Manual de estatica 02

JORGE EDUARDO SALAZAR TRUJILLO
M EC Á N IC A B Á S IC A PA R A
E ST U D IA N T ES D E IN G EN IE RÍA
UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA
SEDE MANIZALES
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I.S.B.N 958-9322-50-6
 2001 UNIVERSIDAD NACIONAL
DE COLOMBIA SEDE MANIZALES
AUTOR:
JORGE EDUARDO SALAZAR TRUJILLO
Ingeniero Civil
Profesor Asociado
Universidad Nacional de Colombia
Facultad de Ingeniería y Arquitectura
Sede Manizales
REVISADO:
LIBIA GUTIÉRREZ DE LÓPEZ
Ingeniera Civil
Esp. Ciencias Físicas
Profesora Asociada
Sede Manizales
OFELIA TAFUR ARENAS
Ingeniera Civil
Profesora Asociada
Sede Manizales
DISEÑO CARÁTULA:
Laboratorio de la Imagen
IMPRESO:
Centro de Publicaciones
Sede Manizales
Primera Edición
Febrero de 2001
Segunda Edición
Junio de 2007

C O N T E N I D O
PRESENTACIÓN ....................................................................................................................7
CAPÍTULO 1
CONCEPTOS FUNDAMENTALES .......................................................................................9
1.1 LA MECÁNICA.................................................................................................................10
1.1.1 La estática ..................................................................................................................11
1.1.2 Las fuerzas .................................................................................................................11
1.1.3 Unidades .....................................................................................................................12
1.1.4 Leyes y principios de la mecánica ...............................................................................12
1.2 SISTEMAS DE FUERZAS ...............................................................................................15
1.2.1 Concurrentes...............................................................................................................15
1.2.2 No concurrentes..........................................................................................................16
1.2.3 Paralelas .....................................................................................................................16
1.2.4 Colineales....................................................................................................................16
1.2.5 Coplanares ..................................................................................................................17
1.2.6 Espaciales ...................................................................................................................17
1.3 OPERACIONES CON FUERZAS ...................................................................................17
1.3.1 Descomposición o resolución de fuerzas...................................................................... 18
1.3.1.1 Gráficamente ..............................................................................................................18
1.3.1.2 Descomposición según dos ejes cualesquiera .............................................................. 18
1.3.1.3 Descomposición en componentes rectangulares .......................................................... 19
1.3.2 Composición o suma de fuerzas...................................................................................19
1.3.2.1 Gráficamente ..............................................................................................................20
1.3.2.2 Empleando el paralelogramo de fuerzas ...................................................................... 20
1.3.2.3 Mediante componentes rectangulares.......................................................................... 21
1.3.3 Momento de una fuerza .................................................................................................22
1.3.3.1 Cálculo del momento (escalarmente)........................................................................... 23
1.3.3.2 Unidades.....................................................................................................................24
1.3.3.3 Calculo del momento (vectorialmente)......................................................................... 24
1.4 SISTEMA DE FUERZAS PARALELAS ........................................................................... 32
1.4.1 Pares equivalentes .........................................................................................................34
1.4.2 Momento de una fuerza respecto a un eje cualquiera ..................................................... 36
1.5 SISTEMA DE FUERZAS COPLANARES, NO CONCURRENTES ................................ 39
1.6 COMPONENTES DE UNA FUERZA EN TRES DIMENSIONES .................................. 47
1.6.1 Componentes en función de dos puntos situados en la línea de acción de la fuerza ......... 49
1.7 SISTEMA DE FUERZAS EN TRES DIMENSIONES ...................................................... 51
1.7.1 Resultante de sistemas de fuerzas concurrentes en el espacio tridimensional.................. 52

1.7.2 Resultante de un sistema de fuerzas no-concurrentes en el espacio tridimensional....... 54
1.8 RESUMEN DE RESULTANTES .......................................................................................56
1.8.1 Fuerzas colineales .......................................................................................................56
1.8.2 Fuerzas concurrentes y coplanares .............................................................................. 57
1.8.3 Fuerzas no- concurrentes y coplanares........................................................................ 57
1.8.4 Fuerzas paralelas ........................................................................................................58
1.8.5 Fuerzas concurrentes no-coplanares (en R3)............................................................... 59
1.8.6 Fuerzas no-concurrentes, no-coplanares (en R3) ......................................................... 59
CAPÍTULO 2
EQUILIBRIO ESTÁTICO.......................................................................................................61
2.1 CONDICIONES DE EQUILIBRIO ESTÁTICO .............................................................. 61
2.1.1 Fuerzas Coplanares y Concurrentes ............................................................................ 61
2.1.2 Fuerzas coplanares y No-Concurrentes ....................................................................... 62
2.1.3 Fuerzas No-Coplanares y Concurrentes ...................................................................... 63
2.1.4 Fuerzas No-Coplanares y No-Concurrentes ................................................................ 63
2.1.5 Cómo se establece el equilibrio ....................................................................................64
2.2 TIPOS DE APOYOS Y REACCIONES CORRESPONDIENTES ................................... 65
2.2.1 Apoyos de primer género ............................................................................................65
2.2.1.1 Contacto entre dos superficies lisas ............................................................................. 65
2.2.1.2 Contacto entre un punto y una superficie..................................................................... 66
2.2.1.3 Apoyo de rodillos sobre una superficie ........................................................................ 67
2.2.1.4 Unión formada por una barra biarticulada.................................................................... 67
2.2.1.5 Cable ..........................................................................................................................68
2.2.2 Apoyos de segundo género..........................................................................................68
2.2.2.1 Contacto entre dos superficies rugosas........................................................................ 69
2.2.2.2 Apoyo de esquina ........................................................................................................69
2.2.2.3 Articulación.................................................................................................................70
2.2.2.4 Dos barras articuladas según se muestra ..................................................................... 71
2.2.3 Apoyos de tercer género .............................................................................................71
2.2.3.1 Empotramiento ............................................................................................................71
2.2.3.2 Combinación de apoyos ...............................................................................................72
2.3 DIAGRAMAS DE CUERPO LIBRE.................................................................................72
2.3.1 Apoyos en tres dimensiones (X,Y y Z) ........................................................................ 76
2.4 CÁLCULO DE LAS REACCIONES EN LOS APOYOS ................................................. 78
CAPÍTULO 3
FUERZAS DISTRIBUIDAS Y CENTROS DE GRAVEDAD ................................................ 87
3.1 CENTRO DE GRAVEDAD DE ÁREAS ........................................................................... 90
3.1.1 Ejes de simetría ...........................................................................................................93
3.1.2 Centro de gravedad de áreas compuestas.................................................................... 94
3.2 RESULTANTE DE LAS FUERZAS O CARGAS DISTRIBUIDAS ................................. 95

CAPÍTULO 4
CERCHAS Y MARCOS ..........................................................................................................97
4.1 CERCHAS O ARMADURAS ...........................................................................................98
4.1.1 Condiciones que deben cumplir las cerchas ................................................................. 101
4.1.2 Tipos de cerchas de acuerdo a su forma o a su diseñador ............................................ 102
4.2 RESOLUCIÓN DE CERCHAS ........................................................................................103
4.2.1 Método de los nudos....................................................................................................104
4.2.2 Métodos de las secciones ............................................................................................117
4.3 MARCOS O ARMAZONES ..............................................................................................121
4.3.1 Diferencias con las cerchas.........................................................................................122
4.3.2 Resolución de los marcos ............................................................................................123
CAPÍTULO 5
VIGAS ...................................................................................................................................129
5.1 EFECTOS INTERNOS EN LAS VIGAS ........................................................................... 131
5.2 DIAGRAMAS DE FUERZA CORTANTE Y MOMENTO FLECTOR ............................. 137
5.3 RELACIONES ENTRE LA CARGA DISTRIBUIDA Y LA FUERZA CORTANTE
Y ENTRE LA FUERZA CORTANTE Y EL MOMENTO FLECTOR ..................................... 156
5.3.1 Relación entre la carga distribuida  y la fuerza cortante V.......................................... 157
5.3.2 Relación entre el momento flector M y la fuerza cortante V........................................ 158
CAPÍTULO 6
MOMENTOS DE INERCIA DE ÁREAS ................................................................................165
6.1 EVALUACIÓN DEL MOMENTO DE INERCIA ............................................................. 169
6.2 TEOREMA DE LOS EJES PARALELOS ......................................................................... 170
6.3 MOMENTOS DE INERCIA DE ÁREAS COMPUESTAS ............................................... 171
6.4 RADIO DE GIRO DE UN ÁREA .....................................................................................174
6.5 MOMENTO POLAR DE INERCIA..................................................................................176
6.6 EJES INCLINADOS .........................................................................................................177
6.6.1 Momentos principales de inercia ..................................................................................177
6.6.2 Producto de inercia .....................................................................................................180
6.6.3 Teorema de ejes paralelos para producto de inercia ..................................................... 181
CAPÍTULO 7
INTRODUCCIÓN A LA RESISTENCIA DE MATERIALES ................................................ 187
7.1 ESFUERZOS NORMALES AXIALES .............................................................................. 190
7.1.1 Unidades del esfuerzo normal......................................................................................192
7.2 DEFORMACIONES ..........................................................................................................195

6
7.2.1 Deformaciones totales 195
7.2.2 Deformación unitaria 196
7.3 PROPIEDADES MECÁNICAS DE LOS MATERIALES ................................................ 196
7.4 LEY DE HOOKE...............................................................................................................197
7.4.1 Elasticidad y plasticidad...............................................................................................199
7.5 ESFUERZOS CORTANTES ..............................................................................................200
7.5.1 Deformaciones por cortante ........................................................................................201
7.5.2 Cálculo de la deformación axial  202
REFERENCIAS BIBLIOGRÁFICAS...................................................................................... 203

7
P R E S E N T A C I Ó N
....“antes de cualquier an•lisis te‚rico de un problema fƒsico (escritura de ecuaciones, resoluci‚n
formal, c•lculos num„ricos), es absolutamente necesario un estudio cualitativo previo..... Dicho en
otros t„rminos, la ventaja de la matematizaci‚n es al mismo tiempo su propio inconveniente: evita
pensar, puesto que pone en marcha un pensamiento ya formulado, exterior e instrumental.”....
J.M. LEVY-LEBLOND.
Las presentes notas, que buscan convertirse en una ayuda para estudiantes de primeros semestres
de pregrado en las carreras de Ingeniería han sido preparadas siguiendo el pensamiento esbozado en el
epígrafe.
Ocurre con frecuencia que empiecen a manejarse complejos modelos matemáticos sin tenerse la
claridad previa sobre el fenómeno físico al cual pretenden aplicarse. Convencido de que la comprensión
cabal del significado físico del fenómeno a estudiar es condición previa para la aplicación de métodos
matemáticos a su resolución he preparado estas notas.
He hecho énfasis en las siguientes situaciones antes que en los métodos matemáticos para
resolverlas:
 Comprensión de lo que es un DIAGRAMA DE CUERPO LIBRE.
 Entendimiento de las diferencias entre los varios tipos de apoyos.
 Influencia de la conformación de las cerchas en su capacidad resistente.
 Diferencias entre fuerzas externas y fuerzas internas.
 Interpretación precisa de los DIAGRAMAS DE FUERZA CORTANTE y MOMENTO
FLECTOR.
 Influencia DEL MOMENTO DE INERCIA en la capacidad resistente de un elemento
estructural.
 Diferencias entre la ESTÁTICA y la RESISTENCIA DE MATERIALES.
 Influencia de cada uno de los parámetros que intervienen en el cálculo de la deformación de
una barra sometida a fuerza axial.
Creo que si el estudiante de mecánica estructural tiene claros estos conceptos, el acceso a los
métodos y modelos matemáticos refinados como el análisis tensorial, el método de los elementos finitos
o el análisis matricial vendrá de una manera mas natural y no inducirá errores en su formación como la
señalada por el profesor Eduardo Torroja cuando advierte que “no debe calcularse la primera viga
sin preguntarse previamente si la estructura la necesita”.

8
Quiero consignar al final de esta breve presentación las palabras del arquitecto mexicano Félix
Candela en su libro “Hacia una nueva filosofƒa de las estructuras”:
“Lleg‚ asƒ a deformarse de tal modo el intelecto humano, que las explicaciones mas obvias y
comprobadas de cualquier fen‚meno fƒsico se desechan, todavƒa hoy, como poco cientƒficas si no
van acompa†adas de un complejo cortejo de f‚rmulas matem•ticas. Basta sin embargo, la mera
presencia de complicadas ecuaciones diferenciales para que nos causen respeto y las consideremos
como verdades intangibles.”
Es en este contexto de ideas que he realizado el presente trabajo durante el año sabático 1995-
1996.
Agradezco a la Universidad Nacional de Colombia Sede Manizales el haberme dado la
posibilidad de hacerlo.

9
C A P ÍT U LO 1
C O N C E P TO S F U N D A M E N TA L E S
Dentro de los proyectos de Ingeniería Civil inevitablemente surgen problemas en los cuales se hace
necesario evaluar la estabilidad de estructuras tales como puentes, edificios, tanques, muros de contención
y torres.
Una de las labores principales del Ingeniero Civil es la de diseñar este tipo de obras.
Cualquiera de ellas debe cumplir unos requisitos mínimos que comprenden aspectos comoseguridad,
economía, estética, factibilidad y funcionalidad.
Pero la condición previa que debe cumplir es que la obra que se va a construir esté quieta.
Es obvio que para poder cumplir con los objetivos para los cuales han sido diseñados y construidos,
un puente, un muro, un edificio, deben estar quietos......
Esta condición de quietud debe analizarse desde distintos puntos de vista: quieto con respecto a qué?
Qué es lo que podría acabar con esa quietud?
La primera pregunta debe responderse recordando los conceptos físicos que definen el movimiento
o el reposo en términos de un marco de referencia adecuado. En nuestro caso, las estructuras
mencionadas deberán estar quietas o en reposo con respecto al suelo o terreno en el cual están apoyadas

1 0
La segunda tiene que ver con una pregunta que se ha hecho la humanidad desde la antigüedad:
por qué se mueven las cosas? por qué se detienen?
La gran mayoría de estudiantes explicará que dicha caída se debe a la atracción que la tierra
ejerce sobre el cuerpo. Al dar esta respuesta, automáticamente estará reconociendo una interacción
entre dos cuerpos: en este caso la tierra y el balón.
En las obras y estructuras que diseñan y construyen los ingenieros siempre habrá interacciones
entre cuerpos:
un carro actuando sobre un puente (y el puente sobre el carro)
el viento (aire) sobre una pared (y la pared sobre el aire)
un cable sobre un poste (y el poste sobre el cable).
un edificio sobre el terreno (y el terreno sobre el edificio)
el agua contenida en un tanque sobre las paredes (y las paredes sobre el agua)...
En todos los casos mencionados uno de los cuerpos al actuar sobre el otro que está en reposo está
tratando de moverlo; a esta acción de un cuerpo sobre otro se le denomina fuerza.
Queda claro entonces que lo que podría acabar con el reposo tan deseado para las obras de
ingeniería son las fuerzas o interacciones entre cuerpos.
Debe por tanto el ingeniero conocer y estudiar una ciencia que trate sobre las fuerzas y el
movimiento de los cuerpos. Esta ciencia es:
1 . 1 L A M E C Á N I C A
Los orígenes de esta ciencia se remontan a épocas antiguas y a su historia están ligados nombres
tan conocidos como los deArquímedes,Aristóteles, Leonardo da Vinci, Galileo, Isaac Newton, Leonhard
Euler, los hermanos Bernoulli y Albert Einstein entre muchos otros.
La mecánica puede adoptar diversas subdivisiones dependiendo de:
SI CONSIDERAMOS EL SIGUIENTE
BALÓN EN EL AIRE QUÉ LE PASA?
LA EXPERIENCIA NOS DICE QUE
CAERÁ HACIA LA TIERRA

1 1
 El tipo de cuerpos a los cuales se vaya a aplicar: mecánica de sólidos, mecánica de fluidos..
 Al estado de reposo o movimiento de los mismos: estática, cinemática...
 Al hecho de que se consideren o no las deformaciones producidas por las fuerzas: mecánica de
cuerpos rígidos o mecánica de cuerpos deformables.
Atendiendo a otras consideraciones (cuerpos o partículas estudiadas, velocidad de las
mismas), también se habla de:
- mecánica clásica o newtoniana - mecánica relativista
- mecánica cuántica - mecánica del continuo
- mecánica celeste...
Es pues la mecánica, ciencia que trata con prácticamente todos los niveles de la naturaleza: desde
lo más pequeño, el átomo, hasta lo más grande: el universo entero.
Debemos por tanto fijar limites a los alcances de estas notas. Nos referiremos a cuerpos sólidos,
que están en reposo y permanecen en él, no tendremos en cuenta las deformaciones producidas,
vale decir, los consideraremos rígidos. Sólo al final de las notas, en la introducción a la resistencia de
materiales, (o mecánica de materiales, o mecánica de sólidos, o mecánica de los cuerpos deformables)
empezaremos a hacer algunas consideraciones sobre las deformaciones producidas por las fuerzas.
A los tópicos que cubrirán estas notas se les ha agrupado tradicionalmente bajo el dominio de una
de las ramas mas conocidas de la mecánica:
1 . 1 . 1 L a e s t á t i c a
Estudio de los efectos producidos por fuerzas sobre cuerpos rígidos en reposo.
1 . 1 . 2 L a s f u e r z a s
Dado que vamos a tratar con fuerzas es necesario tener claro tanto su significado como los
diferentes tópicos que a ellas conciernen: definición, representación, unidades, operaciones, sistemas.
Definición
Como lo precisamos anteriormente, una fuerza es la acción de un cuerpo sobre otro que trata de
cambiar su estado de reposo o movimiento y de deformarlo.
Representación
Una fuerza puede ser grande o pequeña (magnitud), puede actuar
hacia arriba o hacia abajo, hacia la derecha o hacia la izquierda (sentido)
y puede hacerlo horizontalmente, verticalmente o de manera inclinada
(dirección). Para representarla, por tanto, debemos contar con una
herramienta que permita mostrar esas tres características de magnitud,
dirección y sentido. Como sabemos esta herramienta es el vector. Una
fuerza por tanto se representa vectorialmente.

