Fijo estatica

INTRODUCCION
Los cuerpos rígidos se comportan de distintas formas dependiendo de
las condiciones que los rigen, en la práctica analizamos el
comportamiento de estos cuerpos cuando hay condiciones de
equilibrio estático y cómo influyen estas en la forma y/o distribución de
partículas del cuerpo. Además se emplean conocimientos básicos en
construcción de graficas y el análisis cualitativo y cuantitativo de
fenómenos físicos

LOS CUERPOS RÍGIDOS
Cuando un cuerpo esta sometido a un sistema de fuerzas, que la resultante de
todas las fuerzas y el momento resultante sean cero, entonces el cuerpo está en
equilibrio.

Esto, físicamente, significa que el cuerpo, a menos que esté en

movimiento uniforme rectilíneo, no se trasladará ni podrá rotar bajo la acción de
ese sistema de fuerzas.
Por ahora centraremos la atención en un solo cuerpo, posteriormente se
estudiaran sistemas de varios cuerpos interconectados.
Las posibilidades de movimiento que tiene un cuerpo o los grados de libertad, son
seis: tres de traslación, en las direcciones x, y, z y tres de rotación, alrededor de
los mismos ejes. Como en general, los cuerpos que son objeto de estudio en
ingeniería están unidos, soportados, en contacto con otros, las posibilidades de
movimiento en translación y rotación son menores, esto es, disminuyen los grados
de libertad. Es, entonces, importante conocer qué tipo de restricción ofrecen los
apoyos, uniones o contactos que tiene el cuerpo objeto del análisis. Las
restricciones a que es sometido un cuerpo, se manifiestan físicamente por fuerzas
o pares (momentos) que impiden la translación o la rotación respectivamente y se
les conoce como reacciones.
El estudio del equilibrio de un cuerpo rígido consiste
básicamente en conocer todas las fuerzas, incluidos los pares
que actúan sobre él para mantener ese estado.
Por ahora se analizarán las fuerzas externas que actúan
sobre el cuerpo, es decir las fuerzas que otros cuerpos,
unidos o en contacto con él, le ejercen. Estas fuerzas son las
fuerzas aplicadas por contacto, el peso y las reacciones de los
apoyos. Las fuerzas aplicadas y el peso en general son
conocidos, entonces el estudio del equilibrio

consiste

básicamente en la determinación de las reacciones. También

puede ser objeto de estudio las condiciones geométricas que
se requieren para mantener en equilibrio el cuerpo.
Para determinar las reacciones que se ejercen sobre un
cuerpo es importante entender las restricciones que otros
cuerpos le imponen al movimiento. La cuestión es fácil, si un
cuerpo restringe la traslación en una dirección, por ejemplo en
x, éste ejercerá una fuerza en esta dirección; si impide la
rotación alrededor de un eje, ejercerá un par en la dirección
de ese eje.
Las reacciones ejercidas por diferentes apoyos o uniones se presentan en el
cuadro al final de la sección, tanto para situaciones tridimensionales como para
casos en dos dimensiones.

1) ECUACIONES DE EQUILIBRIO
Como ya se dijo, un cuerpo está en equilibrio cuando el sistema de fuerzas se
puede reducir a un sistema equivalente nulo Cualquier sistema de fuerzas se
puede reducir a una fuerza resultante única y a un par resultante referidos a un
punto arbitrariamente seleccionado.
Si la fuerza resultante es cero, el cuerpo, debido a las restricciones impuestas, no
se podrá trasladar, perdiendo así tres grados de libertad; de otra parte, si el par
resultante es cero, el cuerpo no rotará alrededor de cualquiera de los ejes
coordenados. En forma vectorial, lo anterior se puede expresar así:

[1-17]
[1-18]

o Descomponiendo

los

vectores

en

sus

componentes

rectangulares se obtiene:

[1-19]
[1-20]
Estas ecuaciones independientes son las disponibles para resolver problemas de
equilibrio de cuerpos en tres dimensiones. En problemas bidimensionales las
ecuaciones se reducen a tres, número que corresponde a los grados de libertad
de un movimiento plano; dos de translación y uno de rotación.

