA
RB
A B A B A B
A medida que aumenta el número de cargas el polígono funicular toma un número creciente de
lados más pequeños y se aproxima a una curva.
Cuando la cantidad de fuerzas tienden a infinito, la poligonal tiende a una curva funicular. Las
reacciones que equilibran al cable son tangentes a la curva en los puntos de amarre del cable.
En el caso de que las cargas aplicadas se distribuyan a lo largo del cable (igual cantidad de carga
por largo de cable), la forma que adoptará el cable es el de una curva catenaria.
POLÍGONO VECTORIAL

8
La flecha óptima de una catenaria es aproximadamente un tercio de la luz y para esta relación de
flecha luz la catenaria y la parábola son curvas muy similares.
A B
l
y
x
a
RBRA
s
ecuación de la catenaria
a
x
hips .sen=
a
x
hipay .cos.=
Las reacciones en A y en B son tangentes a la curva.
Si las cargas aplicadas se distribuyen horizontalmente, la curva funicular difiere de la catenaria, si
bien posee la misma configuración general, la forma que adopta un cable sometido a una carga
horizontal uniformemente repartida se aproxima a una parábola.
Ambas curvas coinciden en tres puntos: los dos puntos de amarre del cable y en el punto medio
del trazado.
C
A B

9
ARAh
RAv
x
T
M
P.x
y
ecuación de la parábola
La parábola tiene una ecuación más simple que corresponde a una carga uniformemente
repartida.
A B
l
RAh
RAv
RBh
RBv
x
T
M
P.x
y
equilibrio global:
∑ = 0M
∑ = 0xF
∑ = 0yF
l.pP =
RBhRAh =
2
.lp
RBvRAv ==
equilibrio de la parte:
0.0 =+−−→=∑ TRAhRAvxp
∑ =−+−→= 0
2
....0
x
xpxRAvyRAhMM
∑ =−+−→= 0
2
.
.
2
.
.0
2
xp
x
p
yRAhMM
l
sustituyo RAv
RAh
xpxp
y
2
... 2
−
=
l
( )2
.
2
xx
RAh
p
y −= l Ecuación de la parábola de 2º grado
1
1

10
Para fyx =→=
2
l
f
p
f
p
f
p
RAh
8
.
4
.
2422
2222
llll
==





−=
f
p
RAH
8
. 2
l
=
trazado funicular:
Dado un sistema de fuerzas paralelas en el plano, hallamos su resultante.
Conocemos su intensidad que será 4321 FFFFF +++= , y su sentido que dependerá del
sentido e intensidad de las fuerzas del sistema.
Desconocemos su línea de acción.
Para hallar la resultante F de las fuerzas se pueden trazar distintas funiculares:
• Elijo un punto cualquiera de pasaje de la funicular sobre F1: ptos.1, 2, o 3, primera
indeterminación.
• Por uno de esos puntos (pto.1) se pueden pasar infinitud de líneas de acción para la
primera fuerza a0, b0, segunda indeterminación.
• Y sobre la paralela a esas direcciones (a0) en un polígono vectorial tomo como polo uno
de los infinitos puntos O, O´, tercera indeterminación.
Hay infinitas soluciones para estas 3 indeterminaciones, si se fija el punto de pasaje de la funicular
y la dirección de la línea de acción de a0 y se fija el polo el problema queda totalmente
determinado.
PLANO DE SITUACIÓN
PLANO OPERATORIO

11
funicular por 2 puntos fijos A y B:
Si fijamos dos puntos de pasaje de la funicular tendremos una infinitud de posibilidades.
Hallada la resultante F de las fuerzas, se descompone la misma en dos fuerzas a0 pasando por A
y a4 pasando por B, en el plano de situación. Sus paralelas en el plano operatorio determinarán el
polo O. Éste permite el trazado de una de las infinitas funiculares que resuelven el problema.
PLANO DE SITUACIÓN
PLANO OPERATORIO
PLANO DE SITUACIÓN
PLANO OPERATORIO

12
Si A y B son puntos fijos, las reacciones RA y RB serán según la dirección de a0y a4 y se podrán
descomponer según una vertical y según la dirección de AB.
La forma que adopta el cable para un determinado sistema de cargas es el de la funicular.
Esa forma coincide con la línea de presiones: lugar geométrico de las resultantes izquierdas.
El eje del cable coincide con la línea de presiones, por lo cual podemos conocer el esfuerzo en
cada tramo del cable.
PLANO DE SITUACIÓN
PLANO OPERATORIO