1 2
1 . 1 . 3 U n i d a d e s
Tradicionalmente las fuerzas se medían en kilogramos-fuerza y libras. El hecho de utilizar como
medida el kilogramo generaba dos inconvenientes: la confusión entre kilogramo- fuerza y kilogramo-
masa y la variación del valor del kilogramo- fuerza con la latitud de la tierra generada en el hecho de
que al no ser la tierra perfectamente esférica su radio varía ocasionando por tanto una variación en el
peso como se desprende de la expresión que define la ley de la gravitación universal que se verá
posteriormente.
A raíz de estos problemas, la XI Conferencia Internacional de pesas y medidas celebrada en
París en 1960 adoptó como unidad de fuerza el newton que se define como la fuerza que imprime a un
kilogramo- masa una aceleración de un metro por segundo al cuadrado.
1 newton = 1 kilogramo masa x 1 metro/segundo/segundo
Relación entre newton y kilogramo-fuerza:
En la superficie de la tierra un kilogramo masa es atraído por la aceleración de la gravedad
generándose una fuerza de 1 kilogramo-fuerza.
Entonces:
Fuerza de atracción = 1 kilogramo-masa x aceleración de la gravedad
F = 1kg x 9.8m/seg2
1 kg-f = 9.8 kg x m/seg 2
1 kg-f = 9.8 newtons
1 kg-f ~ 10 newtons
Esto nos indica que una persona que pese 70 kilos, pesa aproximadamente 700 newtons.
Al ser una unidad de medida tan pequeña, es necesario en la práctica, para simplificar, utilizar
múltiplos de la misma:
1 Kilo-newton = 103
newtons = 1KN
1 Mega-newton = 106
newtons = 1MN
1 Giga-newton = 109
newtons = 1GN
1 . 1 . 4 L e y e s y p r i n c i p i o s d e l a m e c á n i c a
Antes de empezar a estudiar en detalle las operaciones con fuerzas, conviene fijar un marco de
referencia o si se quiere las reglas de juego que gobiernan los problemas tratados por la mecánica: este
marco está constituido por una serie de principios y leyes que han sido establecidos desde
tiempos inmemoriales y los cuales a través de los años han sido corroborados
reiteradamente en la práctica.

1 3
Vale la pena insistir en el hecho de que, dado que los cuerpos y estructuras con que normalmente
tratan los ingenierosson degran tamaño y están enreposo o sometidosa velocidadespequeñas, losprincipios
que rigen su tratamiento pertenecen a la esfera de lo que se conoce como mecánica clásica o newtoniana.
Cuando se trata de estudiar partículas elementales (electrones, quarks....) ygrandes velocidades,
la física utiliza los conceptos de la mecánica cuántica y la mecánica relativista.
Principios
1. Cuando un cuerpo está sometido a dos fuerzas éste permanecerá en reposo o equilibrio estático
solamente si las dos fuerzas son de igual magnitud, dirección opuesta y colineales.
2. A un cuerpo sometido a un sistema de fuerzas se le puede agregar o quitar un sistema en
equilibrio sin que se afecte su estado de reposo o movimiento.
3. Una fuerza que actúa sobre un cuerpo puede desplazarse a lo largo de su línea de acción sin
que se altere su efecto externo sobre el cuerpo.
1F
2F
3F 4F
5F
5F 6F
6F
+ = _ =
A
B B
AF
F
F
F
F
F
FUERZA DESPLAZADA DEL PUNTO AL PUNTOA B
F =
B
A
=

1 4
El efecto interno si se afectar€ como puede verse en el siguiente caso:
4. El efecto de un sistema de fuerzas sobre un cuerpo es igual la suma de los efectos individuales
de cada una de las fuerzas. (Principio de superposici•n).
Leyes de Newton
Presentadas en su libro "Principios matem•ticos de la filosofƒa natural" en 1687. En palabras
de Newton fueron expresadas as‚:
5. “Todo cuerpo persevera en su estado de reposo o movimiento uniforme y rectilƒneo a no
ser en tanto que sea obligado por fuerzas impresas a cambiar su estado”. (Ley I de Newton).
6. “El cambio de movimiento es proporcional a la fuerza motriz impresa y ocurre seg‡n la
lƒnea recta a lo largo de la cual aquella fuerza se imprime”. (Ley II de Newton).
Actualmente la expresamos como: Fuerza = masa x aceleraci•n
7. “Con toda acci‚n ocurre una reacci‚n igual y contraria: o sea, las acciones mutuas de
dos cuerpos siempre son iguales y dirigidas en direcciones opuestas”. (Ley III de Newton).
P
EL BLOQUE QUEDA COMPRIMIDO EL BLOQUE NO QUEDA COMPRIMIDO
(Varía el efecto interno producido por P)
P
A
BB
A
= + +
1F
2F
3F
1F
2F
3F
maF 

1 5
El mismoNewton mediante dos corolarios estableció la que conocemos como ley del paralelogramo
de fuerzas:
8. Un cuerpo recorre la diagonal de un paralelogramo bajo dos fuerzas conjuntas en el mismo
tiempo en que los dos lados bajo las dos acciones por separado.
"Así se evidencia la composición de la fuerza directa AD de las fuerzas oblicuas AB y BD,
y a la vez la resolución de cualquier fuerza directa como AD en fuerzas oblicuas como AB y BD.
Tales composición y resolución se confirman ampliamente por la mecánica".
9. Ley de la gravitación universal (Newton): Dos cuerpos se atraen con una fuerza directamente
proporcional a sus masas e inversamente proporcional al cuadrado de la distancia que los separa:
G
r
mm
F 

 2
21
Si una de las masas es la masa de la tierra y la otra la de un cuerpo cualquiera, se tendrá:
mgWF 
W: peso del cuerpo m: masa g: aceleración de la gravedad
1 . 2 S I S T E M A S D E F U E R Z A S
En general las fuerzas que conforman un sistema pueden ser:
1 . 2 . 1 C o n c u r r e n t e s
Cuando todas las líneas de acción se cortan o intersectan en un mismo punto.
A B
C D
1F
2F
3F
4F

1 6
1 . 2 . 2 N o c o n c u r r e n t e s
Cuando no todas las líneas de acción se intersectan en un mismo punto.
1 . 2 . 3 P a r a l e l a s
Cuando las líneas de acción de todas las fuerzas que conforman el sistema son paralelas.
Además los sistemas pueden ser:
1 . 2 . 4 C o l i n e a l e s
Si las fuerzas del sistema actúan lo largo de una misma línea de acción.
1F 2F
4F
3F
5F
1F 2F 3F 4F 5F
1F
2F
3F

1 7
1 . 2 . 5 C o p l a n a r e s
Si todas las líneas de acción se encuentran contenidas en un mismo plano, (normalmente el
plano xy).
1 . 2 . 6 E s p a c i a l e s
Cuando las líneas de acción no son ni colineales ni coplanares. (Normalmente se encuentran
contenidas en un espacio tridimensional, xyz):
1 . 3 O P E R A C I O N E S C O N F U E R Z A S
Las principales operaciones que se efectúan con fuerzas son:
- Descomposición o resolución de fuerzas
- Composición o suma de fuerzas
- Cálculo del momento de una fuerza
(Inicialmente trataremos con sistemas de fuerzas concurrentes y coplanares).
X
Y
1F
2F
3F
X
Y
Z
1F
2F
3F

1 8
1 . 3 . 1 D e s c o m p o s i c i ó n o r e s o l u c i ó n d e f u e r z a s
Operación mediante la cual una fuerza es remplazada por dos o mas cuyo efecto sea
igual al de la fuerza original. Existen varios métodos:
1.3.1.1 Gráficamente
Descomponer 1F en n fuerzas
Dado que las fuerzas pueden representarse vectorialmente y recordando la forma como se suman
vectores gráficamente, en este caso una fuerza puede descomponerse en n fuerzas partiendo de su
origen y graficando una a continuación de otra hasta cerrar el polígono de fuerzas en el extremo de la
fuerza original. Es claro que (n-1) fuerzas serán arbitrarias y la enésima componente será la que
determine el cierre del polígono.
1.3.1.2 Descomposición según dos ejes cualesquiera
Se trazan líneas paralelas a los dos ejes por el extremo y el origen de la fuerza en cuestión. El
triángulo así formado se trata con las conocidas reglas de la geometría y la trigonometría según se ve:
1F
2F
3F
4F
RF
nF Determina el
cierre
bF


aF

F
b
a aF

F
bF


CosbF
SenbF

1 9
1.3.1.3 Descomposición en componentes rectangulares
Como lo sugiere su nombre, las componentes estarán dirigidas según ejes xy ortogonales.
Siguiendo idéntico procedimiento al del caso anterior, en éste se obtendrá un triángulo rectángulo
al cual se le aplicarán las conocidas relaciones:
 FCosFx
 FSenFy
x
y
F
F
tan 
1 . 3 . 2 C o m p o s i c i ó n o s u m a d e f u e r z a s
Consiste en remplazar un sistema de fuerzas por una fuerza única llamada resultante cuyo
efecto sea igual al del sistema equivalente. Como establecimos previamente iniciamos con sistemas
de fuerzas concurrentes y coplanares. Hay varias formas de sumar fuerzas:







Cos2 222
CosFF
γSenF
Tan γFFFFF
Sen
F
Sen
F
Sen
F
ba
b
bbaa
ba
Y
yF
F
xF

F
X
F
yF
xF

Otras posibilidades:

2 0
1.3.2.1 Gráficamente
Consiste en dibujar las fuerzas una a continuación de otra con su respectiva magnitud dirección y
sentido a una escala adecuada, obteniendo el llamado polígono de fuerzas. La resultante del sistema en
este caso será la fuerza obtenida al unir el origen de la primera fuerza con el extremo de la última.
4321 FFFFF R 
1.3.2.2 Empleando el paralelogramo de fuerzas
Se aplica el paralelogramo de fuerzas de manera sucesiva iniciando con dos fuerzas cualesquiera
y luego sumando su resultante con la tercera fuerza. Así, hasta emplear todas las fuerzas que componen
el sistema. La resultante del sistema es la última fuerza obtenida, aplicada en el puntoAde intersección
de todas las fuerzas.
1F 2F 3F 4F
1F
2F
3F
4F
RF
1F
2F
3F
4F
Sistema
   
1F
2F
3F
4F
RF
321 FFF 
Aplicación sucesiva de la ley del paralelogramo hasta hallar la resultante

2 1
1.3.2.3 Mediante componentes rectangulares
Se descomponen todas las fuerzas en componentes rectangulares x y y.
 La resultante en x es la suma de las componentes en esa dirección (>, < 0 = a cero).
 La resultante en y es la suma de las componentes en esa dirección (>, < 0 = a cero).
 La resultante del sistema será la suma de las resultantes en x y y y estará aplicada en el
punto A. En este caso, el polígono es un triángulo rectángulo del cual se obtienen la magnitud
y dirección de la resultante. Su sentido lo dan los sentidos de las dos componentes.
1F 2F
3F
A
1F 2F 3F
= + +
xF1
yF1 yF2
xF2
xF3
yF3
xF1 xF2 xF3
RxF+ + =
yF1 yF2 yF3
RyF
+ + =
 yRy FF
 xRx FF
RF
A
RF
RyF
RxF


2 2
1 . 3 . 3 M o m e n t o d e u n a f u e r z a
Al actuar sobre un cuerpo, una fuerza no solamente produce efectos de desplazamiento lineal
sino también de giro o rotacional. Este efecto de giro se denomina momento de la fuerza y su magnitud
varía con el punto respecto al cual se esté considerando el giro.
En el siguiente cuerpo, si imaginamos un eje perpendicular al papel (eje z) que pase por el punto
B la fuerza hará girar el cuerpo con una determinada magnitud y sentido.
Si consideramos el punto C el efecto de giro tendrá una magnitud y sentido diferente:
y así sucesivamente para los puntos D, E, G,........
F
F
B
B
M
M F
C
F
C
F
D E G

2 3
El efecto de giro o momento será función tanto de la magnitud de la fuerza F como de la distancia
entre la fuerza (línea de acción), y el punto de giro. Mientras mas grandes la fuerza y la distancia,
mayor será el momento. Este es, entonces, una función directa de ambas cantidades.
1.3.3.1 Cálculo del momento (escalarmente)
Se tiene el siguiente cuerpo sometido a una fuerza F y se trata de calcular el momento de la
fuerza con respecto al punto A:
Al ser directamente proporcional a F y a d, el momento se calcula como el producto de las dos
cantidades:
dFM 
Debe tenerse en cuenta que la distancia d es la perpendicular desde el punto A hasta la línea
de acción de la fuerza F.
A
b
F

F
b

A
d
Adealrededorgiroproduce:FSen
 FSenbM
dFMA
dbSen


fuerzaladeaccióndelíneala
hastaAdesdelarperpendicu:d
Adealrededor
giroproduceno:FCos
F
A
d
d
B
d
C

2 4
1.3.3.2 Unidades
Basta con hacer un análisis dimensional de la expresión:
dFM 
M = F x L: (unidades de fuerza) x (unidades de longitud)
newton x metro
kg x cm
libra x pie
1.3.3.3 Cálculo del momento (vectorialmente)
Con referencia al mismo caso que venimos estudiando tenemos el siguiente triángulo:
Allí vemos que: d = r sen
por tanto M = r Sen x F
M = r x FSen
Pero r: Magnitud del vector r que va desde el puntoAhasta el punto de aplicación de la fuerza.
F: magnitud del vector F : ángulo entre los vectores r y F
Del análisis vectorial recordamos que la magnitud de un vector multiplicado por la magnitud de
otro y por el seno del ángulo entre los dos es el producto vectorial o producto cruz entre los dos
vectores.
Por tanto: M = r FSen
FrM 
F
r
r
A
d


2 5
Obviamente r y F deberán estar expresados en función de los vectores unitarios k,j,i
Si r y F son coplanares:
jrirr yx  12 xxrx  12 yyry  jFiFF yx 
Para hacer el producto vectorial debemos recordar que: kji  kij  jki 
el producto vectorial no es conmutativo.
Además: 0 kkjjii
Por lo tanto     kFrkFrjFiFjrirFrM xyyxyxxx 
  kMkFrFrM zxyyxA 
Es claro que el MOMENTO es una cantidad vectorial cuya dirección está dada por el vector
unitario k . (perpendicular al plano en el cual están r y F, que en este caso es el plano xy).
si es positivo, el sentido de giro será: +
si es negativo el sentido de giro será: -
El efecto de giro se produce en este caso alrededor del eje z (perpendicular al plano xy), yque
para esta situación, pasa por el punto A.
Es importante tener en cuenta el sentido de giro tanto para el análisis externo como para el
análisis interno de las fuerzas que actúan sobre un cuerpo.
z
k
i
j
x
y

2 6
Si r y F no son coplanares:
    kMjMiMkFjFiFkrjrirFrM zyxzyxzxx 
Como vemos, en este caso el giro se producirá alrededor de un eje cualquiera que pasa por el
punto A y el cual tiene componentes (efectos de giro) alrededor de los tres ejes xyz.
EJEMPLOS DE APLICACIÓN
Descomposición
1. Descomponer la fuerza F en dos componentes: una, en la dirección del eje a y otra en la del eje b:
Por el extremo de la fuerza, trazamos paralelas a los ejes a y b, determinando Fa y Fb
yM
AM
xM
zM
A
a
aF



F

2511540180
40
115



400NF 
40
45
115
40
115
bF
Por lo tanto, el triángulo queda:

2 7
C á l c u l o d e á n g u l o s :
Ley de Senos: 400/Sen25° = Fb/Sen40° = Fa/Sen115°
Por tanto: aF = 857.8 N bF = 608.4 N
Comprobación Ley de Cosenos:
   222
608.4Cos25608.4857.82857.8F 
400399.99F 
2. Hallar las componentes de F en la dirección de AB, BD, CA y CD.
4595
40
45 70
65
115

115
40
25
400
bF
aF
 85
 85
A 3 B
C D
30
4m
6
ABF
A B ABF
F
30
KN.Cos 99123015FAB   Cos15FBD 791138315FBD ..Cos 
BDF
B F
BDF
D
 30

1353.