Si por ejemplo el plano en que actúan las fuerzas es el plano xy, las
ecuaciones de equilibrio son:

2) COMPOSICION

DE

FUERZAS

CONCURRENTES,

COPLANARES Y PARALELAS
 Fuerzas concurrentes: Son aquellas que están aplicadas a un mismo
punto.
La resultante de estas fuerzas es el vector suma:

 Fuerzas coplanares: Las que están contenidas en un mismo plano.

 Fuerzas paralelas . Todas aquellas que tienen igual dirección (aunque
pueden tener diferente sentido) que un determinado vector unitario.

Resultante de fuerzas concurrentes.
1

FUENTE: Física para la Ciencia y la Tecnología.pag 219 Volumen I.

1

.P. A Tiplery , G. Mosca. Física para la Ciencia y la Tecnología..pag 219 Volumen I. Ed. Reverté S.A.
Barcelona, 2005.

Ejemplo de fuerzas concurrentes y coplanares.
2

FUENTE: Física para la Ciencia y la Tecnología.pag 219 Volumen I. Ed.

FUENTE: D. J. McGill& W W. KING. Mecánica para ingenieros, Estática. Grupo editorial
Iberoamericano.

Ejemplo de fuerzas coplanares y paralelas.
3

FUENTE: Física para la Ciencia y la Tecnología.pag 220 Volumen I. Ed.

3) MOMENTO DE VARIAS FUERZAS.
a) MOMENTO DE UNA FUERZA.

2

P. A Tiplery , G. Mosca. Física para la Ciencia y la Tecnología..pag 219 Volumen I. Ed. Reverté S.A. Barcelona,
2005.
3
P. A Tiplery , G. Mosca. Física para la Ciencia y la Tecnología..pag 220 Volumen I. Ed. Reverté S.A. Barcelona,
2005.

El momento de una fuerza F respecto de un punto O (o respecto de un eje que
pasepor O) es un vector Mn que es igual al producto vectorial de dos vectores r y
F, o sea:

4

FUENTE: P. A Tiplery , G. Mosca. Física para la Ciencia y la Tecnología. Volumen I.

pag,105

Si las coordenadas de los puntos son O(xo,yo,zo) y de aplicación de la
fuerza A(xA,yA,zA), el vector momento M0 tiene la expresión:

y si las coordenadas de O son O(0,0,0).

4

P. A Tiplery , G. Mosca. Física para la Ciencia y la Tecnología. Volumen I.pag. 155 Ed. Reverté S.A.
Barcelona, 2005.

FUENTE: P. A Tiplery , G. Mosca. Física para la Ciencia y la Tecnología. Volumen I. Ed.
Reverté S.A. Barcelona, 2005

El módulo de

es igual a r F sen Ø, siendo Ø el ángulo formado entre el vector

r y el vector F . La cantidad r senØ, es la distancia d entre el punto O y la línea
de acción de la fuerza.
a) MOMENTO DE VARIAS FUERZAS CONCURRENTES.
b) MOMENTO DE VARIAS FUERZAS CONCURRENTES

El momento resultante de un sistema de fuerzas concurrentes es igual a la suma
vectorial de los momentos de cada una de las fuerzas e igual al momento de la
resultante.

c) MOMENTO DE VARIAS FUERZAS CONCURRENTES Y COPLANARES.
Si las fuerzas están en un plano y el punto O está en ese plano,

los

momentos

sonvectores perpendiculares a dicho plano lo que implica que

las fuerzas

concurrentespueden reemplazarse por una sola fuerza: su

resultante.

4) COMPOSICIÓN DE FUERZAS APLICADA A UN SÓLIDO

RÍGIDO.

Cuando las fuerzas F que se aplican a un sólido rígido no se aplican en un
mismo punto del cuerpo tenemos dos efectos: traslación y de rotación.

La traslación viene dada por el vector suma de las F, o sea la resultante:

y el efecto de rotación viene dado por el vector suma de los momentos o
momento resultante.