13
Las estructuras se deforman cuando se las somete a la acción de cargas, aunque esas
deformaciones no puedan apreciarse a simple vista las tensiones correspondientes pueden tener
valores importantes
La tracción es el estado de tensión en el cual las partículas del material tienden a separarse en el
sentido longitudinal y a juntarse en el sentido transversal.
La pieza de la figura está traccionada por una fuerza T, se alarga un valor l∆ , mientras que las
dimensiones transversales disminuyen.
T -T
∆l
l
Las secciones transversales de la barra que eran planas y perpendiculares a su eje antes de la
deformación permanecen planas y normales, después de ocurrir la deformación: Hipótesis de
Bernoulli, la distribución de las tensiones en la sección de la pieza es uniforme, excepto en la
zona de aplicación de la fuerza.
3.Estadotensional

14
T
-TT
l∆l
Definimos la tensión de tracción como:
s
T
=σ
Siendo T la fuerza de tracción y s el área de la sección.
Suponemos que un cuerpo está formado por moléculas pequeñas entre las cuales actúan fuerzas.
Estas fuerzas moleculares se oponen a cambios de forma del cuerpo cuando sobre él actúan
fuerzas exteriores.
Si un sistema exterior de fuerzas se aplica al cuerpo, sus partículas se desplazan hasta que se
establece el equilibrio entre el sistema exterior de fuerzas y las fuerzas interiores.
Si cargamos una barra en su extremo con una fuerza T como indica la figura, bajo la acción de esa
carga la barra se alarga un valor l∆ . Cuando la carga disminuye el alargamiento de la barra
disminuye también.
La propiedad que tienen los cuerpos de recuperar su forma primitiva al descargarlos se denomina
elasticidad.
Para un cuerpo elástico la deformación l∆ de una pieza de longitud l , es proporcional a su
tensión y a su longitud.
Podemos representar gráficamente esa relación entre las tensiones y las deformaciones unitarias:
Definimos el alargamiento o deformación unitariaε a la relación:
alargamiento deformación unitaria
En las secciones transversales de la barra actúan
solamente tensiones normales distribuidas
uniformemente
l
l∆
=ε
ll .ε=∆

15
Diagrama tensión – deformación.
A
B
C
D
O
α
σ
fyk
fd
ε10 /00
0
Se establece experimentalmente que cuando las cargas se encuentran entre ciertos límites OA el
alargamiento de la barra es proporcional a la tensión y a su longitud e inversamente proporcional a
la sección y al módulo de elasticidad Ley de Hooke.
OA - Período de proporcionalidad
Existe un período de proporcionalidad, en el cual a un incremento de la tensión corresponde un
incremento proporcional de la deformación. En este período, entre el punto O y el punto A, se
cumple que retirada la fuerza, la pieza recupera su forma original.
Hasta el límite de la proporcionalidad es válida la Ley de Hooke
El valor de αtg en ese período se llama E = Módulo de Young o Módulo de
elasticidad.
αtgE =
ε
σ
α =tg
ε
σ
=E E.εσ =
E es un coeficiente cuyo valor depende de las propiedades del material. Este coeficiente
caracteriza la rigidez del material, es decir su capacidad de oponerse a las deformaciones.
Este Módulo de elasticidad E varía para cada material:
Acero 2.100.000 daN/cm2 .
Madera 100.000 daN/cm2
.
EE
σσ
ε =
∆
==
l
l
⇒ EA
T
E
ll
l ⋅==∆
.σ

16
Donde:
=T Fuerza de tracción en daN.
=l Largo de la pieza en cm.
=s Sección (área) de la pieza en cm2
.
s
T
=σ
Es
T
.
.l
l =∆
OB - Período de elasticidad
El período de elasticidad abarca el período de proporcionalidad, extendiéndose hasta el punto B.
La distancia entre A y B es muy pequeña y en la práctica puede tomarse como un sólo punto.
Entre el punto A y el punto B, el material conserva sus propiedades elásticas, es decir que al
retirar la fuerza, éste recupera su dimensión y su forma inicial.
Período plástico
Al seguir aumentando la carga, llega un momento (punto C) donde las deformaciones comienzan
a aumentar sin un correspondiente incremento sensible de la carga.
Es decir que casi sin incremento de la fuerza se producen incrementos importantes de las
deformaciones.
En este período, denominado escalón de fluencia (tramo CD), se producen cambios en la
estructura molecular o cristalina de la materia (en su estructura interna), y por consiguiente
cambian sus propiedades mecánicas:
La deformación no será estrictamente reversible.
La deformación crece más rápido que la relación
E
σ
ε =
Sin aumentar la tensión, llega un momento en que la deformación continúa (escurrimiento
plástico).
La propiedad de elasticidad ha sido definida por experimentación – generalización sobre barras.
La generalización sobre cuerpos no lineales no podrá hacerse sin otro proceso de nueva
generalización.