2 8
3. Sumar las siguientes fuerzas:
a) Mediante el paralelogramo de fuerzas:
CAF
CAF A
C
60
F
KN.Cos 576015FCA 
F
C
CDF
D
30
KN.Cos 99123015FCD 
N88571 .F 
85
07
N46082 .F 
8857.
4608.
rF



70
85
  2521552360
1557085


/
RF


25
8857.
    Cos2588574608288574608 222
....FR 
40099399  .FR

400
8857.
4608. 4608.


25
70
254004608 Sen/Sen/. 



4570115
1152540180
40

2 9
b) Mediante componentes rectangulares:
EJEMPLOS
Calcular el momento de F con respecto a los puntos A, B y C.
a) Con respecto al punto A:
Escalarmente: dFM dA 600
8857.
85
53854858857F1y
7674858857
1x
F
.Sen.
.Cos.


1yF 4608.
x
F
2
2yF
70
7057170
08208704608
x
F
4608F2y
2
.Sen
.Cos.
. 


RF





ryy
rxx
F.F
F.F
83282
84282
   


45.84282.83/282tan400
8328284282
1-
22
NF
..F
r
r
D
B
A
3
m4
3 2
C
E 70
kgF 600
600
70
70
d
A
b
c
20
793120245
242532428
2428703
.Sen.d
..c
.tanb



mkg.m.kgMA  71075791600 mkg.MA  71075

3 0
Vectorialmente:
Mediante componentes rectangulares:
b) Con respecto al punto B:
Escalarmente: Vectorialmente: Mediante componentes:
3
3
A
r
F
FrMA 
   )j.i.jiMA 8563220533 
  k.k.k.MA 81075661541691 
 kg/m81075 k.MA 
3
3
81563.
21205.
212053815633 ..MA 
mkg.MA  81075
FF
B
d
20
dMB 600
8182202428 .Sen.d 
mkg.MB  41691
B 21205.
81563.
B r
3
   j563.8i205.2i3 BM
 mkg41691  k.MB
41691381563 ..MB 
mkg41691  .MB

3 1
c) Con respecto al punto C:
Escalarmente: Vectorialmente: Con componentes rectangulares:
M o m e n t o d e u n s i s t e m a d e f u e r z a s c o n c u r r e n t e s . (Teorema de Varignon (1654-1722) El
momento de la ade fuerzas concurrentes es igual al momento que produce la resultante de las
fuerzas). (La demostración puede verse en cualquiera de los textos de la bibliografía consultada,
reseñada al final de estas notas).
Suma de momentos de las componentes con relación al punto A:
F
C
d
d
C
70
2
m.Send 8791702 
mkg.MC  61127
F
r
2
   j563.8i205.2i2 CM8791600 .MC 
k.MC 61127
21205.
81563.
2
61127281563 ..MC 
mkg.MC  61127
500
m6
300 kg400
52.
A
mkg..MA  275052400523006500
F
A
b
d
 a

A
b
d


52.
a
Momento de la resultante de las tres fuerzas: 9509.FR 
F 78.69500/1001
 
tan
m.Sen.d
m..b
m.tan.a
393555
55506
5052



mkg...MA  275089274939359509

3 2
Recordemos que hasta ahora nos hemos limitado al estudio de sistemas de fuerzas coplanares
y concurrentes. Veamos otras situaciones:
1 . 4 S I S T E M A S D E F U E R Z A S P A R A L E L A S
V a r i a s f u e r z a s p a r a l e l a s
La resultante de este sistema será una fuerza única FR paralela a las fuerzas del sistema, cuya
magnitud será la suma algebraica de las fuerzas y aplicada en un punto ubicado de acuerdo al teorema de
momentos.
La suma de los momentos de las fuerzas de un sistema es igual al momento de la Resultante:
nR FFFFF  321
Distancia d a la cual estará aplicada la fuerza resultante:
Teorema de momentos:
suma de momentos de las fuerzas=momento de la resultante
(con relación a un punto de referencia cualquiera)
dFdFdFdFdF Rnn  332211
de esta expresión se obtiene el valor de la distancia d:
R
nn
F
dFdFdFdF
d

 332211
A 1d
2d
3d
nd
1F
2F
3F 4F
RF
A
d


3 3
D o s f u e r z a s p a r a l e l a s d e i g u a l m a g n i t u d y d i f e r e n t e s e n t i d o
en todos los casos de la figura 21 FF  , (paralelas y de sentido contrario).
O, lo que es lo mismo: 21 FF 
Este sistema se denomina par de fuerzas o cupla
La resultante del par será:
01121  FFFFF R (no hay fuerza resultante)
Momento resultante:
1F
2F

RM
1F
2F
1F
2F
1F
2F
Y
1F
2F
2r
1r
X
2r
1rr
rrr 21 

3 4
  FdrFSenFrFrFrrFrFrM R  11212211
El resultado anterior nos indica que la resultante de un par de fuerzas es un momento cuya
magnitud es igual al valor de una de las fuerzas multiplicada por la distancia perpendicular entre
las dos.
1 . 4 . 1 P a r e s e q u i v a l e n t e s
Dos pares de fuerzas son equivalentes (producen igual efecto sobre un cuerpo), en los siguientes
casos:
1. Cuando están ubicados sobre el mismo plano permaneciendo invariables la fuerza y la distancia:
(El efecto es el mismo, independientemente del punto de ubicación. El momento es un vector
libre: puede desplazarse sin que su efecto varíe).
2F
1r
1F F
d r

2F
1F
d
kg25
cm10
25
25
25
25
2510
10
cmkgM  250
250M
250M

3 5
2. Cuando están orientados en diferentes direcciones en el mismo plano:
3. Cuando actúan en planos paralelos:
4. Cuando el sentido de giro y el producto dF son invariables independientemente de los valores
particulares de F y d en cada caso:
30
30
30 30
30
30
6
6
6
180M 180M 180M
40
5
40
100
100
2 52.
80
80
200M 200M 200M
= =

3 6
1 . 4 . 2 M o m e n t o d e u n a f u e r z a r e s p e c t o a u n e j e c u a l q u i e r a
Vimos que cuando las fuerzas que actúan sobre un cuerpo son coplanares (contenidas en un plano
xy), los momentos o efectos de giro los producen alrededor de ejes perpendiculares a dicho plano (eje z).
Dado que no todos los sistemas de fuerzas son coplanares, los efectos de giro se producirán en
casos generales (fuerzas en xyz), alrededor de ejes que tienen cualquier tipo de orientación en el
espacio tridimensional. Es claro que, en general, el momento tendrá componentes alrededor de los tres
ejes ortogonales: Mx, My y Mz.
Busquemos el momento que produce la fuerza kFjFiFF zyx  alrededor del eje AB:
1. Se calcula el momento que produce la fuerza con respecto al punto A, ubicado sobre el eje:
FrM A 
2. Se proyecta este momento sobre el eje AB con el fin de obtener el momento MAB que estamos
buscando:
en el triángulo rectángulo:  CosMM AAB
B
A
r
zkyjxi FFFF  B
A
ABM

FrM A 
A
ABM
AM


3 7
Con el fin de expresarlo en términos vectoriales consideremos la expresión, escrita de la
siguiente forma equivalente:
 CosMM AAB 1
en la cual:
1: Magnitud de un vector unitario AB en la dirección del eje AB.
AM : Magnitud del momento AM
: Ángulo entre los dos vectores AM y AB .
Por tanto, la expresión representa el producto de la magnitud de un vector ( AB ), la magnitud de
otro vector ( AM ) y el coseno del ángulo entre los dos vectores ( ). En análisis vectorial esto se
conoce como el producto escalar o producto punto entre los dos vectores AM y AB
ABAAABA MMM 
recordemos que:
0
1


jkijji
kkjjii
EJEMPLO
A
ABM
AM

B
AB
kjiF 50800300 A
D
B
4
C
6
m5
Y
X
Z
 040 ,,A
AB
 605 ,,B
?M
?M
BC
AB



3 8
A
D
B
C
AB
r
kjiF 50800300 
   kjikiFrMA 5080030065 
k4002050480048001800250k400  jiijjMA
     
 
k.j.i.
kji
AB
BA
AB 680460570
645
064005
222




   k.j.i.kj.i.MAB 68046057040005028004 
mkg..MAB  40732729437362
BCBBC MM 
    ikkjijFrMB 2001200508003004 
 
 
j.i.
kji
BC
CB
BC 630780
45-
0645
22




   j.i.ikMBC 6307802001200 
mkgMBC  156
Y
Z
BC
 605 ,,B
X
 645 ,,C
B
C
r
F

3 9
1 . 5 S I S T E M A S D E F U E R Z A S C O P L A N A R E S , N O C O N C U R R E N T E S
Con el fin de encontrar la resultante de este tipo de sistemas es necesario estudiar primero la
equivalencia entre una fuerza y un sistema fuerza-par:
Se tiene originalmente una fuerza F actuando sobre un cuerpo en el punto A:
Según establecimos en el principio número 2, al cuerpo se le puede agregar o quitar un sistema en
equilibrio en el punto B, por ejemplo:
El cuerpo puede ser visto entonces, como sometido a la fuerza original F pero trasladada al punto
B y a un par de fuerzas F y -F que producen un momento FrM  .
En últimas, la fuerza F se ha trasladado de A a B y se ha agregado un momento producido por la
fuerza original con respecto al punto al cual se traslada.
A
F
A
B
r
B
FrM 

A AA
B
F F
F
F
B B
F
F
F
B
F
  

4 0
Recíprocamente, un sistema fuerza-par puede convertirse en una fuerza única ubicada
convenientementeen un punto tal que produzca con respecto a su punto deaplicación original un momento
igual al del par:
Si lo que actúa en un punto dado es un momento recordemos que un momento, como vector libre
que es, puede ser trasladado de un punto a otro del cuerpo sin que varíe el efecto externo que produce:
En los tres casos el cuerpo tiene el mismo movimiento: gira con un momento de 800 kgxm
En resumen:
A

N200
m./d 52200500 
A
N200
El cuerpo se desplaza hacia abajo y gira con
un momento de 500Nxm respecto a A
El cuerpo se desplaza hacia abajo y gira con
un momento de 500Nxm respecto a A
mkg 800
mkg 800
B
A
C
mkg 800
A
m5
N300

mkg 1500
N300B
Fuerza equivalente a sistema Fuerza-Par

4 1
Debe tenerse especial cuidado con la siguiente situación:
mN 600
N200
3
N200

Sistema Fuerza-Par equivalente a Fuerza
mkg 1200
 1200

1200
Momento equivalente a Momento
M
F

Un Momento nunca es equivalente a una Fuerza!

4 2
Un momento no es equivalente a una fuerza en ningún caso. Los efectos que producen son
diferentes. El momento solo produce giro mientras que la fuerza puede producir giro y desplazamiento.
Calcular sistemas equivalentes en A, B y C.
En el punto A:
En el punto B:
N500
60
5
A
C
B
7
2
jijSeniCosF 4332506050060500 
500
jr 5 500
    kjijM A 12504332505  kM A 1250
F
500
jir 57 
    kkkjijiM B 17811250303143325057  kM B 1781

4 3
En el punto C:
Ahora si, se puede encontrar la resultante de un sistema de fuerzas coplanares y no concurrentes:
Se tiene el siguiente sistema de fuerzas actuando sobre un cuerpo:
Según la equivalencia entre sistemas vista, todas las fuerzas pueden ser trasladadas a un punto
cualquiera con la condición de que en cada caso se agregue el momento que produce cada una con
respecto a ese punto. Por tanto, traslademos todas las fuerzas al punto A:
500
jir 37 
    kkkjijiM C 2281750303143325037  kMC 2281
x
2F
3F
nF
1F
A
=
1F
nF
1r
nr 3r
2F
2r
A
3F
1F
nF
3F
2F
1M
2M
3M4M


4 4
RM
RAM
RF

600 500
800 400
A 4
B
2 1 3
600
800
400
500
3M
2M
1M
La resultante del sistema está compuesta de una fuerza y un momento A
Las fuerzas en el punto A ya son concurrentes y como tales pueden sumarse. Los momentos
también pueden sumarse. Por tanto, la resultante del sistema en el punto A está compuesta por una
fuerza RF y un momento RAM .
Es claro que la resultante del sistema pudo haberse obtenido en cualquier otro punto B, C, D, .......
La fuerza resultante es la misma en todos los casos (efecto de desplazamiento) pero el momento
resultante (efecto de giro), varía dependiendo del punto considerado. Esto se explica porque el efecto
de giro producido por las fuerzas es diferente con relación a cada punto.
EJEMPLO
Calcular la resultante del sistema en los puntos A y B:
Resultante en A:
Trasladamos todas las fuerzas al punto A agregando el respectivo momento en cada caso
800
600
500
400
B
A
2 1 3
4
2 1
4
b
331
341
.b
//b



4 5
Se suman fuerzas y momentos Resultante en A
23806
2232
.F
M
R
R


Se traslada cada fuerza con su momento  2660.
50015001 M
120026002 M
5323314003  .M
Se suman fuerzas y momentos:
500RM
23806.FR 
EJEMPLO
Reducir el sistema de fuerzas a una FUERZA ÚNICA y encontrar su PUNTO DE CORTE con los
lados de la placa
700
2232
400
23806. 2232

1000
8
B 6
10
300
300 800
D
C

4 6
Se trasladan todas las fuerzas a A Se calculan la fuerza y el momento
agregando los momentos respectivos resultante  6968.
Se traslada RF hasta una distancia d tal que
produzca un momento igual a RM
RR MdF  8413926000 ./F/Md RR 
314.d 
Punto de corte con la placa: m.Cos/db 624
Vectorialmente:
Se traslada RF a un punto (x,y) tal que produzca un momento RM
10000
1000
2400
300 6000 
RF
b

d
0421966890 .. 
RF
r
 y,x
yx 50013006000 
   jijyixk 13005006000 
RR FrM 
300
800
841392 .
RM
RF
6400

4 7
Punto de corte con la placa:
0y
x13006000 
bm.x  624
Como es obvio que no todos los sistemas de fuerzas son coplanares es necesario recordar la
manera de trabajar con fuerzas en el espacio tridimensional:
1 . 6 . C O M P O N E N T E S D E U N A F U E R Z A E N T R E S D I M E N S I O N E S
En el triángulo rectángulo OAC: En el triángulo rectángulo OBD:
yy FCosF   SenFSenSenFF yhz
yh FSenACF   CosFSenCosFF yhx
En el caso de que se conozcan los tres ángulos de la fuerza F con los ejes x, y, z, las componentes
pueden hallarse en función de los cosenos directores:
Y
C
yF
F
A
y
zF
z
hF

XF
B
x

4 8
zzyyxx FCosFFCosFFCosF 
y en función de los vectores unitarios k,j,i :
kFjFiFF zyx 
kFCosjFCosiFCosF zyx 
EJEMPLO
Calcular las componentes rectangulares de las siguiente fuerza:
?Fx  ?Fy  ?Fz  ?x 
N.CosFy 0516965400  N.CosFz 12257130400 
Y
yF
F
xF
X
Z
zF
z
y
x
x
65
130
NF 400
zF
xF
FyF

4 9
       2222
1225705169400 ..Fx  56255.Fx 
 
2950400562551
./.Cosx
Comprobación:       99990295013065 222
..CosCosCos  ~ 1
1 . 6 . 1 C o m p o n e n t e s e n f u n c i ó n d e d o s p u n t o s s i t u a d o s e n l a l í n e a d e
a c c i ó n d e l a f u e r z a
Cuando se va a analizar un cuerpo o una estructura sometidos a fuerzas, normalmente no se
conocen los ángulos bajo los cuales actúan las fuerzas sino las distancias involucradas en el problema.
Se conocen h, a y b.
Por tanto es conveniente expresar las componentes de la tensión del cable, ya no en función de
los ángulos, sino de las distancias entre puntos situados sobre la línea de acción de la fuerza.
Veamos: Fuerza F cuya línea de acción pasa por los puntos A y B:
F
A
h
a B
b