El punto de aplicación O’ debe ser tal que si

con lo que si

se aplica en O’ es equivalente al conjunto de fuerzas

cada una aplicada en
ya que si

es el vector OO’:

, pero esto no es siempre posible en otros casos

no son perpendiculares el sistema de fuerzas

puede reducirse a una R aplicada en O’, un ejemplo es el par de fuerzas:

La resultante de estas fuerzas es:

no

5

FUENTE:http://ayudaenfisica.wikispaces.com/file/view/LF@M2TX.pdf

y el momento resultante respecto de O es:

Un sistema de fuerzas F, puede siempre reducirse a una fuerza R y a un
par, aplicando la resultante R en un punto O ’ respecto al cual se obtienen
los momentos, y se escoge un par igual a MR .

El momento producido por un par de fuerzas es el mismo respecto a
cualquier punto del espacio y vale:

A. COMPOSICIÓN DE FUERZAS COPLANARES.

Si las fuerzas F, son coplanares la resultante R está contenida en el mismo
plano que las F y cada momento Mt es vertical al plano de las fuerzas y
5

http://ayudaenfisica.wikispaces.com/file/view/LF@M2TX.pdf

lo que implica que R y MR son perpendiculares, o sea que siempre
podemos encontrar un punto de aplicación O’ tal que si colocamos en él la
resultante R :

siendo r es el vector OO’.
En realidad R se puede aplicar en toda una línea de puntos O’ situados en
una recta en la línea de acción de la resultante.

Si el conjunto de fuerzas F está aplicado en el plano XY, el momento
resultanteMR vale:

y la ecuación de la línea de acción es:

B. COMPOSICIÓN DE FUERZAS PARALELAS.

Si las fuerzas F son paralelas a un vector unitario u, cada fuerza puede
expresarse como F = F, u y la resultante es:

La suma de los momentos es:

ponemos R en un punto tal que:

Con lo que se obtiene:

Un sistema de fuerzas paralelas F, puede reducirse a una sola fuerza:
paralela a todas las fuerzas F y actuando en un punto c cuyo
radio vector es

, tal que:

5) CONDICIONES DE EQUILIBRIO
Un cuerpo está en equilibrio si se encuentra en reposo o se mueve con velocidad
constante.

A. RESPECTO DE LA TRANSLACIÓN:

La resultante de todas las fuerzas exteriores que actúan sobre el cuerpo
ha de ser cero.

B. RESPECTO DE LA ROTACIÓN:

El momento externo resultante de las fuerzas que actúan sobre un cuerpo
respecto a un punto cualquiera ha de ser cero.

En el

caso particular de equilibrio estático, el cuerpo se encuentra en

reposo:

6) CASOS PARTICULARES
a) Si sobre un cuerpo en reposo actúan 2 fuerzas, 2

estático si

dichas fuerzas tienen el mismo módulo, la misma dirección, sentidos
contrarios y su línea de acción es la misma.

6


Se puede comprobar que el punto O (origen de los momentos) es arbitrario,
es decir:
“Si el cuerpo está en equilibrio respecto de la translación y el momento
neto es cero respecto de un punto, entonces debe de ser cero respecto de
cualquier punto”

b) Si sobre un cuerpo actúan 3 fuerzas, estará en equilibrio si las
fuerzas son concurrentes (sus líneas de acción se cortan)

7


6


7


Una excepción a este caso es que ninguna de las líneas de acción se
corten, en cuyo caso las fuerzas han de ser paralelas.

7) CENTRO DE GRAVEDAD
Supongamos un sistema de partículas de masas en el interior de un campo
gravitatorio uniforme ( g = cte).

El centro de gravedad del sistema de partículas es un punto del sistema en
el cual se considera aplicada la fuerza peso total del sistema P, de tal modo
que el momento que produce dicha fuerza respecto a un rpunto cualquiera
es igual a la resultante de los momentos de los pesos individual constituyen
el sistema.

 Si la distribución de masa es continua

El centro de masas esta r elacionado con la distribución de la masa, mientras que
el centro de gravedad esta relacionado con la resultante de las atracciones
gravitatorias.
El centro de gravedad del sistema está localizado en el centro de masas, si el
valor de g es constante sobre el cuerpo.
8) PROPIEDADES

 Si un cuerpo cuelga de un solo punto en un campo gravitatorio y está en
equilibrio, el centro de gravedad siempre cae directamente debajo del punto
de suspensión. Dicho equilibrio se conoce como equilibrio estable.