17
Tensión de dimensionado.
Esta relación estudiada entre la tensión y la deformación se determina, para cada material,
empíricamente mediante ensayos y cálculos probabilísticos.
De esta manera se establecen valores límites tales como la tensión de rotura skf , la tensión de
cadencia (fluencia) ykf .
A los efectos de dimensionar una pieza debemos trabajar con una tensión inferior a esas
tensiones límites.
Este valor inferior que utilizamos como tensión de dimensionado
γ
yk
sd
f
f ⇒ , se obtiene mediante
un coeficiente de seguridad γ , que es el reflejo de incertidumbres provenientes de las posibles
imperfecciones del material, del peso propio, del valor de las cargas de uso (variables) a la que
está sometido, de los modelos de cálculo, del proceso de producción de la obra, etc..
Por ejemplo, en un acero común podemos considerar:
Tensión límite resistente skf = 3700 daN/cm2
.
Tensión de fluencia ykf = 2600 daN/cm2
.
Tensión de dimensionado sdf = 1400 daN/cm2
.
Esto implica considerar un coeficiente de seguridad respecto a la fluencia aproximadamente 1,85.
γ=== 85.1
/1400
/2600
2
2
cmdaN
cmdaN
f
f
sd
sk
En el caso de la estructuras de cables podemos trabajar con aceros que admiten tensiones de
dimensionado mayores que la anterior, con valores que pueden alcanzar hasta 5000, 8000, 10000
y 18000 daN/cm2

18
ασ
ατ
Variación de la tensión en tracción simple
al considerar secciones oblicuas al eje de
la barra.
Para poder analizar plenamente la resistencia del material es necesario saber calcular las
tensiones que surgen en cualquier plano inclinado del elemento traccionado.
Las tensiones normales en una sección transversal normal
S
T
=σ se consideran conocidas.
T -T
A
B
Debido a que todas las fibras longitudinales tienen el mismo alargamiento, las fuerzas que
representan la acción de la parte derecha de la barra estarán distribuidas uniformemente sobre la
sección AB.
A
B
T α
Calculemos las tensiones que aparecen en la sección inclinada AB, cuya normal forma un ángulo
α con la dirección de σ .
La fuerza por unidad de área de la sección AB la llamaremos ασ
A
B
α
α x
y
T
αα τσ +=n
r
S → área de la sección recta perpendicular al eje de la barra
Sα → área de la sección inclinada
αS
T
n =
r

19
α
α
cos
S
S =
ασ
α
σα cos.
cos.
==
S
T
Donde σ representa la tensión en la sección recta de la barra.
La tensión ασ correspondiente a una sección inclinada es menor que la tensión σ en la sección
recta de la barra y diminuye al aumentar el ángulo α .
En las secciones oblicuas, la tensión que tiene la dirección de la fuerza T no es perpendicular a la
sección, entonces la descomponemos en 2 componentes normal y tangencial a la sección.
Actúan entonces en dicha sección tanto tensiones normales nσ como tangenciales τ .
ασασσ α
2
cos.cos. ==n
2
2.
cos...
ασ
αασαστ α
sen
sensen ===
Las tensiones normales reciben magnitud máxima cuando 0=α , es decir en la sección
perpendicular al eje de la barra.
Las tensiones rasantes reciben magnitud máxima cunado
o
45=α

20
4.Dimensionado
Una vez obtenida la tensión en la sección más comprometida de la barra, podemos diseñar la
sección de una pieza, a partir del valor de la fuerza que está sometida y de las tensiones admitidas
por el material empleado.
En el caso de las estructuras de cables debemos realizar el dimensionado a partir del valor de la
mayor fuerza a la que está sometido el mismo. Dicho valor lo obtenemos del plano operatorio
construido para diseñar la forma del cable.
Definido el valor de esa mayor fuerza a la que está sometido el cable podemos obtener las
dimensiones de la sección del cable que necesitamos; el área de la sección necesaria será:
sd
nec
f
T
A =
Por el mismo procedimiento podemos definir qué fuerza admite un cable a partir del valor de la
tensión de dimensionado del material del mismo y de su sección.
sdfAT .=
F F
F F
A B BA
RB
RA RA
RB
F
F
A B
RB
RA
RA RB
RA RB RA RB