5 0
Conociendo las coordenadas de  111 z,y,xA y de  222 Z,Y,XB , podemos calcular las distancias
ortogonales entre los puntos como:
121212 zzdyydxxd zyx 
Podemos expresar los vectores F y AB cuyas líneas de acción pasan por los puntos A y B,
como:
 FkFjFiFF zyx
 dkdjdidAB zyx
Como los dos vectores actúan sobre la misma línea de acción es válida la siguiente relación de
proporcionalidad:
d/Fd/Fd/Fd/F zzyyxx 
De la relación anterior pueden obtenerse los valores de :FF,F zyx y
/d,FF/d,FF/d,FF dzzdyydxx
Teniendo claro que:  222
zyx dddd 
Y

AB
d
 222 Z,Y,XB
yd
zd
xd
F
 111 z,y,xA
0 X
Z

5 1
EJEMPLOS
Calcular las componentes rectangulares de las tensiones en los cables AB y CD
Recordando que: zzyyxx d/Fd/Fd/Fd/F 
1 . 7 S I S T E M A D E F U E R Z A S E N T R E S D I M E N S I O N E S
Tal como sucede en los Sistemas Coplanares, las fuerzas pueden ser CONCURRENTES
o NO-CONCURRENTES.
800700  CDAB TkgT
303303550  zyxAB dddT
      566335 222
.d 
B
3
3
32
4
D
CDT
ABT
A
ABT
CDT
 540 ,,D
 330 ,,B
 005 ,,A
 002 ,,C
  545335665700 ../xTT d/dxABx 
123205663700 ../xTT d/dyABy 
  123205663700 ../xTT d/dzABz 
220  .dT xCD
404 yd
505 zd
  452387162-800x ../TCDx 
90476716800x4 ../TCDy 
13596716800x5 ../TCDz 

5 2
1 . 7 . 1 R e s u l t a n t e d e s i s t e m a s d e f u e r z a s c o n c u r r e n t e s e n e l e s p a c i o
t r i d i m e n s i o n a l
Al estar todas las fuerzas actuando sobre el mismo punto (A, en este caso), los momentos o
efectos de giro de todas las fuerzas con respecto a dicho punto serán nulos y por tanto la resultante
del sistema en este caso será una fuerza única aplicada en el punto a de concurrencia.
En general, la fuerza resultante tendrá tres componentes, según los tres ejes
rectangulares xyz.
Cada componente de la resultante se obtiene como la suma de las componentes según el eje
considerado y con las tras componentes se obtiene el valor de la resultante y de su dirección dada por
los tres ángulos zyx ,  y .
xRx FF  F/FRxx 
yRy FF   222
RzRyRx FFFF  F/FRyy 
zRz FF  F/FRzz 
=
Y
1F
4F
2F 3F
A
X
Z
Y
A
Z
X
RF

5 3
EJEMPLO
5001 F 4xd 3yd 6zd 817.d 
125681745001 ../F x 
119281735001 ../F y 
  138481765001 ../F z 
4002 F 9xd 2yd 6zd 11d
  33271194002 ./F x 
7721124002 ./F y 
  22181164002 ./F z 
6003 F 9xd 50.dy  1zd 079.d 
  459507996003 ../F x 
  133079506003 ../.F y 
26607916003 ../F z 
6666459533271256 ....FF xRx 
72311337721192 ....FF xRy 
123226622181384 ....FF zRz 
600
5
 659 ,,
54.
 7540 ,,,
7
7
9
6
4
 0813 ,,
 070 ,,
500kg400
Y
Z
X
8

5 4
      kg....FR 9742123272316666 222

 
8153974266661
../.Cosx
 
871974272311
../.Cosy
 
871974212321
../.Cosz
k.j.i.FR 123272316666 
1 . 7 . 2 R e s u l t a n t e d e u n s i s t e m a d e f u e r z a s n o - c o n c u r r e n t e s e n e l e s p a c i o
t r i d i m e n s i o n a l
Este es el sistema de fuerzas mas general que existe.
Debido a que las fuerzas no concurren a un punto común, los momentos o efectos de giro en
general no serán nulos y por tanto LA RESULTANTE del sistema en este caso estará conformada por
UNA FUERZA Y UN MOMENTO, que dependerá del punto en el cual se calcule la resultante.
En general la FUERZA y EL MOMENTO resultantes tendrán componentes en las tres
direcciones xyz:
kFjFiFF rzryrxR 
kMjMiMM rzryrxR 
=
Y
1F
2F
X
3F
Z
nF
RF
rF
Y
rBM
B
X
Z

5 5
xRx FF  yRy FF  zRz FF 
xRx MM  yRy MM  zRz MM 
Calcular LA RESULTANTE del sistema en el punto A.
    ijkiM 48001200451 
    jkikjiM 320040008004562 
    jikiM 1600400463 
    kjiM 180030064 
=k4800
j1600
A
k1800
jk 32004000 
jiFR 900400 
kjiMR 580016004800 
A
1200
A m6
300
4
400
800
5
A
k
j
i
i800
j1200
ki 45 
ki 46 
kji 456 
i400
i300
i6

5 6
1 . 8 R E S U M E N D E R E S U L T A N T E S
1 . 8 . 1 F u e r z a s c o l i n e a l e s
a) De igual sentido
b) Iguales y de sentido contrario
c) Desiguales y de sentido contrario
=
RESULTANTE EN LA MISMA
DIRECCIÓN DE LAS FUERZAS
RF
=
=
RESULTANTE NULA
RESULTANTE EN EL SENTIDO
DE LA MAYOR

5 7
1 . 8 . 2 F u e r z a s c o n c u r r e n t e s y c o p l a n a r e s
a) Dos fuerzas
b) Varias fuerzas
1 . 8 . 3 F u e r z a s n o - c o n c u r r e n t e s y c o p l a n a r e s
A = A
RF
RESULTANTE EN EL PUNTO DE
INTERSECCIÓN.
(Magnitud, dirección y sentido
mediante paralelogramo).
A A
=
RxF
RyF
RF
RESULTANTE EN A
(Su magnitud, dirección y
sentido los dan las resultantes
en X y Y).
=
RF
B
RBM
LA RESULTANTE es una FUERZA
y un MOMENTO, que depende
del punto escogido.

5 8
1 . 8 . 4 F u e r z a s p a r a l e l a s
a) Varias fuerzas paralelas coplanares
b) Dos fuerzas paralelas, de igual magnitud y sentido contrario (par)
c) Varias fuerzas paralelas no-coplanares
Y
Z
X
Y
X
X
Z
RF
Z
LA RESULTANTE ES UNA FUERZA ÚNICA Teorema de Momentos: Rnn F/XFX 
Rnn F/ZFZ 
F d F
RM
=
La Resultante es un momento único
dR FM 
=
RF
d
Una fuerza única A
una distancia d
determinada con el
Teorema de Momentos
Rnn F/dFd 

5 9
1 . 8 . 5 F u e r z a s c o n c u r r e n t e s n o - c o p l a n a r e s ( e n R 3 )
1.8.6 Fuerza s n o- con curren tes, n o- cop la n a res (en R3)
Y
A
Z
X
Y
A
X
Z
RF
=
La Resultante es una fuerza única en el punto A de intersección.
Y
D
Z
X X
Y
Z
D
RDM
RF
=
La Resultante está conformada por una fuerza y un momento
que depende del punto escogido.

6 1
C A P Í T U L O 2
E Q U I L I B R I O E S T Á T I C O
Al principio de estas notas se estableció que una de las condiciones que debe cumplir cualquier
cuerpo o estructura para poder desempeñar su función es la de estar quieta o en reposo.
Según lo que se ha estudiado hasta este punto los sistemas de fuerzas tienen resultantes que,
según cada caso pueden ser fuerzas, momentos o momentos y fuerzas que producirán desplazamientos
lineales, rotacionales o una combinación de ambos.
Recordemos que Newton en su primera ley del movimiento dejó establecido que "todo cuerpo
persevera en su estado de reposo... a no ser... que sea obligado por fuerzas impresas a cambiar
su estado".
De esta ley deducimos claramente que si un cuerpo está en reposo y continúa en él, necesariamente
se deberá a que ninguna fuerza está cambiando su estado. Esto es equivalente a decir que: Cuando un
cuerpo está en reposo la resultante del sistema que actúa sobre él es nula.
Que la resultante sea nula, será por tanto la condición de equilibrio que deberá cumplirse
para que el cuerpo permanezca en reposo o en equilibrio estático.
Dado que las características de la resultante dependen, como hemos visto, de que el sistema de
fuerzas sea concurrente o no-concurrente y de que las fuerzas sean coplanares o estén contenidas
en un espacio tridimensional, las condiciones de equilibrio también dependerán de estos hechos.
2 . 1 C O N D I C I O N E S D E E Q U I L I B R I O E S T Á T I C O
2 . 1 . 1 F u e r z a s C o p l a n a r e s y C o n c u r r e n t e s
A
A
RxF
RyF
RF
=
RESULTANTE EN A
(Su magnitud, dirección y
sentido los dan las
resultantes en X y en Y).

6 2
La Resultante del Sistema es una fuerza única RF que tiene dos componentes: RxF y RyF .
CONDICIÓN DE EQUILIBRIO: 0RF
o, lo que es lo mismo, para que RF sea nula debe cumplirse que:
00
00




yX
RyRX
FF
FF
Condiciones de equilibrio
2 . 1 . 2 F u e r z a s C o p l a n a r e s y N o - C o n c u r r e n t e s
La Resultante del Sistema es una Fuerza RF (con componentes RxF y RyF ) y un Momento RzM
CONDICION DE EQUILIBRIO: 0RF
0RM
o, lo que es lo mismo:
=
RF
RBM
B
La resultante es una fuerza y un momento que depende
del punto escogido
=
000
000

 
ZYX
RZRyRX
MFF
MFF

6 3
2 . 1 . 3 F u e r z a s N o - C o p l a n a r e s y C o n c u r r e n t e s
La Resultante del Sistema es una Fuerza única RF , con componentes RxF , RyF y RzF .
CONDICION DE EQUILIBRIO: 0RF
o, lo que es lo mismo:
FF
FFF
ZFyX
RZRyRX
000
000

 
2 . 1 . 4 F u e r z a s N o - C o p l a n a r e s y N o - C o n c u r r e n t e s
RF
=
La resultante es una fuerza única en el punto A de intersección
=
z
y
x
z
y
x
z
y
x
A
A
y
z
x
RF
RDM
D
La resultante está conformada por una fuerza y un momento
que depende del punto escogido.

6 4
La Resultante del Sistema es una Fuerza RF (con componentes en x, y y z) y un Momento RM
(con componentes en x, y, z).
CONDICIÓN DE EQUILIBRIO: 0RF 0RM
O, lo que es lo mismo:
MMM
FFF
MMM
FFF
ZyX
ZyX
RzRyRx
RZRyRX
000
000
000
000



 
2 . 1 . 5 C ó m o s e e s t a b l e c e e l e q u i l i b r i o ?
Sobre un cuerpo o estructura actúan fuerzas tales como su propio peso, la presión del viento, de
terraplenes, el peso de objetos, máquinas, muebles, personas, vehículos etc. Podemos denominar a
estas fuerzas como las acciones sobre el cuerpo que tendrán una resultante y producirán unos efectos
de desplazamiento lineal y/o rotacional según el caso.
Como la condición primera que debe cumplir una estructura es la de estar en reposo para que
pueda cumplir con su función, debe garantizarse que la resultante sea igual a cero.
Cómo se logra esto?
Contrarrestando las acciones con otras fuerzas llamadas reacciones.
Cómo se generan las reacciones?
Poniendo en contacto el cuerpo o estructura con otros cuerpos a través de conexiones o apoyos
que sean capaces de ejercer las fuerzas de reaccion necesarias para contrarrestar las acciones y
establecer el equilibrio haciendo que la resultante del sistema sea nula.

6 5
APOYOS O CONEXIONES
2 . 2 T I P O S D E A P O Y O S Y R E A C C I O N E S C O R R E S P O N D I E N T E S
Un apoyo se pone para impedir el movimiento.
En el plano hay tres posibilidades de movimiento:
 Horizontal (a lo largo del eje x)
 Vertical (a lo largo del eje y)
 Rotacional (alrededor del eje z).
Es claro que el movimiento vertical y el horizontal compondrán en cualquier caso el movimiento
en cualquier dirección. Las direcciones X y Y son simples referencias.
Un apoyo, dependiendo de sus características, puede impedir el movimiento en una, en dos, o en
las tres direcciones descritas.
2 . 2 . 1 A p o y o s d e p r i m e r g é n e r o
Permiten el movimiento en dos direcciones (por ejemplo x y alrededor de z) y lo impiden en la
otra direccion (por ejemplo en y).
Se dice que tienen dos grados de libertad (de moverse).
2.2.1.1 Contacto entre dos superficies lisas
(De naturaleza tal que la fricción entre ellas puede despreciarse).

6 6
Como la superficie A actúa sobre la superficie B, ésta reaccionará contra la primera impidiendo el
movimiento en la dirección en que sea capaz de impedirlo. La superficie A permite el deslizamiento de
la otra en la dirección tangencial a las superficies e igualmente permite el giro de la superficie B.
Lo único que es capaz de impedir es que la superficie B se mueva en la dirección perpendicular
a las superficies (a su tangente en el punto de contacto). Por tanto la reaccion (fuerza mediante la cual
impide el movimiento), se produce en esa direccion: perpendicular a las superficies.
Al reemplazar el empuje que la superficie B le hace a la superficie A por la reaccion R, estamos
iniciando el proceso de construcción del diagrama de cuerpo libre que se verá mas detallado
posteriormente.
2.2.1.2 Contacto entre un punto y una superficie
Permite: Movimiento lineal a lo largo de la superficie
Movimiento rotacional alrededor del punto A
Impide: Movimiento lineal en dirección perpendicular a la superficie
Reacción: En dirección perpendicular a la superficie.

B
B
R
R
A
R
R

6 7
2.2.1.3 Apoyo de rodillos sobre una superficie
Permite: Movimiento lineal a lo largo de la superficie.
Movimiento rotacional alrededor del punto A
Impide: Movimiento en dirección perpendicular a la superficie
Reacción: En dirección perpendicular a la superficie (en la cual estará impedido elmovimiento).
SIMBOLO DEL APOYO
2.2.1.4 Unión formada por una barra biarticulada (articulada en sus
extremos), que une dos cuerpos
Permite: Movimiento lineal de los dos cuerpos en dirección perpendicular a la barra.
Rotación de uno de los cuerpos respecto al otro.
Impide: Movimiento lineal de los dos cuerpos en la dirección de la barra (la barra no deja
que los cuerpos se acerquen o se separen)
Reaccion: En la dirección de la barra (axial). La barra puede quedar a tensión o a compresión
dependiendo de que impida el alejamiento o el acercamiento de los cuerpos que
conecta.
Tensión
(axial) Compresión
(axial)

6 8
2.2.1.5 Cable (es una conexión muy usada en ingeniería)
Permite: El movimiento lineal de acercamiento entre los cuerpos (los dos cuerpos pueden
juntarse sin que el cable lo impida).
El movimiento perpendicular al cable
El giro de un cuerpo con relación al otro.
Impide: El movimiento lineal de alejamiento de los dos cuerpos
Reacción: A lo largo del cable ( la reacción siempre tendrá un sentido tal que tensione el
cable, a diferencia de la barra que podrá trabajar a tension o a compresion).
UN CABLE SOLO ES CAPAZ DE EJERCER TENSIÓN
2 . 2 . 2 A p o y o s d e s e g u n d o g é n e r o
Permiten el movimiento en una direccion (giro alrededor de z) y lo impiden en las otras dos (a
lo largo de los ejes x y y, vale decir, impiden el desplazamiento en todas direcciones).
Se dice que tienen un grado de libertad (de moverse).
Tensión

6 9
2.2.2.1 Contacto entre dos superficies rugosas (superficies de naturaleza tal
que la fricción entre ellas no puede despreciarse)
Permite: El giro de una de las superficies con relación a la otra
Impide: El movimiento lineal tangencial a las superficies. (por medio de la fricción)
El movimiento lineal perpendicular a las superficies (a su tangente).
Reaccion: Una fuerza tangencial a las superficies
Una fuerza perpendicular a las superficies
2.2.2.2 Apoyo de esquina
Permite: El giro de la barra respecto a los puntos A y B.
Impide: El movimiento lineal perpendicular a la superficie A
El movimiento lineal perpendicular a la superficie B
Reaccion: Una fuerza RA perpendicular a la superficie A
Una fuerza RB perpendicular a la superficie B
A
B

7 0
2.2.2.3 Articulación (conexión que permite el giro: perno, pasador, pin, o,
en general cualquier otra unión, aun hecha en concreto, que no restrinja el
giro)
Permite: El giro alrededor de la articulación.
Impide: El movimiento lineal en todas direcciones. Esto implica que el movimiento está
restringido en dos direcciones perpendiculares cualquiera. Por costumbre nos
referimos a las direcciones ortogonales X y Y.
Reacción: Una fuerza xR
Una fuerza yR
A
B
AR
BR
xR
yR
Símbolo de la articulación