 Si un cuerpo cuelga de un solo punto en un campo gravitatorio y está en
equilibrio, estando el centro de gravedad en la vertical y por encima del
punto de suspensión, se dice está en equilibrio inestable.

 Una fuerza aplicada a un cuerpo directamente en su centro de gravedad no
produce momento, mientras que aplicada en cualquier otro punto tiende
acausarle un movimiento de translación y otro de rotación.

Situaciones de equilibrio estable e inestable

9) PRINCIPIO DE LOS TRABAJOS VIRTUALES

Constituye un recurso para la resolución de problemas de estática.

“El trabajo virtual realizado por las fuerzas aplicadas a un sistema material
durante un desplazamiento virtual, a partir de la posición de equilibrio, vale cero”.

Se entiende por desplazamiento virtual un desplazamiento infinitesimal, reversible
y compatible con las ligaduras del sistema.
Existe una equivalencia entre las ecuaciones de equilibrio y el principio de los
trabajos virtuales. Suponiendo que el sistema material experimenta un
desplazamiento virtual

y un cambio en la orientación del cuerpo

Siendo:

10) APLICACIONES

Se recomienda seguir los siguientes pasos en la resolución de las aplicaciones:

1) Trazar un esquema del problema que se está analizando.
2) Dibujar un diagrama, indicando todas las fuerzas externas que actúan sobre el
cuerpo.
3) Resolver todas las fuerzas en componentes rectangulares, eligiendo un marco
de referencia adecuado.
4) Elegir un origen conveniente para calcular el momento neto de torsión que
actúa sobre el cuerpo.
5) Las condiciones de equilibrio conducen a un conjunto de ecuaciones lineales
de varias incógnitas que permiten resolver el problema.

Ejemplo 1.- Demuestre que el sistema de la figura no está en equilibrio a pesar de
que sobre él actúan dos fuerzas con el mismo módulo, misma dirección y sentidos
contrarios.

8

FUENTE: http://ayudaenfisica.wikispaces.com/file/view/LF@M2TX.pdf

Ejemplo 2.- Una viga uniforme de masa M soporta dos masas m1 y m2, como se
muestra en la figura. Si la cuchilla del soporte está debajo del centro de gravedad
8


de la viga y m1 se encuentra a una distancia d del centro, determinar: a) La
posición de m2 para que el sistema esté en equilibrio; b) La fuerza de reacción en
la cuchilla

Ejemplo 3.- Una escalera uniforme de 5m de longitud pesa 60N y está apoyada
contra una pared vertical sin rozamiento. El pie de la escalera está a 3m de
distancia de la pared. ¿Cuál es el mínimo coeficiente de rozamiento necesario
entre el suelo y la escalera para que esta no descienda?

Ejemplo 4.- Una viga uniforme y horizontal, cuya longitud es de 8m y pesa 200N
tiene un pivote en la pared con su extremo alejado soportado por un cable que
forma un ángulo de 53º con la horizontal. Si una persona que pesa 600N se sitúa
sobre la viga a 2m de la pared. Determine: a) La tensión en el cable; b) La fuerza
de reacción en el pivote.

Solución: a) T = 313N b) R = 581.5N
Ejemplo 5.- Se va a levantar un cilindro de peso P y radio R sobre un escalón
cuya altura es h<R. Se enrolla una cuerda alrededor del cilindro y se tira de ella
horizontalmente. Suponiendo que el cilindro no resbala en el escalón, determine:
a) La fuerza mínima F necesaria para levantar el cilindro; b) la fuerza de reacción
en el escalón
.

Ejemplo 6.- Resolver el problema anterior considerando que la fuerza F está
aplicada
en el eje de la rueda.

Fijo estatica

Más contenido relacionado

La actualidad más candente (18)

Similar a Fijo estatica (20)

Último (20)

Fijo estatica