21
5.Estabilizacióndelaforma
Como se señaló al enumerar las características de esta familia de estructuras, carecen de rigidez
transversal y las sobrecargas pueden ser muy grandes en relación al peso propio.
Cada situación de carga se corresponderá con una forma. Esa forma coincide con la línea de
presiones.
La correspondencia entre la línea de presiones y la forma del cable, da a estos sistemas, una gran
sensibilidad ante los cambios en los estados de carga.
Una posible variación de estas sobrecargas, en la medida en que la forma responde a las cargas
aplicadas, puede originar una modificación importante de la estructura. Se puede visualizar esta
situación con lo que le sucede a una vela de barco, o el sobretecho de una carpa de tela, con la
acción del viento.
Se pretende diseñar estructuras estables, y una de las condiciones del equilibrio estable es,
precisamente, la estabilidad de la forma. Por tanto es necesario resolver esta situación, de
manera de obtener estructuras en las que la forma varía entorno acotado al modificarse las cargas
aplicadas sobre ella.
Posibilidades para la estabilización de las construcciones con
cables.
Mediante un gran peso propio en relación a las posibles cargas asimétricas.
Mediante elementos rigidizadores.
Mediante pretensado.

22
estabilizaciónmediantepesopropio Se trata de agregar un gran peso propio en relación a las posibles cargas asimétricas:
sobrecargas o variaciones climáticas. Es el caso de los grandes puentes colgantes, en los cuales
la propia carretera tiene un gran peso propio en relación al viento y al peso del tránsito.
En general es suficiente cuando el peso es 2 a 3 veces más grande que las posibles cargas
asimétricas. Este es sin embargo un valor muy aproximado, determinado mediante la práctica; en
casos especiales pueden también ser necesarios valores considerablemente mayores.
En general el peso propio de la estructura más los materiales de relleno, aislamiento e
impermeabilización es del orden de 25 a 40 daN/m2
.
V I E N T O
p daN/m
A B
Las cargas climáticas pueden ser superiores: no son asimétricas, son rápidamente variables,
alternativamente hacia arriba y hacia abajo (viento).
Esta solución de agregar peso inerte implica una contradicción importante ya que estamos
agregando peso material a una estructura que se caracteriza precisamente por su liviandad.
Una gaviota se posa en la
cadena del ancla de un
superpetrolero
Una gaviota se posa en la cuerda
de colgar la ropa.
Deformación muy pequeña Deformación muy grande
Peso propio muy grande en
relación a la carga adicionada.
Peso propio muy pequeño en
relación a la carga adicionada.

23
estabilizaciónmedianteelementosrigidizadores
Se trata de colocar un elemento rígido en la zona de aplicación de las cargas. Es el caso de los
grandes puentes colgantes en los que la carretera se apoya en una gran viga reticulada
impidiendo la deformación excesiva provocada por la variación de las cargas.
l
punto fijo punto fijo
cable portante
tensores
elem. rígido
En este caso los cables colgantes de largos diferentes tienen alargamientos proporcionales a sus
esfuerzos
Es
T
.
.l
l =∆
De las deformaciones diferenciales pueden provenir esfuerzos adicionales en las vigas
rigidizadoras.
p daN/m
p/2daN/m
p/2daN/m
p/2daN/m
A
C
B
l/2 l/2
Gráfico de deformaciones del sistema bajo acción de una carga asimétrica uniformemente
repartida p .
En la mitad del sistema se produce un punto de inflexión en la línea de la deformada, apareciendo
cargas adicionales que varían en diferentes zonas de la viga.

24
estabilizaciónmedianteelementosrigidizadores

25
estabilizaciónmediantepretensado
Se trata de introducir en la estructura tensiones previas a la aplicación de las cargas utilizando,
diversos recursos:
• agregando una fuerza previa al cable
• agregando otra estructura de cables que produzca esa fuerza:
cables unidos en un plano.
cables unidos en el espacio.
cables portantes y tensados
redes de cables.
Se agrega al cable portante un cable estabilizador. El cable portante y el cable estabilizador se
cargan recíprocamente mediante el pretensado del sistema.
En el punto de cruce ambos cables se cargan recíprocamente.
cable portante
cable estabilizador
cable portante
cable estabilizador
cable portante
cable estabilizador
cable portante
cable estabilizador
cable estabilizador
cable portante
cable portante
cable estabilizador
En la situación en que los cables estabilizadores y cables portantes no se encuentren en el mismo
plano estamos en presencia de una estructura de redes. En una red de cables la distribución de
carga se modifica en cada punto; ésta no se mantiene igual sobre toda la superficie.