7 1
2.2.2.4 Dos barras articuladas según se muestra
Permiten: El giro del cuerpo
Impiden: Su movimiento lineal en cualquier dirección, vale decir, tanto en x como en y.
Reacción: Una fuerza AxR
Una fuerza AyR
No sobra aclarar, que cada una de las barras, individualmente, queda sometida a sus propias
fuerzas, de tensión o de compresión según el caso.
2 . 2 . 3 A p o y o s d e t e r c e r g é n e r o
Impidenelmovimiento enlas tres direcciones(linealmente en X yY, yrotacionalmente alrededordeZ).
Se dice que su grado de libertad es cero.
2.2.3.1 Empotramiento
Permite: Ningún movimiento.
Impide: Todoslos movimientos (lineal en X y Y, y rotacional alrededor de z).
Reacción: Una fuerza AxR (impide el movimiento en X)
Una fuerza AyR (impide el movimiento en Y)
Un momento AM (impide el giro alrededor de A)
AyR
AxR
A

7 2
2.2.3.2 Combinación de apoyos
La combinación de la articulación en A y del rodillo en B impiden el movimiento de la viga en x, en
y, y su giro alrededor de cualquier punto.Garantizan su reposo.
2 . 3 D I A G R A M A S D E C U E R P O L I B R E
En el proceso de examinar el estado de equilibrio de un cuerpo o estructura es necesario
tener un esquema gráfico en el cual se señalen claramente todas las fuerzas que actúan sobre él,
primero para conocer las características del sistema (en el plano, en el espacio, concurrentes, no-
concurrentes.....), y en segundo lugar para, una vez conocido lo anterior, aplicar las condiciones
de equilibrio según el caso.
Engeneral,lasfuerzas queactúansobreuncuerposonlasacciones (pesos, elementos, vehículos,
viento, personas...) y las reacciones (producidas por los apoyos o conexiones que tenga el cuerpo
según se vió).
Un diagrama de cuerpo libre es un esquema en el cual se muestran todas las fuerzas (tanto
acciones como reacciones) que actúan sobre el cuerpo en estudio.
Por lo tanto, en el diagrama se remplazan las conexiones (para que el cuerpo quede libre),
por las fuerzas de reacción que éstas hacen sobre el cuerpo. Se quita el apoyo y se remplaza por
la fuerza que hace sobre el cuerpo (reacción que como vimos puede ser una fuerza, dos fuerzas,
una fuerza y un momento...).
AxR
AM
AyR
Símbolo del empotramiento

7 3
DIAGRAMA DE CUERPO LIBRE (D.C.L.)
Se han quitado los apoyos, remplazándolos con las reacciones correspondientes.
EJEMPLOS
Diagramas de cuerpo libre
Un cuerpo de peso W que pende de un cable AB.
W
B
C
A
B
A
ABT
W
D.C.L. del cuerpo D.C.L. del conjunto
AT
W
AT
AT
AT
BT
W
A
CT
D.C.L. del cable AB D.C.L. del punto A D.C.L. de la porción
AC del cable

7 4
Hacer Diagramas de Cuerpo Libre (D.C.L.)
1
AR 2W
1W
DR
CR
2W
AR
BR
CR
DR
BR
1W
D
C
B
1
A
2
Superficies lisas
D.C.L. del conjunto
D.C.L. del cilindro 2D.C.L. del cilindro 1
A
B
C
C
BA

7 5
El peso propio de las vigas se incluye cuando tiene un valor significativo comparado con las
fuerzas aplicadas. Si no es así, se desprecia.
W
W
2R
1R


R

Superficie rugosa
Superficie lisa
Reacción AXIAL
Barra biarticulada
Sentidos de las reacciones, arbitrarios
Al calcular las reacciones, los signos
nos dirán si estuvieron bien asumidos

7 6
2 . 3 . 1 A p o y o s e n t r e s d i m e n s i o n e s ( x , y y z )
Análogamente a lo que sucede en el plano, en un espacio tridimensional una estructura puede
estar apoyada en un plano liso, uno rugoso, un apoyo de rodillos, una rótula (equivalente a la articulación
en el plano), un empotramiento.....
Las reacciones producidas en cada apoyo son similares a las que se generan en el plano siendo la
única diferencia el hecho de que en estos casos deberán considerarse las componentes de la dirección
z tanto para las fuerzas como para los momentos.
Veamos:
A toda acción, una reacción igual
y de sentido contrario.
W
W
W
W
W
W
W
W
W

7 7
Empotramiento
DIAGRAMA DEL CUERPO LIBRE
zA
xA
yA
AM
W
xB
Rótula (permite el giro)
PARED
RU
G
O
SA
B xB
zB
yB
W
zA
xA
yA
PARED
LISA
Rótula (permite el giro)
(Perpendicular a la superficie)
W
zA
xA
yA
A
B xB

7 8
2 . 4 C Á L C U L O D E L A S R E A C C I O N E S E N L O S A P O Y O S
En el proceso de establecer las condiciones de equilibrio de un cuerpo o estructura, lo que se logra
al aplicar las condiciones de equilibrio es encontrar el valor de las reacciones que al oponerse a las
acciones, garantizan el reposo.
Desde el punto de vista del analisis y el diseño estructural los valores de las reacciones en los
apoyos sirven para diseñar dichos apoyos: Encontrar los materiales y dimensiones de los apoyos que
sean capaces, con seguridad, de ejercer dichas fuerzas de reacción.
EJEMPLOS
Calcular las fuerzas pedidas en los siguientes casos:
1 . Calcular la reacción en la rótula A y las tensiones en los cables.
(No tener en cuenta el peso propio de la barra, por ser muy pequeño comparado con el peso de
2000 N sostenido).
Calcular el peso de W y la tensión en los cables.
Condiciones de equilibrio:
0
0


y
X
F
F
3 incógnitas ( 1T , 2T y W) y sólo 2 ecuaciones
A
1
B
W
kg200
2
C
51. 4
1T
2002 T
B
W
Concurrentes en el plano

7 9
Debe buscarse una de las incógnitas en otro cuerpo libre:
2001 T La polea simplemente transmite la fuerza
Ahora:
./tan 511  6933.
/tan 42 .  5626
0 XF .CosT.Cos oo
069335626200 2  kg.T 02152 
0 yF 056262006933215  W.Sen.Sen kg.W 7208
2 . ?RA  ?T 
Cuerpo sometido a 3 fuerzas: deben ser concurrentes. Por qué?
200
1T
2T
B
 
W
200
40 C
500
B
2m3
A
D
500
TLas fuerzas de 500kg y T se intersectan en D
por tanto, RA deben pasar por D.
o
o-
./.tan
.tanbb/tan
57185681
6814025
1
1




8 0
3 . KN6 KN8
60
A B
m2 3 51. ?R?R BA 
KN6 KN8
AxR
AyR BR
No concurrentes en el plano
0
0
0



M
F
F
y
x
KN.R.SenRM BBA 4110566085260 
KNRCosRF AxAxx 406080 
KN.RSen.RF AyAyy 51060841160  
+
Concurrentes en el plano
0 XF
T Cos.CosR oo
A 0405718 
T../CosT CosR oo
A 810571840 
0 yF
0500405718  TSen.SenR o
A
0500405718810  TSen.TSen.-
D
bT
500
40AR
kg.T 31299
4105231299810 ...RA 
41052.RA  

8 1
4 . Calcular las tensiones en los tres cables
Concurrentes en el espacio: FFF zyX 000 
00
03000
00



zTzTzTF
yTyTyTF
TTTF
DCDBDAz
DCDBDAy
XDCXDBXDAX
A
3
4
2
1 B
10 C
1
6
DAT
DBT
DCT
Wkg300
Diagrama de cuerpo libre
A
3
4
2
1
10
1
6
DAT
DBT
DCT
Wkg300
0
 201 ,,B
 1010 ,,C
D
 060 ,,D 
 304 ,,
TDA dx=-4 dy=6 dz=3 d=7.81 TDAx=-4 TDA/7.81 TDA y=6 TDA/7.81 TDA z=3 TDA/7.81
TDB dx=1 dy=6 dz=-2 d=6.40 TDBx=1 TDB/6.40 TDB y=6 TDB/6.40 TDB z=-2 TDB/6.40
TDC dx=10 dy=6 dz=1 d=11.70 TDCx=10 TDC/11.70 TDC y=6 TDC/11.70 TDC z=1 TDC/11.70

8 2
07011406281730
030070116406681760
070111040681740



./T./T./TF
./T./T./TF
./T./T./TF
DCDBDAz
DCDBDAy
DCDBDAX
kg.Tkg.Tkg.T DCDBDA 02492718110137 
Diagrama de cuerpo libre:
No concurrentes en el espacio:
xA
BDT
CET
N200
yA
zA
MMM
FFF
ZyX
zyX
000
000


 460 ,,D
6
4
3
5
 350 ,E
 000 ,,A  003 ,,B  005 ,,C
 009 ,,G
N200
m3 2 4
M
F
F
F
A
z
y
X
0
0
0
0





8 3
.ddddT zyx:DB 817463 
BDBDBD T../TyT 7708176 
BDBDBD T../TxT 3808173 
BDBDBD T../TzT 5108174 
687355 .ddddT zyx:CE  CECECE T../TxT 6506875 
CECECE T../TyT 6506875 
CECECE T../TzT 3906873 
 460 ,,D
6
4
3
5
 350 ,E
 000 ,,A  003 ,,B  005 ,,C
 009 ,,G
N200
m3 2 4
i
j
k
No concurrentes en el espacio
xA
zA
yA
BDT
CET
N200

8 4
06503800  CEBDxX T.T.AF
020006507700  CEBDyy T.T.AF
03905100  CEBDzz T.T.AF
            0j20009390j650650551077038030  iT.T.iT.iT.jT.iT.iM KCECECEKBDBDBDA
018000951253531312  kjT.kT.jT.kT. CECEBDBD
    0
0
18000253312
0
18000951531 





    
zM
T.T.k
yM
T.T.j CEBDCEBD
 460 ,,D
6
4
3
5
 350 ,E
 000 ,,A  003 ,,B  005 ,,C
 009 ,,G
N200
m3 2 4
No concurrentes en el espacio
xA
zA
yA
BDT
CET
N200

8 5
CEBDCEBDy T.TT.T.M 27109515310 
N.AT.T.AF XCEBDXX 86329606503800 
8236968829100180002533120 .N T.TT.T.M BDCECEBDz 
N.A.AT.T.AF yyCEBDyy 622738622738020006507700 
147501475003905100 .A.AT.T.AF zzCEBDzz 

8 7
C A P Í T U L O 3
F U E R Z A S D I S T R I B U I D A S Y C E N T R O S D E
G R A V E D A D
En las situaciones tratadas hasta el presente, se han considerado fuerzas que tienen un punto de
aplicación muy definido, sea porque esto ocurre estrictamente (cable) o, porque esta presunción es
permisible hacerla dado que el área de aplicación de la fuerza es muy pequeña comparada con las
demás dimensiones involucradas en el problema.
Sin embargo, no es cierto que en todos los casos puedan encontrarse puntos definidos de aplicación
para las fuerzas actuantes.
De hecho, la fuerza ejercida por el agua sobre el fondo de un tanque o sobre sus paredes no actúa
sobre puntos específicos sino sobre toda el área. Igual situación ocurre con la presión del viento y de la
tierra y con el peso propio de elementos estructurales como vigas, muros y placas.
Comparemos las fuerzas CONCENTRADAS y las DISTRIBUIDAS:
FUERZAS CONCENTRADAS

8 8
FUERZAS DISTRIBUIDAS
TANQUE FUERZA DISTRIBUIDA FUERZA DISTRIBUIDA
SOBRE LA PARED SOBRE EL FONDO
FUERZAS DISTRIBUIDAS SOBRE UNA PLACA O LOSA
Los diagramas de fuerza distribuída pueden ser uniformes, linealmente variables o no-linealmente
variables.
UNIFORME LINEALMENTE VARIABLE VARIABLE, NO LINEALMENTE
DIAGRAMAS DE CARGA DISTRIBUIDA
AGUA
PESO PROPIO DE LA VIGA

8 9
Se tiene una viga de concreto (2400kg/m3
) de las dimensiones mostradas:
Peso total de la viga = Volumen x Peso unitario
kgW 270240025153 
Cálculo del peso de la viga por unidad de longitud (peso de un metro de viga)
m/kgm/kg 903270  Intensidad de la fuerza distribuida
REPRESENTACIÓN DEL PESO PROPIO DE LA VIGA:
LA RESULTANTE es igual al PESO DE LA VIGA: LFR 
El peso de la viga se puede considerar concentrado en su centro de gravedad por tanto:
2/Ld 
cm25
15
m3
kg270 kg90
m3 m1
=
mL 3
m/kg90
kgmm/kgFR 270390 
d
L

Area del diagrama de carga

9 0
3 . 1 C E N T R O D E G R A V E D A D D E Á R E A S
Aunque estrictamente hablando este no es un tema que concierna a la Mecánica, es necesario
tratarlo en estas notas a fin de poder hallar el punto de aplicación de Fuerzas Distribuidas, además de
la utilidad que presenta su conocimiento cuando se trata de ubicar el punto de aplicación del peso de un
cuerpo.
En un plano xy (horizontal en este caso) tenemos contenida una placa con las siguientes
características:
Área: A Espesor: t Peso específico: Peso total: W
Se trata de calcular las coordenadas X y Y del centro de gravedad de la placa.
El peso total W puede descomponerse en un gran número de pesos pequeños que conforman un
sistema de fuerzas paralelas.
Según el Teorema de Momentos:
Momentos de todas las fuerzas = Momento de la resultante
Apliquemos el teorema con respecto al eje y:
A
t
z
y
 21 Y,X
X
 11 Y,X
W
Y
 nn Y,X
x

9 1
WXΔWXΔWXΔWXΔWX nn  332211
Con el fin de poder referirnos al Area A, expresemos el peso W en función de A,  y t:
Sabemos que: Volumen = Area x Espesor V = At
Y que: Peso total = Peso específico x Volumen W = At
Por tanto:  AtXW 
AtγXγΔAX..........tγΔAXtγΔAXtγΔAX nn  332211
Podemos simplificar t y  en todos los términos:
AXΔΔX..........tΔAXtΔAXΔAX nn  332211
Si A  0
  dAXxdA


dA
xdA
X
Análogamente:


dA
ydA
Y
El producto AX se conoce como el momento est‚tico o de primer orden del ‚rea A con
respecto al eje y.

9 2
EJEMPLOS
Calcular los centros de gravedad de las áreas mostradas:
b
h
dA
dx
h


dA
xdA
X
2
22
hx
dA
2
0
b
0
2
0 b
hb
hb
hx
hdx
xhdxdAX
X bb
o
b
elemento







dA
ydA
Y
    h/by/xdxbdAxbaaddA yy 
  /hdbbdd/hbbdA/hbx yyyyyy 
  63232
222
0
h3
0
h2
0
hhhyy
yyy
b
.el
bbb
h
bb
h/dbbdyydAdAy   
32
6
2
2
h
bh/
/bh
dA
ydA
Y
bh
AdA 


x
h y
b
dA
a
b
yd
y
r
r

d
32r/
3r/ rd
 Cos/rx .ele 32

9 3
2
2
2
/dr
rrd
dA 


   
3
01
333
232
33
2
0
2
0
332
0
2 rr
Sen
r
dCos
r
/drCos/rdAX /
//
.el  

 






3
4
4
3
X4 2
3
2 r
/r
/r
dA
xdA
/rA
3 . 1 . 1 E j e s d e s i m e t r í a
Se dice que un área es simétrica respecto a un eje AB cuando siempre pueden encontrarse
sobre el área puntos P y P' de tal forma que PP` sea perpendicular a AB y quede dimidiada por el
mismo eje AB.
ÁREAS SIMÉTRICAS CON RESPECTO A AB. EL CENTRO DE GRAVEDAD C, ESTÁ SOBRE EL EJE
ÁREAS SIMÉTRICAS CON RESPECTO A 2 EJES. EL CENTRO DE GRAVEDAD, ESTÁ EN LA INTERSECCIÓN
A
B
P P'
P P'
A B
P
P
P'
P'
P'
P'
P
P
A
B
P'
P'P
P
c

9 4
3 . 1 . 2 C e n t r o d e g r a v e d a d d e á r e a s c o m p u e s t a s
Cuando una superficie puede ser dividida en porciones simples de las cuales se conozcan su área
y la ubicación del centro de gravedad, se dice, que esa superficie es un área compuesta.
Las coordenadas de su centro de gravedad pueden calcularse recordando que:
n
nn
A
xA
X



n
nn
A
yA
Y



91 X
9
3 12
541 .Y 
9
12
cm15
3r
= +
123 X
63 Y
3A2A
32 Y
22 X
-
3289513293108129 2
321 .rA./AA 

9 5
17
328513108
1232825139108
.
..
..
A
xA
X
n
nn







83
328513108
6328351354108
.
..
...
A
yA
Y
n
nn







3 . 2 R E S U L T A N T E D E L A S F U E R Z A S O C A R G A S D I S T R I B U I D A S
Una fuerza distribuida no es mas que un sistema de fuerzas paralelas cuya resultante es la
suma de todas las fuerzas elementales que la componen y cuyopunto de aplicación se calcula mediante
la aplicación del Teorema de momentos: la suma de momentos de las fuerzas es igual al momento de
la resultante.
Un diagrama de carga distribuida en realidad está representando un sistema de fuerzas paralelas.
Por tanto, para hallar su resultante, basta aplicar los conceptos vistos para este tipo de sistemas.
Recordemos:
PUNTO DE APLICACIÓN SEGÚN EL TEOREMA DE MOMENTOS
ResultanteladeMomentoFuerzaslasdeMomentos 
Por tanto, para el caso de las fuerzas distribuidas:
nnR FFFFFF  321
=
nF
xd
 
xn dF 

9 6
   cargadediagramadelÁreaLdF xR
Punto de aplicación de la Resultante:
ResultanteladeMomentoFuerzaslasdeMomentos 
  AcxccncRnn dXdXXFXFXFXFXF 2211
   AcAx dxxddx
  AcAnn dxxdXF
X
d
xd
X
A
A
c 
 (Abscisa del centro de gravedad del diagrama de carga)
Conclusión
La resultante de una carga distribuida es igual al área del diagrama de carga y está situada en el
centro de gravedad del mismo.
EJEMPLOS
m/kg200
m4
800
22
kg450
24
m/kg150
m6
=
=

9 7
C A P Í T U L O 4
C E R C H A S Y M A R C O S
Una de las tareas u operaciones principales que debe cumplir la ingeniería es la de unir puntos con
el fin de cubrir un espacio (techos) o salvar una distancia (puentes).
En la antigüedad se emplearon con este fin materiales naturales como madera y piedra con el fin
de cubrir las primeras chozas y atravesar los ríos.
Desde el punto de vista estructural empiezan a surgir dificultades cuando se incrementa la distancia
o luz entre los apoyos puesto que llega un momento en que la viga no resiste y se rompe, o en el mejor
de los casos, se deforma demasiado:
DEFORMACIÓN EXCESIVA ROTURA

9 8
Una primera solución puede ser aumentar la altura h de su sección transversal:
SE ROMPE A CAUSA DE SU PROPIO PESO
Esta decisión puede funcionar únicamente hasta cierto punto o valor de la luz puesto que al
aumentar la altura se incrementa no solamente la resistencia del elemento estructural sino también su
peso y con el agravante de que éste lo hace a una rata mayor que la resistencia, como se verá
posteriormente en el Curso de Resistencia de Materiales.
La primera idea que se viene a la cabeza es que debe buscarse la manera de incrementar la
altura sin aumentar exageradamente el peso del elemento.
Fué en esta búsqueda que surgieron las estructuras (acople de elementos) como las cerchas, que
permiten aumentar la altura o peralte de la sección transversal sin incrementar el peso en la misma
proporción:
Se incrementa la RESISTENCIA (aumentando la altura) sin aumentar el PESO
en la misma proporción
4 . 1 C E R C H A S O A R M A D U R A S
En las siguientes figuras se observa que las cerchas laterales están formadas por módulos
triangulares. Esto no es gratuito. Veamos por qué?
2h
3h
1h
1h
2h 3h

9 9
Analicemos el siguiente módulo rectangular cuyas barras están unidas por articulaciones (permiten
el giro) y sometido a las fuerzas mostradas:
Como se ve, el módulo así construido se vuelve inestable al ser sometido a las fuerzas horizontales.
Si se construye un módulo triangular, se ve que, a diferencia del rectangular, está en capacidad de
resistir las fuerzas aplicadas:
El módulo básico triangular está formado por barras unidas en puntos llamados nudos.
Nudo A
Nudo B
Nudo C
barra AB
barra BCbarra AC

100
Relación entre el número de barras b y el número de nodos n :
Una cercha empieza a construirse a partir de una barra AB y 2 nudos A y B:
Con dos nuevas barras se obtiene un nudo:
Notamos que, a partir de la situación original (en la cual había una barra y 2 nudos ), se cumple
que 2 barras generan un nudo (b = 2n).
Teniendo en cuenta la situación original, escribimos:
Situación inicial Nudos A y B barra AB
b = 2 (n -2) + 1
b = 2n - 4 + 1
b = 2n - 3
Cuando una cercha se construye como se mostró (con dos barras generando nuevos nudos), y se
cumple la relación hallada (b = 2n - 3), se dice que es una cercha simple.
Veamos:
b = 9 b = 13
n = 6 n = 8
b = 2 x 6 - 3 = 9 b = 2 x 8 - 3 = 13
A B
A B
C
+ =
A B
A
C
B
C

101
4 . 1 . 1 C o n d i c i o n e s q u e d e b e n c u m p l i r l a s c e r c h a s
1. Una barra no puede atravesar mas de dos nudos.
Barras:
AC, CE, AB, BD, DE
2. El módulo básico es el triángulo:
3. Las fuerzas deben aplicarse en los nudos. Esto se cumple utilizando el suguiente sistema
constructivo:
Los carros actúan sobre el tablero del puente, éste sobre las vigas longitudinales, éstas sobre las
transversales y éstas transmiten las cargas a los nudos de las cerchas laterales:
A
B
C
D
E
El peso de las tejas
descansa sobre las
correas longitudinales
y estas lo transmiten a
los nudos de las
cerchas.

102
4. Los pesos de las barras se pueden despreciar por ser muy pequeños comparados con las
cargas que actúan sobre la estructura (pesos de los carros).
5. Las barras se consideran unidas en los nudos por medio de articulaciones.
Aunque estrictamente esto no ocurre en todos los casos, esta consideración puede aceptarse
cuando se emplean platinas a las cuales se fijan las barras con remaches dado que al hacer que los ejes
de las barras concurran, las fuerzas en ellas serán axiales.
4 . 1 . 2 T i p o s d e c e r c h a s d e a c u e r d o a s u f o r m a o a s u d i s e ñ a d o r
Según su forma:
DIENTESIERRA
TIPO K TIJERA
w
w
barraw
carrow
D
D

103
Según su inventor:
4 . 2 R E S O L U C I Ó N D E C E R C H A S
Según lo estudiado hasta aquí, en este momento estaríamos en capacidad de calcular lasreacciones
en los apoyos que por un lado nos sirven para garantizar el equilibrio estático y por el otro, para
diseñar los apoyos. (Esta etapa se denomina analisis externo).
Dentro del proceso de diseño, se hace necesario a continuación hallar las fuerzas en cada una
de las barras las cuales nos serán útiles tanto para el diseño de las mismas como el de las uniones o
nudos donde confluyen. (Esta etapa es el analisis interno).
MÉTODOS DE ANÁLISIS INTERNO:
Podemos mencionar tres métodos:
1. Método gráfico
2. Método de los nudos
3. Método de las secciones
Para efectos de estas notas vamos a obviar la presentación del primer método por considerar que
en la actualidad es de poca utilización práctica. Remito a los estudiantes a cualquiera de los textos
reseñados en la bibliografía. (Temas: Grafostática, polígono funicular, diagramas de Maxwell...)
Pratt Pratt
Howe Howe
Warren

104
4 . 2 . 1 M é t o d o d e l o s n u d o s
Consiste en considerar de manera sucesiva el equilibrio estatico de cada uno de los nudos de
tal manera que, con la aplicación de las condiciones de equilibrio, puedan hallarse los valores de las
fuerzas en las barras que confluyen al nudo objeto de análisis.
Veamos el siguiente ejemplo:
1. Análisis externo (cálculo de las reacciones)
00  xx AF
5762807430048000 .RRM BBA 
4347103008000 .ARAF yByy 
 
45459013538736904533873643 11
../tan./tan
A
B
C
D
800N
4m 3
3
300
xA
yA

4
300
BR
3

3

N800

105
2. Análisis interno (Cálculo de las fuerzas en cada una de las barras)
Se inicia en nudo que tenga no mas de dos incógnitas puesto que ese es el número de ecuaciones
disponibles (concurrentes en el plano).
Las fuerzas en las barras son axiales. Barras biarticuladas.
Se asumen ambas fuerzas "saliendo del nudo"
Concurrentes Coplanares
71785C0873671.4340 .A.SenACFy 
  5762808736717850 .AD.Cos.ADFx 
Como la fuerza AC dio un valor negativo, que quiere decir que su sentido fue mal asumido y que
no "sale del nudo", sino que entra
Por lo tanto, se corrige: 71785C .A 
Se asumen los sentidos de las fuerzas.
"saliendo" o "entrando al nudo"
Diagrama de Cuerpo libre del NUDO A (2
incógnitas:
Fuerzas en las barras AC y AD):
AC
AD
A
43471.
0
A

C


N800
43471.Ay 
0xA A
D
57628.RB 

106
Qué significa el hecho de que una fuerza "salga" o "entre" a un nudo?
Veamos:
La fuerza AC "entra" al nudo: quiere decir que lo está empujando. Por tanto, el nudo reacciona
empujando la barra, comprimiéndola.
Análogamente, la bara AD al "salir" del nudo A, lo hala; éste, como reacción hala la barra
tensionándola.
Otra forma de entender el comportamiento de barras a tensión o a compresión es imaginarlas
como resortes estirados o comprimidos
A
AC A
 C
C
El nudo C, reacciona
y empuja la barra
El barra AC queda a compresión
al ser empujada por los dos nudos
El nudo A, reacciona y empuja la barra
La barra AC empuja
al nudo
El nudo A, reacciona
y empuja la barra
 T
El nudo D, reacciona
y empuja la barra
La barra AD, queda a
tensión al ser halada
por los dos nudos
La barra AD hala el nudo
A AC
A
D
B
C
N800
Resorte comprimido
empuja los nudos
Resorte estirado
hala los nudos

107
Nudo C:
Nudo D:

C


N800
A
D
BR
yA
xA
300
Una vez conocidas las fuerzas en las
barras AC y AD podemos pasar a analizar
el nudo C o el nudo D (en cualquiera de
los dos casos sólo tendremos dos
incógnitas)
300CD
57628.
AD
300
DB
D
0300-3000
576280628.57-B0


y
x
F
(T).DBDF
N800
C
CB
CD
AC
71785.
 
 C.CBCBSen.Sen.Fx 938880451353717850 
 TCDCDCos..Cos.Fy 300080045938881353717850 
asumimos que sale del nudoentra al nudo,
pues ya fue
calculada a
compresión

108
Nudo B:
A este último nudo llegamos con todas las fuerzas conocidas. Por tanto, podemos chequear si lo
calculado está bien.
Debe cumplirse que: 0 xF
0 yF
Veamos: 00150576284593888 ..Cos.Σ Fx 
00150459388857628 .Sen..Σ Fy 
No olvidar:
si la fuerza sale del nudo la barra está a tensión
si la fuerza entra al nudo, la barra está a compresión.
Es importante especificar si la barra está sometida a tensi•n o a compresi•n, porque el
comportamiento en las dos situaciones es diferente dado el peligro de pandeo o inestabilidad lateral
que se presenta cuando la barra está sometida a compresi•n.
Tensión Compresión
EL VALOR DE LA FUERZA ESTÁ LIMITADO POR EL PELIGRO DE PANDEO
Como el comportamiento es diferente en tensi•n y en compresi•n, debe especificarse claramente
a cual de las dos acciones está sometida la barra.
BC
93888.
57628.
BD
BR
57628.

109
En resumen:
Presentación:
Otra alternativa es plantear las ecuaciones de los nudos sin calcular previamente las reacciones
y presentar dichas ecuaciones en forma matricial . Veamos
Nudo A: 0 CosAAA CDx Nudo D: 0 DB AD
0 SenAA Cy 0300 CD
Nudo C: 0 Sen eASendC CB Nudo B: 0 BB DCos bC
0800  CoseACos dC CB 0 BB RSen bC
Compresión
Tensión
N800
300
N800
C
C
BC
BR
BDBD
300
D
DADA
yA
xA
A
CA

 

CD
CD

110
bAx 
bAx 1

4247171785576280 .A.A.AA yCDx 
57628003005762807889 .R.D.D.C BCBB 
Ax AD AC AY CB DB DC RB
Ax + AD + ACx0.8 + 0 + 0 + 0 + 0 + 0 = 0
0 + 0 + ACx0.6 + AY + 0 + 0 + 0 + 0 = 0
0 + 0 - ACx0.8 + 0 + 0.707 CB + 0 + 0 + 0 = 0
0 + 0 - ACx0.6 + 0 - 0.707 CB + 0 - DC + 0 = 800
0 + AD + 0 + 0 + 0 + DB + 0 + 0 = 0
0 + 0 + 0 + 0 + 0 + 0 + DC + 0 = 300
0 + 0 + 0 + 0 + 0.707 CB + 0 + 0 + RB = 0
0 + 0 + 0 + 0 - 0.707 CB + 0 + 0 + 0 = 0
Ax + AD + ACx0.8 + 0 + 0 + 0 + 0 + 0 = 0
0 + 0 + ACx0.6 + AY + 0 + 0 + 0 + 0 = 0
0 + 0 - ACx0.8 + 0 + 0.707 CB + 0 + 0 + 0 = 0
0 + 0 - ACx0.6 + 0 - 0.707 CB + 0 - DC + 0 = 800
0 - AD + 0 + 0 + 0 + DB + 0 + 0 = 0
0 + 0 + 0 + 0 + 0 + 0 + DC + 0 = 300
0 + 0 + 0 + 0 + 0.707 CB + 0 + 0 + RB = 0
0 + 0 + 0 + 0 - 0.707 CB + 0 + 0 + 0 = 0







































































0
0
300
0
800
0
0
0
00170700000
10070700000
01000000
00100010
010707006000
000707008000
000016000
000008011
B
C
B
B
Y
C
D
X
R
B
D
C
A
A
A
A
.
.
..
..
.
.
A x b

111
EJEMPLO
Calcular las fuerzas en las barras
No siempre es necesario calcular las reacciones externas antes de empezar a analizar los nudos:
Nudo D:
 
 T.DD.Cos.F
C.D.SenDF
EEx
CCy
00200311140200
40200431110


Nudo E:
Dado que en el nudo D solo hay 2
incógnitas podemos analizarlo sin hallar
previamente las reacciones




78.6931115
69783111903111102
1
1
./btan
.../tan
C
2


 

m5
KN4
D
CD
KN4KN8
E
D
A
B
5

ED
1
1025


b
//b


 

EA
C
KN8
AE
CE
ED
0020.E  
 CEEF
T.EEF
CCy
AAx
8080
002000.0020



112
Nudo C:
  

697842008697842069786978200
42006920.4Sen78.-en78.6969780
.Cos.C.Cos..CosC.CosCF
.CCSC.SenCF
AABy
ABABx
 
 C.C..C
T.C.Cos..CosC
BB
AA
8405420420
4200869784206978


Nudo B:
Nudo A:
KN8
E
KN4



A

2
B
C
m5 5
D
CD
CE
8
bd
b
BC
AC
C
420.
yA
xA
BA
CA
420.
AE
20e
AB
BC
BR
b
840.  T.B.Cos.BF
.R.Sen.RF
AAy
BBx
008069788400
0040069788400


00120311142080
004003111420200
.A.Sen.AF
.AA.Cos.F
yyy
xxx



113
Dado que las Reacciones fueron halladas en los NUDOS A y B, podemos hacer la comprobación
en el diagrama de cuerpo libre de toda la estructura:
COMPROBACIÓN
En resumen:
Una barra puede quedar sometida a una fuerza nula. Veamos:
Miremos el nudo C:
12
40
40
2
B
C
D
KN4KN8
E
m5 5
010458240
04812
040400



B
y
x
M
F
F
KN4KN8
D
E
C
A
B
Compresión
Tensión
D
E
C
B
A
 EC
DC
BC
C
u
0
0
0



E
E
u
C
SenC
F

114
En general esta situación se presentará cuando a un nudo confluyan 3 barras o 3 fuerzas, 2 DE
ELLAS COLINEALES Y SOBRE EL NUDO NO ACTÚE NINGUNA FUERZA ADICIONAL. La barra CE
de todas formas se conserva (a pesar de no estar sometida a fuerza) pues cumple la función de
dividir las barras CD y CB, que de otra forma serían una sola barra DB de gran longitud y
susceptible de pandearse.
Otro caso:
I N F L U E N C I A D E L A O R I E N T A C I Ó N D E L A S D I A G O N A L E S
C a s o A
 simetríapor57 KN.RR BA 
45
Nudo A:
D
C
A
B
0DC
C D E
B
H
A 

KN5 5 5
m3 333
3
CA
GA
57.