26
La combinación de cable portante – cable estabilizador, se puede cerrar en una malla que
conduce a las “telas” estructurales.
El pretensado con cables, resulta un sistema eficiente y coherente para lograr la necesaria
estabilización de la forma, y genera desde el punto de vista del diseño, fuertes necesidades y
oportunidades formales. En definitiva, la combinación de cable portante-cable estabilizador, es una
pareja de alta eficiencia para cubrir grandes luces.

27
1.CaracterísticasARCOS:
Podemos considerar a los arcos cuyo eje coincide con la línea de presiones, llamados arcos
“funiculares”, como sistemas simétricos respecto al de los cables y en ese sentido incorporarlos a
la familia estructural en estudio.
Claro que la palabra funicular refiere a funiculares-cables-tracción. Usamos ahora el término,
asociado a arcos, exclusivamente para asociar estos arcos a sus cables simétricos que podrían
equilibrar las mismas cargas.
Las diferencias entre los dos se traducen en características diferenciales que se incorporan
fuertemente al diseño, o a la expresión formal:
• en un caso la solicitación será tracción pura (cables), en el otro, compresión pura
(arcos), y la consideración (compleja a veces) del fenómeno del pandeo dará secciones y
formas de las secciones, diferentes, más importantes, con mayor peso.
• en un caso la flexibilidad permitirá la adaptación a la forma necesaria en cada caso, en el
otro, la rigidez del arco llevará a que no lo pueda hacer resultando que el arco será
“funicular “solo para un estado de carga particular. También esto lleva a dar secciones
para el arco sensiblemente más importante.
• existen otras diferencias y complejidades por ejemplo, en la fijación del arco a los apoyos,
en que la rigidez del arco generará nuevas particularidades y complejidades.
Estos elementos hacen que la simetría entre los dos sistemas sea relativa y que expresivamente
se marquen como distintos.
De todas formas, sin distinguir entre los dos subsistemas (arcos-cables), debido a que sólo están
sometidos a solicitaciones de compresión o tracción simples permiten cubrir grandes luces y
configurar grandes espacios, empleando la mínima cantidad de material posible.

28
seis
cargas
puntuales
dos
cargas
puntuales
tres
cargas
puntuales
carga
continua
una carga
puntual
relación entre cable suspendido y arco
funicular.

29
2.Desarrollo
RAh RBh RAh
El arco es en esencia una estructura comprimida utilizada para cubrir grandes y pequeñas luces, y
puede considerarse como uno de los elementos estructurales básicos en todo tipo de arquitectura.
La forma ideal de un arco capaz de resistir cargas determinadas por un estado de compresión
simple, pueden hallarse siempre con la forma del polígono funicular correspondiente invertido.
El método que utilizó Gaudí para establecer la forma de sus obras fue una compleja y laboriosa
maqueta funicular de hilos colgados traccionados con pesos representativos de las diferentes
partes del edificio, cuya inversión de 180°, mediante croquis o fotografía, daba la posición y la
dirección en el espacio de los ejes de los elementos constructivos exclusivamente lineales, pilares
o arcos, que estarían sometidos sólo a esfuerzos de compresión pura. En el paso del hilo a la
materia genera los elementos portantes con una corporeidad suficiente para no sufrir los efectos
del pandeo.
Los arcos generan fuerzas horizontales que se deben absorber en los apoyos mediante
contrafuertes o tensores.
Analicemos la variación de los esfuerzos en el arco, manteniendo constantes el valor de la fuerza
(F) y la distancia entre los puntos de apoyo ( l ), variando la altura del arco ( h )
Empuje = 8
Polígono de fuerzas
Mitad de
la carga
flecha del arco =1/8 Luz del arco
Luz
2
Lq
V
⋅
=
2
Lq
V
⋅
=
Carga
“q”
Esquema estructural
flecha del arco = Luz del arco
Luz
2
Lq
V
⋅
=
2
Lq
V
⋅
=
Carga
“q”
Empuje = 1
Polígono de fuerzas
Mitad de
la carga
Esquema estructural
RAv= p.l/2
Carga p
Carga p
RAv= p.l/2
l
2
.lp
RAv =
RAh
2
.lp
RAv =
l
RAh

30
Vemos que la componente vertical se mantiene constante: RAv = RBv = F/2, en tanto que el valor
del esfuerzo horizontal RAh crece a medida que disminuye la altura ( h ).
El valor del empuje horizontal es inversamente proporcional a su altura, para reducir el empuje
horizontal en los apoyos el arco debería ser lo más alto posible.
El valor del esfuerzo al que está sometido el arco aumenta, a mayor altura mayor compresión.