 
 T.AF
C.AF
Gx
Cy
570
61100



115
Nudo C:
Nudo G:
Nudo H:
Por simetría:
Caso B:
DC
GC
6110.

c
 
 T.CF
CCF
Gx
Dy
570
150


77. DG
HG
KN5
57.
G

 
 T.GF
C.F
Hx
Dy
20100
823G0


DH
IH2010.
H
5
 
 THF
T.HF
Dy
Ix
50
20100


C D E
6110.
823. 6110.
2010. 2010.57. 57.
BA
G H I
KN5 5 5
823.
C D E
A
G H I
5 5 5
B
3
333m3


116
Nudo A:
Nudo G:
Nudo C:
Por simetría:
CA
GA
57.

 
 T.AF
C.AF
Gx
Cy
570
61100


57.
5
HG
CG
G
 
 TGF
T.GF
Cy
Hx
50
570


C D E
A
G H I
5 5 5
B
3
333m3


6110.
5
HC
DC
c
 
  
 C.CF
T.CF
Dx
Hy
00100
5430


C D E
A
G H I
5 5 5
6110. 6110.
T T
543. 543.
57. 57.
57.57.

117
Obsérvese cómo las diagonales quedan a TENSIÓN o a COMPRESIÓN dependiendo de la
orientación que tengan:
Compresión Tensión
4 . 2 . 2 M é t o d o d e l a s s e c c i o n e s
Es un método que utiliza el concepto de que puede construirse el diagrama de cuerpo libre de
una parte de la estructura y no necesariamente de toda ella. Es precisamente a partir del diagrama
de cuerpo libre de una parte de la cercha como pueden encontrarse los valores de las fuerzas en una
o en varias de las barras de la estructura.
La cercha se divide en dos partes por medio de una sección recta o curva que en términos
generales no debe cortar más de tres barras ya que , de hacerlo, se estaría excediendo el número de
ecuaciones disponibles que en este caso es de tres: fuerzas no-concurrentes coplanares.
EJEMPLOS
1. Calcular las fuerzas de las barras CD, CG y EG.
6 paneles 2m Por simetría
KN5 5 5 5 5 5
KNRR
?E
?C
?C
BA
G
G
D
12



KN2 4 4 4 4 4 4
C D
BA
3
E G

118
EN LA PARTE IZQUIERDA DE LA CERCHA:
En las 2 partes en que
ha quedado dividida la
cercha se ven las fuerzas
correspondientes a las
barras cortadas
Mediante la Sección n-n se divide
la cercha en dos partes cortando
las barras CD, ED y EG.
 
 
 TEF
C.E.EF
C.C.CM
./tan
Gx
DDy
DDE
120
4024020
671067100
3156231



 
KN2 4 4 4 4 4 4
C D
B
E G
1212 n
n
KN2 4 4
C
E
12
DC
DE
GE
DC
DE
GE
D
G
12
4 4 4 2
DC
DE
GE
E22
3
KN2 4 4
C
12
C
KN2 4 4
DC
D
DE
GE
E22
12

3
Comprobación
036126244240  GD EM
 TEG 12

119
EN LA PARTE DERECHA DE LA CERCHA:
2. Calcular las fuerzas en la barra CD
Analizando como CUERPO LIBRE la parte derecha de la estructura nos evitamos el cálculo de las
reacciones en los apoyos:
4 4 4 2
DC
DE
GE

D
G 2 2 2
3
12
 TEM GD 120 
 C.E.EF DDy 4024020 
 C.C.CF DDX 671067100 
4 4 4 2
DC
DE
GE
D
G 2 2 2
3
12
2

Comprobación
03826444248120  DE CM
 C.C.C DD 67106710 
kg200 300 250 350 150
C
D

?CD 
kg200 300 250 350 150
D
C
n
n
E
7.5m1.5m5 @ Cortamos la cercha mediante la sección n-n

120
Hay situaciones en las cuales pueden cortarse mas de tres barras:
Una vez calculadas las reacciones, se divide la cercha mediante la sección n-n mostrada a
continuación:
En este caso pueden cortarse 4 barras, dado que 3 de ellas concurren en un mismo punto:
250 350 150
51. 51.
E
D
DC

b DC
250 350 150

51. 51.
E
0 EM
80.
250 350 150
3
51. 51.
9361.CosCD
805723 .b.//b 
 
936180511
../.tan 080936139361325051350  ..SenC.CosC. DD
 T.CD 11602
A
E
D
C
B
D
n
G
H
BRn
E
yA
xA
C

121
El método puede emplearse en combinación con el método de los nudos (para hacer chequeos
en etapas intermedias sin necesidad de llegar al último nudo a hacer el chequeo final de
equilibrio), o independientemente cuando hay necesidad de calcular rápidamente la fuerza en
una barra específica sin que previamente quieran calcularse las fuerzas en las demás barras de
la cercha.
4 . 3 M A R C O S O A R M A Z O N E S
Se da esta denominación a estructuras formadas también con barras pero que guardan diferencias
con las cerchas debido a su conformación y a la forma como están aplicadas las fuerzas.
D
GD
CD
CE
HE
E
yA
xA
DG
, DC
y EC
en el punto D.
EH
, DC
y EC
en el punto E.
HD EM calculamos0
GE DM calculamos0

122
4 . 3 . 1 D i f e r e n c i a s c o n l a s c e r c h a s
1. En el caso de los marcos, una barra puede atravesar mas de dos nudos. Una primera
consecuencia de esto es el hecho de que las barras no quedarán sometidas exclusivamente a
fuerzas axiales sino que en general, aparecerán además de éstas, fuerzas transversales que
producirán efectos de flexión en las barras:
2. Las fuerzas no se aplican necesariamente en los nudos sino que pueden hacerlo en puntos
intermedios de las barras o en extremos volados de estas:
3. Además de las uniones articuladas puede haber barras que tengan uno de sus extremos
empotrados:
D EA
C
B
P
Barra BCE
Barra ADE

123
4 . 3 . 2 R e s o l u c i ó n d e l o s m a r c o s
Análogamente al caso de las cerchas, la resolución de los marcos tiene que ver con la necesidad,
para efectos de diseño, de conocer las fuerzas que actúan sobre las barras o miembros.
Así mismo, su análisis lo podemos dividir en dos etapas:
1. Análisis externo: A partir del diagrama de cuerpo libre de todo el marco se calculan las
reacciones en los apoyos mediante la aplicación de las condiciones de equilibrio.
2. Análisis interno: Se desarma la estructura (por asi decirlo), y se ponen bajo consideración
separadamente cada uno de sus miembros.
Antes de empezar indiscriminadamente la aplicación de ecuaciones de equilibrio debe hacerse un
análisis de todos los miembros con el fin de escoger la opción mas conveniente para iniciar el proceso.
EJEMPLO
1. Análisis externo: diagrama de cuerpo libre de toda la estructura
00  xx AF
KN.R.RM BBA 254071520 
75025450 .A.AF yyy 
71. 30.
KN5
D
m2
A B
C
E
KN5
xA
yA BR

124
2. Análisis interno: se construyen los diagramas de cuerpo libre (D.C.L) de cada una de las
barras.
Debe tenerse en cuenta la Tercera Ley de Newton:
A toda acción corresponde una reacción igual y de sentido contrario
71. 30.
KN5
D
m2
A
B
C
E
KN5
750. 254.
KN5
xE
yEyD
xD
1
yD
xD
yC
xC
BR
xA
yA
yC
xC
yE
xE
2 3

125
Iniciamos el análisis en el D.C.L 1 dado que allí tenemos 3 fuerzas concurrentes y podemos
hallar la otra.
254071520 .E.EM yyD 
75025450 .D.DF yyy 
Pasemos a 2
53532547500 .C.C..CF yyyy 
02254110  .CCM xyD
  55022541153  xxx CC.C.
00  xxx CDF
  5505  xxx DDD
KN5
30.
xE
yE
yD
xD
71.
1
xD
yC
750.
xC
1
1
2
254.RB 
750.
5
53.
5
254.
2

126
Regresamos a 1
1en550500  xxxxxx EEEEDF
Al diagrama de cuerpo libre 3 llegamos con todas las fuerzas conocidas. En él, podemos
chequear el equilibrio
055  xF
025453750  ...Fy
022542515153  ..MA
EJEMPLO
Calcular las fuerzas en todas las barras de la estructura.
KN5
5
254.750.
5
1
254.
5
5
750.
0
53.
3
C m2
51.
A B

m3
KN6
E
 8736.

127
Las barras AC, AD y BD, por ser biarticuladas quedan sometidas a fuerza axial
En 1 :



KNAAF
KNBBM
ACosAF
CCy
DDC
DDx
96150
1505620
000
En el diagrama de cuerpo libre de toda la estructura podemos chequear el equilibrio:
Debe tenerse cuidado de dejar uno de los diagramas sin utilizar con el fin de poder hacer la
comprobación al final del problema.
06159  yF
056215  AM
0 xFC
51.
A
9 15
B
Dm2 m3
KN6
E
KN6
E
1
DB
DA
CA
C 2

3
CA
AC RA  DA
DA
DB
BD RB 

129
C A P Í T U L O 5
V I G A S
Como es obvio que no todas las estructuras están conformadas por barras articuladas debemos
examinar otros tipos de estructuras e iniciar el análisis de sus diferentes elementos estructurales.
En un esquema de una estructura sencilla diferenciemos los elementos estructurales que la
conforman: columnas, placas, vigas y muros.
Iniciemos con el estudio de las VIGAS:
Elemento estructural tridimensional, con una de sus dimensiones mucho mas grande que las otras
dos sometido a cargas transversales (perpendiculares a su eje longitudinal) y que comúnmente se
coloca horizontalmente.
Placa
Pórtico
Columna
L
h
bsección
transversal recta eje longitudinal
Viga

130
Según lo estudiado hasta este punto, estamos en capacidad inicialmente mediante un análisis
externo, de calcular las reacciones producidas en los apoyos, que, inicialmente en un proceso de diseño
serán útiles para diseñar esos apoyos: Articulaciones (platinas y pasadores), muros, otras vigas en las
cuales estén apoyadas, etc.
Las vigas están sometidas a diferentes sistemas de carga y sostenidas por distintos tipos de
apoyos:
Primero que todo deberá efectuarse el análisis externo con el fin de calcular las reacciones en los
apoyos:
Equivalencia válida para el
análisis externo (Para calcular las
reacciones)
A
B
AR BR
AR BR
A
B
Las Reacciones son útiles
para el diseño de los apoyos
Las Acciones y Reacciones
producen FUERZAS Y
MOMENTOS INTERNOS
que deforman la viga y
tratan de romperla.

131
Hasta el momento hemos encontrado reacciones que garantizan el equilibrio sin hacernos varias
preguntas básicas:
1. De qué material está hecha la viga?
2. Cuáles son las dimensiones b y h de su sección transversal?
3. Cuánto se deformará la viga?
4. Resistirá las cargas aplicadas o se romperá?
Preguntas de este tipo requieren respuestas precisas antes de construir la viga. En otras palabras,
deberemos saber previamente a su construcción el material del cual se construirá, las dimensiones que
deberá tener su sección transversal y estar en capacidad de garantizar con un razonable factor de
seguridad que la viga no se romperá ni se deformará excesivamente.
Para responder adecuadamente estas preguntas debemos conocer cuáles son las fuerzas y
momentos que a lo largo de la viga están tratando de romperla.
Por lo pronto se conocen las fuerzas externas (acciones y reacciones) que actúan sobre la viga:
5 . 1 E F E C T O S I N T E R N O S E N L A S V I G A S
Si examinamos la viga a lo largo de su longitud pensemos: en qué punto habrá mas peligro de
rotura? En el centro C de la viga? En el punto dónde está aplicada la fuerza mas grande? En el apoyo
que tenga la máxima reacción?
Para responder estos interrogantes no queda otro camino que calcular los efectos (fuerzas y
momentos) que las fuerzas externas producen en cualquier punto en el interior de la viga.
La fuerza aplicada deforma la viga Y trata de romperla

132
Si queremos, por ejemplo, calcular los efectos internos en un punto cualquiera d de la viga
debemos necesariamente utilizar un cuerpo libre donde aparezcan esos efectos. La única manera de
que esto ocurra es cortando la viga por ese punto, esto es separando las porciones AD y DB de la
misma y considerar el equilibrio de una de las dos partes. Veamos:
Si observamos la parte AD vemos que sobre ella actúa la reacción RA (no introducimos el peso de
esta parte de la viga para simplificar el análisis y porque, en este caso, aceptemos que es muy pequeño
comparado con la reacción y por lo tanto al despreciarlo no afectamos sensiblemente los resultados).
Qué fuerzas o momentos internos habrá en el punto D?
Podemos saberlo con dos enfoques:
1. Aplicando condiciones de equilibrio: consideremos la parte AD como empotrada en la
parte DB en el punto D. En estas condiciones D lo asimilamos a un empotramiento (es evidente que
impide el desplazamiento de la parte AD en X, Y y el giro). Por tanto en el punto D deberán existir un
fuerza en X otra en Y y un momento MD.
La parte AD está en equilibrio
Condiciones de equilibrio:
ADy
x
RVF
NF


0
00
(Notemos que V se ha considerado positiva hacia abajo, para adoptar la convención aceptada en
la mayoría de textos de Mecánica)
dRMM ADD  0
AR
A B
AR
A
D
B
AR
A
D
d
D
AR
A B
DM
N
DV
d
AR
A

133
2. Analizando cualitativamente el comportamiento de AD: observemos el cuerpo libre AD.
Sometido, como está a la reacción RA debería estar moviéndose hacia arriba. Sin embargo sabemos
que esa parte de la viga está quieta, Por tanto, y para contrarrestar la reacción RA deberá existir en D
una fuerza hacia abajo V.
En estas condiciones, la viga estaría girando. Pero en la práctica sabemos que esto no es así. Por
tanto, necesariamente en D debe haber un momento (MD) que contrarreste el efecto de giro.
Como no hay fuerzas horizontales actuando sobre AD en D no debe generarse ninguna fuerza
horizontal (no hay nada que contrarrestar). Por tanto N=0.
En principio vamos a estudiar únicamente los efectos de V y MD y por tanto en adelante no
consideraremos ni siquiera en el diagrama de cuerpo libre la fuerza axial N. En etapas posteriores si
deberá considerarse.
En conclusión, tenemos la parte AD de la viga sometida a una reacción RA en A y a una fuerza V
y un momento M en D tal como se ve en la figura:
Qué efecto producen V y M?
La fuerza V intenta cortar o deslizar una parte de la viga con respecto a la otra. Por esto, V recibe
el nombre de fuerza cortante o fuerza de cizalladura (de cizallar).
A D
V
M
V
No debe moverse
hacia arriba
Aparece V que garantiza el
equilibrio vertical. Pero en estas
condiciones, Giraria
Aparece M para garantizar el
equilibrio rotacional. Queda
establecido el equilibrio tanto
vertical como rotacional
A D
AR
M
V
CORTE

134
FLEXIÓN
El momento M intenta arquear o flectar la viga. Por esto, M recibe el nombre de momento
flector .
Convención de signos para V y M:
La gran mayoría de textos de Mecánica adopta la siguiente convención para V y M positivos, la
cual vamos a mantener aquí:
Cuando se toma como cuerpo libre la parte izquierda de la viga:
V Y M POSITIVOS EN LA PARTE IZQUIERDA DE LA VIGA
Consecuentemente, en la parte derecha de la viga se tendría:
V Y M POSITIVOS EN LA PARTE DERECHA DE LA VIGA

135
En resumen:
SENTIDOS POSITIVOS DE V Y M
Significado físico de los signos
Fuerza cortante V:
0V 0V
POSITIVA
la parte derecha de la viga
desciende
NEGATIVA
la parte izquierda de la
viga desciende
V positiva
Cambio en los signos de
la fuerza cortante
0V
0V
0V

136
Momento flector M:
Volviendo a nuestro análisis inicial recordemos que lo que interesa es conocer los valores de la
fuerza cortante y del momento flector máximos para efectos de diseño.
Para hacerlo, tendríamos que calcular sus valores en muchos puntos de la viga y de ellos escoger
el mayor:
POSITIVO
concavidad hacia arriba
NEGATIVO
concavidad hacia abajo
FLEXIÓN
0M
0M
0V
0V0V
0V
0V
A B C D E G H I J
VA VB VC
VD VE VG VH
VI VJ
MA MB MC MD
ME MG
MH MI MJ