31
3.Estadotensional
Hablamos de arcos, diseñados, con su eje coincidiendo con la línea de presiones (entonces todo
lo dicho para los cables podría repetirse para estos arcos en compresión pura, para una
“geometría simétrica”.
La línea de presiones está asociada a un estado de cargas, el eje de dicho arco coincidirá con el
estado de carga correspondiente a los pesos propios, exclusivamente.
Cualquier variación en las condiciones de carga modifica la forma del arco funicular y crea una
nueva forma estructural. Mientras el cable suspendido adopta por sí mismo la nueva línea de
presiones al variar las cargas, el arco funicular ha de absorber a través de su rigidez la variación
en la línea de presiones.
Para otro estado de carga el axil N, tendrá una excentricidad e, y la secciones estarán en
presoflexión, es decir comprimidas por el axil y flexadas por la excentricidad de la carga.
De manera que en los arcos esbeltos en acero y también en hormigón armado, no podrán,
estrictamente, ser considerados dentro de la familia, ya que aparece la flexión asociada a los
diferentes estados de carga.
Para arcos pétreos o de mampostería, con materiales sin capacidad importante para trabajar en
tracción, y con importante peso propio, podemos si considerar a los arcos como arcos
comprimidos exclusivamente.
Las líneas de presiones, correspondiente a los diferentes estados de carga, dan una “medida del
espacio” adecuada al diseño para esa situación concreta.
Pensemos ahora en esos arcos en que las líneas de presión, de los diferentes estados de carga,
se apartan poco de la correspondiente, a la de los pesos propio, que define el eje del arco.

32
Arco
En ese caso el diseño debe asegurar que el axil esté siempre poco apartado del centro de
gravedad, de la sección, es decir que la excentricidad de la solicitación axil, sea pequeña, de
forma que todo el material esté siempre comprimido, evitando la aparición de tracción en las
diferentes secciones. Esto se asegura por el poco apartamiento de las distintas líneas de presión,
respecto al eje del arco.
Así podríamos asociar a estos arcos como los simétricos de los cables “estabilizados mediante
peso propio”. Obsérvese que la situación no es idéntica, o no es “estrictamente simétrica”.
En un caso el cable se deforma hasta coincidir con la nueva línea de presiones, pero esa nueva
posición es muy cercana a la primera, en el otro caso el arco permanece (para análisis de primer
orden) en su forma original, apartándose de la nueva línea de presiones, pero ésta excentricidad
es menor, de forma de que toda la sección permanezca sin “fibras” traccionadas. Es decir que
en éste último caso aparece la flexión para estados de carga y estrictamente no deberíamos
considerarlo dentro de la familia en estudio.
Esa zona de la geometría de la sección que asegura, que si el axil, “cae” en ella, no hay fibras
traccionadas, es el llamado “núcleo central”. Esa geometría naturalmente se desarrolla entorno
al centro gravitacional de la sección, tiene como centro a éste y es de fácil determinación.
Eje de simetría
Cable

33
núcleo central.
La excentricidad ”e”, crea el momento flector M:
NeM .=
Las tensiones normales s por el axil N serán:
A
N
=σ
Las tensiones normales s máximas, (de tracción y de compresión) por el flector M será:
xx w
Ne
w
M .
==σ
Con A, área de la sección (b.h, para el caso de la figura);
Y con Wx, módulo resistente de la sección (
6
. 2
hb
, para el caso de la figura).
Al aumentar la excentricidad aumenta la tracción que se resta a las compresiones del axil, (ver
flexión simple y preso-flexión), el límite para que no haya tracciones será cuando esa resta sea
cero:
Wx
Ne
A
N .
0 −= , dividiendo los dos términos por N obtenemos,
Wx
e
A
−=
1
0
Despejando
A
Wx
e = , que para el caso de la figura,
6..6
. 2
h
hb
hb
A
Wx
e ===
y
x
b
h/6
h/6 e
y
x
b
h/3
N
h
b/3
h
N

34
El razonamiento realizado sobre el eje según h, se puede repetir según el otro eje obteniéndose
como límite en vez del segmento centrado h/3, el segmento centrado b/3.
Si hubiera excentricidad simultáneamente respecto a los dos ejes, se obtendría como límite el
rombo de la figura.
Es fácil ver que para una sección circular, de radio R, el núcleo central será un círculo de radio
R/4. Así si fuera necesario se puede determinar el núcleo central para cualquier geometría.
En nuestro análisis plano, importa esencialmente el valor
6
h
± .

35
Antonio Gaudí:1
Retomemos las características de los Arcos analicemos la arquitectura de Gaudí, y su teoría
“arquitectónica estructural espacial” ligada estrechamente a la naturaleza que se basó en formas
geométricas tridimensionales curvas.
Antonio Gaudí definió un sistema arquitectónico revolucionario en su concepción estructural,
estética y espacial, en el marco de los movimientos reformistas europeos que en España se lo
conoce como el Modernismo Catalán.
Representó un camino especial inspirado en la lógica y la naturaleza, definiendo un nuevo modelo
geométrico.
Analizó los principios de los modelos funiculares que se constituyeron en su principal herramienta
de diseño debido a la interacción entre la geometría y la mecánica.
Descubrió que la simetrización de la catenaria daba lugar a uno de los arcos más perfectos “el
más racional y mecánico de los arcos”, el único que adopta perfectamente la línea de presiones,
que distribuye los esfuerzos a compresión pura y siempre bajo la dirección y sentido de la
resultante de fuerzas, lo que lo llevó a utilizar maquetas funiculares para la comprensión de la
lógica estructural
Las formas inversas de los hilos colgantes catenarios, funiculares o parabólicos, que soportan su
propio peso o cargas, y que siempre están traccionados, corresponden a las formas comprimidas
que, con las mismas longitudes, soportan las mismas cargas.
Para la ejecución de sus obras, realizó maquetas tridimensionales para determinar el arco
“catenario” o parabólico, que luego fotografiaba, giraba la imagen 180° y obtenía la volumetría del
conjunto. El trabajo se completaba con el cálculo de las secciones necesarias para soportar las
cargas y con la construcción de maquetas de yeso de las diferentes piezas a escala que
entregaba al artesano para que éste las ejecutara en material y escala real.
Establecidas las cargas de gravedad sostenidas del hilo, obtenía una figura plana que
representaba los ejes de una estructura que funciona en tracción pura. Si la figura se invierte
funciona en compresión pura.
El modelo de hilos le permitió visualizar fácilmente la interacción entre la geometría y la mecánica
y por prueba error corregir la forma según las necesidades funcionales, estéticas y expresivas,
pero siempre en el marco de las leyes de la mecánica.
Las estructuras planas se vinculan entre sí componiendo estructuras espaciales y por ello la
comprensión del funcionamiento sólo es posible en las tres dimensiones.
Gaudí emplea generalmente materiales pétreos sin resistencia a la tracción. Por ello es
indispensable conocer la forma global de la estructura para que se encuentre totalmente
comprimida, coincidiendo con la línea de presiones, lo que permite garantizar la estabilidad. La
tensión de contacto entre los componentes no alcanza valores significativos y sólo se debe prestar
atención a la estabilidad global.
Esta característica se logra adaptando la forma y proporción estructural de la construcción al perfil
simétrico del funicular espacial de equilibrio de los hilos suspendidos, permitiendo pasar de la
maqueta tensada a la obra de piedra comprimida.
1. El siguiente capítulo está basado en la monografía: Gaudí: Mecánica y forma de la naturaleza. Autores:
Ing. Eduardo Daniel Quiroga y Arq. Eduardo Alberto Salomón de la Universidad de Mendoza – Argentina,
adaptado por la Cátedra de Estabilidad de las Construcciones 1.

36
Según se vaya modificando la relación entre la luz y la flecha, irán incrementándose los empujes
que tienden a separar los apoyos. Este empuje debe ser resistido y transmitido por otro elemento
estructural, por ejemplo una columna, que recibe una carga horizontal en su capitel perpendicular
al eje.
Por ello decide modificar la forma de los apoyos disponiendo su eje coincidente con la recta de
acción de la resultande. De este modo surgen las columnas con inclinación respecto de la
horizontal, poniendo de manifiesto su apego por las estructuras sin empuje.
En las galerías del parque Güell se puede inferir a partir del eje del arco cual debe ser la
inclinación del eje de la columna que coincide con la recta de acción de la reacción del arco,
garantizando que trabaje en compresión simple.
En algunas ocasiones debe resolver proyectos en los que necesita que las columnas sean
verticales como apoyos de arcos. Es el caso de un sector del palacio Güell.. La condición de
diseño que establece es reforzar el espacio central con cuatro columnas verticales.
Gráfico de fuerza Galería Parque Güell - esquema estático
Palacio Güell Pórtico de arcos parabólicos y apoyos verticales
Arquitrabe de piedra
Arcos Parabólicos
Columnas verticales

37
Cuando debe disponer columnas verticales, incorpora los elementos estructurales que le permitan
modificar el polígono funicular hasta lograr que los ejes de las columnas sean verticales.
En las columnas centrales la misma simetría proporciona la solución porque las componentes
horizontales de las reacciones (empujes) de cada arco se equilibran y la resultante es vertical,
coincidiendo con el eje vertical de cada columna.
Pero en las columnas exteriores, la forma funicular se aparta de los ejes estructurales (indicados
con líneas de trazo y punto) generando esfuerzos de flexión que, como se vio, no pueden
resolverse con materiales pétreos. En esta figura se ha elaborado el modelo funicular con cadenas
y se ha invertido para compararlo con la obra real.
La solución surge del mismo modelo de cadenas al obligarlo a desplazarse mediante la adición de
fuerzas. Disponiendo cargas cerca de los arranques de los arcos, se modifica el funicular hasta
dejarlo vertical haciendo coincidir, el modelo funicular modificado por la distribución de cargas, con
los ejes de las cuatro columnas, quedando perfectamente verticales y eliminado los empujes de
los arcos. Esta carga extra se obtiene colocando piezas de piedra a modo de vigas (arquitrabes)
cuya reacción, sobre cada columna, produce la modificación buscada que en el modelo funicular
están representadas por pequeñas pesas. El uso de cadenas en lugar de hilos, permite mostrar
más fielmente el peso propio de los componentes de piedra.
Columnas verticales
Reacción de arquitrabes
Cargas adicionadas - pesas
Modelo funicular modificado
Modelo funicular invertido
El eje estructural se aparta
de la línea de presiones
Modelo funicular de cadenas

38
Para Gaudí, la mecánica y la forma, son los elementos paradigmáticos de toda su arquitectura,
por medio de la observación y de la prueba, creó un nuevo sistema arquitectónico estructural que
trasciende a sus contemporáneos y lo sitúa en un lugar único. Su arquitectura innovadora nos
invita al estudio de su método, de su sistema constructivo, de su modo de leer la naturaleza, de
modo similar como lo hicieron y lo hacen en esta concepción orgánico vital de las obras como
Dieste, Torroja, Nervi y Calatrava, entre otros.

39
Esquema realizado por el Arq. Haroutun Chamlian
Eladio Dieste.
Las cubiertas de grandes luces y pequeño espesor de cerámica armada, más en general, las
estructuras de Dieste, basan su concepción esencial, en los principios de arcos y funiculares.
Debido a las características de los materiales y a la baja relación espesor / luz, en su diseño
interviene, luego, fuertemente, la consideración de la inestabilidad elástica por pandeo de arcos y
bóvedas comprimidos, así como, la consideración de la presoflexión para determinados estados
de carga.
Pero las ideas generadoras de las formas y del sistema constructivo, consideramos que siguen
siendo los principios básicos de los arcos. A partir de ello, Dieste ha llevado el sistema a los
límites de sus posibilidades tecnológicas y expresivas.
Dieste establece sus condiciones para una arquitectura “que no puede producirse sin un uso
racional y económico de los materiales de construcción”,
Montevideo Shopping

40
La pared ondulada estructuralmente se transforma en una serie de dobles ménsulas
precomprimidas, resistiendo el empuje H en su parte superior ancladas en el entrepiso que
funciona como un gran tensor, y comprimiendo con el mismo empuje H el piso de planta baja.

41
Bibliografía.
- FICHA ESTRUCTURAS TRACCIONADAS. Cátedra de Estabilidad de las Construcciones
1. Arq. Virginia Casañas, Prof. Jesús Arguiñarena.
- GIRALT – MIRACHE 2002. Gaudí, La búsqueda de la forma: espacio, geometría,
estructura y construcción.
- HEINIO ENGELS. Sistemas de estructuras.
- ING. EDUARDO DANIEL QUIROGA – ARQ. ALBERTO SALOMÓN. Gaudí: Mecánica y
forma de la naturaleza. Universidad de Mendoza – Argentina.
- SALVADORI Y HELLER. Estructuras para arquitectos.
- STIOPIN P. Resistencia de Materiales.
- TIMOSHENCO. Resistencia de Materiales.
- UNIVERSIDAD DE COLOMBIA. Eladio Dieste: estructura cerámica
Imágenes.
- ARQ. HAROUTUN CHAMLIAN. Trabajo realizado para la exposición Disparos sobre la
arquitectura 4: Eladio Dieste.
- www.flicr.com
- www.google.com

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