137
Tratar de resolver el problema de esta forma evidentemente sería engorroso y anacrónico.
Lo correcto es graficar la variación de V y M a lo largo de la viga para poder obtener de los
gráficos los valores máximos que se necesitarán para el diseño.
5 . 2 D I A G R A M A S D E F U E R Z A C O R T A N T E Y M O M E N T O F L E C T O R
La viga se sitúa en un sistema de coordenadas xy de forma que su extremo izquierdo coincida con
el origen 0 del sistema:
Como se trata de graficar la variación deben obtenerse ecuaciones de V y M en función de x.
Esto se logra haciendo cortes, ya no en puntos discretos de la viga, sino a una distancia x cualquiera
del extremo izquierdo de la viga:
CORTES PARA LOS DIFERENTES TRAMOS DE LA VIGA
y
x
y
x
El valor de x varía dependiendo
del punto de corte.
x
x
x
x
x
x
V
M
V
M
V
M

138
Construcción de diagramas de V y M
1. Construir Diagramas de Fuerza cortante V y Momento Flector M
a. Análisis externo:
b.Análisis interno:
Consiste en hacer cortes por tramos representativos de la viga
Se toma como cuerpo libre un pedazo de viga de una longitud x tal que:
2/LxO 
2
P
RR BA A
P
2/L 2/L
B Por simetría
A 2/L 2/L
P
B
x
2/LxO 
Lx/L 2
M
V
x
2/PRA 
2
0
2
0
P
V
P
VΣFy 
x
P
Mx
P
MΣMA
2
0
2
0 
40
00
P/Mx
Mx


2
0
P
Vx 
2
2
P
V/Lx 

139
Lx/L 2
Diagramas de V y M:
Diagrama de Fuerza Cortante:
Diagrama de Momento Flector:
P
M
V
x2/PRA 
2/L  2/Lx 
2
0
2
0
P
V
P
PVΣFy 
2
2
P
V/Lx 
2
P
VLx 
  x
P
/LxPMΣM A 0
2
20 
0 MLx
42 PL/M/Lx 
P
A
2/L 2/L
B
V
2/P 2/P
2/P 2/P
x


M

4/PL
x
P/VLx
P/VL/x
P/VL/x
P/Vx
2
22
22
20




0
42
42
00




MLx
PL/ML/x
PL/ML/x
Mx

140
Significado físico de los diagramas
Notar diferencia de valores de V a la izquierda y a la derecha de la carga P. En el punto exacto de
aplicación de la carga V=0
P
A
2/L C 2/L
B
+
_
+
V
2/P 2/P
2/P 2/P
x
M
4/PL
x
P
Cortante en los apoyos
Cortante en cualquier
punto
P
 V  V
P
2/P 2/P
izq.V der.V
Cortante en el punto C
CM
Momento máximo
0AM

0BM

Momento nulo en los apoyos debido
a que el giro ( y ) está permitido
en las articulaciones extremas A y B

141
2. Hacer diagramas de V y M:
a)Análisis externo.Para el análisis externo puede remplazarse la fuerza distribuida por su resultante.
Por simetría:
2
L
RR BA


b) Análisis interno: Debe considerarse la carga distribuida actuando sobre la viga puesto que
los efectos internos producidos no son los mismos cuando actúa una carga distribuida que una carga
concentrada:
Lx 0
Diagramas:
L
A B

AR
2/L 2/L
BR
L
x

2/L D
V
M
x
2/x 2/x
020  ω L/ω xVΣ Fy
ω
ω L
V 
2 2
20
ωωLL Vx
ωL/Vx


0
2
20   x
ω L
x/ω xMΣMD
22
2
ω x
x
ω L
M 
0
00


L Mx
Mx
A
2/L 2/L
B

ω x
ω L
V 
2 2
20
ωL/L Vx
ωL/Vx



142
ω xω L
M
22
2

1. Análisis externo:
V
2/L
2/L
M maxM
0M
Nótese que en el punto donde V=0 el
momento flector es máximo
0
00


L Mx
Mx
82 2
/ωLML/x 
kg500 kg200
m3 2 51.
kg500 kg200
AR BR
1400
5600


Ay
BA
RΣF
kgRΣM

143
30  x
53  x
565 .x
1403
1400140


Vx
VxV
M
V
140 x
4203
1400140


Mx
MxxM
500
M
V
3
x
 3x
500
500140 V
V 360
 xxM 3500140 
3605
3603


Vx
Vx
3005
4203


Mx
Mx
140
 3x
x
560
M
V
 5x
 3x
3 2
560500140 V
V 200
20056
2005


V.x
Vx
   55603500140  xxxM
056
3005


M.x
Mx

144
Diagramas de V y M:
a) Análisis externo
kg500
kg200
m3 2 51.
V
140
200
360
M
420
300
0M
0M0M
x
V.x
Vx
Vx
Vx
Vx
Vx
20056
2005
3605
3603
1403
1400






Diagrama de Fuerza Cortante
Diagrama de Momento Flector
M.x
Mx
Mx
Mx
Mx
Mx
056
3005
3005
4203
4203
00






m/kg200
A
m3 2
B
AR
51. 53.
BR
B
600
4200
1800


Ay
BA
RΣF
kgRΣM

145
x200
M
V420 2/x
x
200
xV 200420 
1803
4200


Vx
Vx
2200420 x/xxM 
2
200
420
2
x
xM 
3603
00


Mx
Mx
30  x
53  x
Diagramas:
600
m/kg200
420
51.
M
V
 51.x 
x
600420 V
180V
1805
1803


Vx
Vx
 51600420 .xxM 
05
3603


Mx
Mx
m/kg200
A
m3 2
B
V
420 xV 200420 
180 180V
180
x
2
200
420
2
x
xM 
360
 51600420 .xxM 
x
Vx
Vx
Vx
Vx
1805
1803
1803
4200




05
3603
3603
00




Mx
Mx
Mx
Mx

146
Cálculo del momento en el punto D por semejanza de triángulos:
  1803420 /a/a 
12.a 
Como 2200420 2
/xxM 
Entonces:
  21220012420 2
/..MD 
441DM
Podríamos haber buscado también el punto donde V=0
0200420  xV 12.x 
Punto donde el momento es máximo:
120200420 .xxdx/dM 
Por tanto maxD MM 
Análisis externo:
420
 a3
a D
180
441
360
180
x
x
M
m/kg300
4 3 3
900
AR BR
55. 54.
4950  BA RM
4050  Ay RF

147
Análisis interno:
40  x
74  x
107  x
405
x
V
M
900
300
4 3
V
M
 55.xx
 4300 x
300
4
405
  24 /x 
x
V
M
405V
4054
4050


Vx
Vx
xM 405
16204
00


Mx
Mx
 4300405  xV
4957
4054


Mx
Mx
    244300405 /xxxM 
 
2
4300
405
2


x
xM
14857
16204


Mx
Mx
495900405  VV
49510
4957


Vx
Vx
 55900405 .xxM 
010
14857


Mx
Mx

148
Diagramas:
Análisis externo:
300
4 3 3
0V
381893.
1620
1485
M
x
Vx
Vx
Vx
Vx
Vx
Vx
49510
4957
4957
4054
4054
4050






381893
355
010
14857
14857
16204
16204
00
.M
.x
Mx
Mx
Mx
Mx
Mx
Mx








400
2 1 2
180
400 360
2 2 1
AR BR
4480  BA RM
3120  Ay RF

149
Análisis interno:
20  x
32  x
53  x
M
V
x
312
x
312V
3122
3120


Vx
Vx
xM 312
6242
00


Mx
Mx
400312 V
88V
883
882


Vx
Vx
 2400312  xxM
5363
6242


Mx
Mx
400
M
V
2
 2x
x
312
 3180 x
180 M
V 3x
12
312
x
 2x
 3180400312  xV
 318088  xV
445
883


Vx
Vx
      2331802400312 /xxxxM 
    231802400312 2
/xxxM 
05
5363


Mx
Mx

150
Diagramas de V y M:
Análisis externo:
m3
Vx
Vx
Vx
Vx
Vx
Vx
4485
883
883
882
3122
3120






05
5363
5363
6242
6242
00






Mx
Mx
Mx
Mx
Mx
Mx
400
2 1 2
180
312 312V
312
88
88V
 318088  xV
448M
xM 312
624
536
    231802400312 2
/xxxM 
x
m/kgW 600
900
2 1
AR BR
6000  BA RM
3000  Ay RF

151
Análisis interno:
30  x Cálculo de  x :
Por semejanza de triángulos:
  3600 /x/x    xx 200
Diagramas:
 x
M
V
300
x
 x
600
x
3
2200 /xx
x200
M
V
300
32 /x 3/x
3200300 /xxV 
2200300 2
/xV 
6003
3000


Vx
Vx
32200300 /x/xxxM 
6200300 3
/xxM 
03
00


Mx
Mx
m/kgW 600
m3

152
V
2200300 2
/xV 
0V
300
731.
600
M
42346.
6200300 3
/xxM 
7310
6003
3000
.xV
Vx
Vx



42346731
03
00
.M.x
Mx
Mx



A
L
P
V
P
PV  P

153
Análisis externo:
Análisis interno:
Lx 0
AM
AR
L
P
PLMM AA  0
PRF Ay  0
PL
P
x
M
V
0V
M
PL
PLPxM 
0M
PVFy  0
PLPxMM  0
PVLx
PVx

 0
0
0


MLx
PLMx

154
Análisis externo:
Análisis interno:
0
0


VLx
LVxxLV
0
2022 222


MLx
/LMx/L/xLxM

L
A
AM
AR
2/L 2/L
L
20 /LLMM AA 
LRFy  A0
2
2
L
M A


V
L xLV  Lx 0
M
22/ 22
/LxLxM 
22
/L
x

M
22
/L
L
2/x 2/x
V

155
Análisis externo:
Análisis interno:
30  x
V
750
1150
1400
kg400
m/kg250
m3 1
B
1000
400
AM
BR
2 1 1
24000  BB MM
14000  By RF
x250
250
x
V
M
7503
00250


Vx
VxxV
2250 /xxM 
11253
00/2250 2


Mx
MxxM
0V

156
43  x
5 . 3 R E L A C I O N E S E N T R E L A C A R G A D I S T R I B U I D A Y L A F U E R Z A C O R T A N T E Y E N T R E
L A F U E R Z A C O R T A N T E Y E L M O M E N T O F L E C T O R
El hecho de que la carga distribuida sea la responsable de que se presenten la fuerza cortante y
el momento flector determina que existan relaciones entre estas tres cantidades.
En los casos tratados hasta ahora hemos tenido la oportunidad de notar algunas relaciones que se
presentaban entre , V y M:
Si se deriva la ecuación de M en cualquiera de los ejemplos vistos da como resultado la
ecuación de V.
La primera derivada de V da como resultado la carga distribuida con signo negativo.
Si observamos los diagramas de V y M vemos que en el punto de fuerza cortante nula se
presenta el valor del Momento Flector Máximo.
Sin embargo, hasta este punto tendríamos que tomar estos hechos como coincidencias y no
necesariamente como la prueba de que en todos los casos existan este tipo de relaciones.
M
1125
1400
0M
x250
400
2/x 2/x
3/x
V
M
14004
11503400250


Vx
VxxV
 34002250 2
 x/xM
24004
11253


Mx
Mx

157
Examinemos un diagrama de cuerpo libre de una porción CD de la viga AB sometida a una
carga distribuida cualquiera y veamos qué relaciones pueden derivarse de él a través de la aplicación
de las ecuaciones de equilibrio:
5 . 3 . 1 R e l a c i ó n e n t r e l a c a r g a d i s t r i b u i d a  y l a f u e r z a c o r t a n t e V:
Para relacionar  y V, debemos establecer el equilibrio de fuerzas verticales:

BC D
x
A
C D
x
A
C D
x
B

x
M
V
x
2/x
VV 
MM 
A
C D
x
B

x
M
V
x VV 
MM 
D

158
0 yF
  0 VVxV 
0 Vx 
x/V 
Si  dx/dVx 0
dxdA 
La primera derivada de la fuerza cortante es igual a la fuerza distribuida con signo negativo. Si
integramos, tenemos:
dAdx  dediagramadelldiferenciaÁrea
 
D
C
D
C
dAdV
DCVCVD yentredediagramadelÁrea 
Como veremos en los ejemplos de aplicación, ésta relación es muy útil para construir el diagrama
de V, con base en el diagrama de .
5 . 3 . 2 R e l a c i ó n e n t r e e l M o m e n t o F l e c t o r M y l a F u e r z a C o r t a n t e V
Para encontrar la relación entre V y M debemos establecer la condición de equilibrio rotacional
del cuerpo libre CD con relación al punto D.
A
C D
x
B

x
M
V
x VV 
MM 
D

159
0 DM
02  MxV/xxMM 
  022
 xV/xM 
02  V/xx/M 
Vdx/dMx  0Si 
La primera derivada del momento flector es igual a la fuerza cortante.
Si V = 0 dM/dx = 0 M = Mmax (donde la derivada es cero, el momento es máximo).
Esto nos confirma un hecho que hasta ahora solo lo habíamos notado como curiosidad:
Si V = 0 M = Mmax
Integremos:
Vdx/dM 
VdxdM 
pero dAVVdx  dediagramadelldiferenciaÁrea
   
D
C
D
C
D
C
D
C
dAdMVdxdM
DCVMCMD yentredediagramadelÁrea
V
V
dx
x
V
dx

160
Las dos relaciones encontradas  Vdx/dMdx/dV  y , nos confirman varios hechos
acerca de los diagramas:
1. Cuando el diagrama de  es horizontal (grado cero y kx 0
), el diagrama de V es de primer
grado ( y kx 1
) y el de Momento flector, de segundo grado ( y kx 2
).
Análogamente:
grado cero (línea horizontal)
grado uno (línea inclinada)
grado dos (curva parabólica)

V
M
maxM

Primer grado
V
0V
M
maxM
Segundo grado
Tercer grado
x
x

161
2. En el punto donde V=0 el momento flector tiene un valor máximo positivo o negativo:
EJEMPLOS
Construir los diagramas de V y M utilizando las relaciones -V y V-M:
1. Hacer diagramas de V y M empleando las relaciones.
V
0V
0V
M
)max(M 
)max(M 
0V
)max(M 
M
m/kg300
kg500
A C D B
m4 3 3
V
1110
90 90 izqVD
derVD590 590

162
Análisis externo:
5900  BA RM
11100  Ay RF
Diagrama de Fuerza Cortante:
1110 AA RV (la fuerza cortante a la derecha del apoyo es igual a la reacción)
 AC VV - Área del diagrama de  entre A y C
 AC VV - Área = 1110 - (300x4)=-90
En el punto D hay que diferenciar la V a la izquierda de la carga V a la derecha. Recordemos
que la carga concentrada ocasiona un cambio brusco en el valor de V.
Por semejanza de triángulos:
  9031110 /a/a 
m.a 73
1200
500
2 5 3
AR
BR
300
A
1110 4 3 3
C D
B
590
500
1110
a 90
 a3

163
0 VCVDizq el área es cero porque entre C y D no hay carga distribuida.
90 VCVDizq
500 izqder VDVD carga concentrada
59050090 derVD
0 derVDVB No hay carga distribuida entre D y B
590VB Es igual, en valor absoluto, a BR
kg500
B
A C D
m4 3 3
m/kg300
V
1110
E
73.
90 90
590 590
M
52053.
2040
1770

164
Diagrama del Momento Flector:
0AM En un apoyo articulado externo no se produce momento flector dado que la
articulación permite el giro.
 AE MM Área del diagrama de V entre A y C.
 AE MM Área del diagrama
5205327311100 ./.ME 
 EC MM Área del diagrama de V entre E y C.
20402309052053  /..MC
270390  CD MM
17702702040 DM
17703590  DB MM
017701770 BM Lógicamente debía dar cero, puesto que B también es articulación
extrema. Con los valores encontrados, se construye el diagrama.
300
A
1110 4 3 3 590
B
C D

A1110
73.
30.
90
90
590
3
3
Área negativa

165
CAPÍTULO 6
MOMENTOS DE INERCIA DE ÁREAS
En el diseño de un elemento estructural como una viga o una columna deben definirse no solamente
el tipo de material y las dimensiones sino también la forma de su sección transversal, dado que ésta
tiene también una influencia decisiva en la resistencia del elemento.
Veamos:
Como se observa, la hoja curvada tiene mucha mas capacidad para soportar su propio peso que
la hoja plana. La forma, por tanto, influye en la capacidad resistente del elemento.
En el caso de una viga colocada como se ve la experiencia nos muestra que su capacidad resistente
varía, dependiendo de la manera como se coloque:

166
Para una misma área por tanto, la capacidad resistente del elemento varía con la manera como
esa área se distribuya en la sección transversal.
Para un área determinada A, se pueden obtener múltiples formas:
La labor del ingeniero consiste en determinar no sólo cuál de las formas es mas resistente sino
cuántas veces mas resistirá una conformación determinada con relación a otra cualquiera.
En otros términos, debe cuantificarse la influencia de una forma determinada en la capacidad
resistente del elemento.
En el análisis de la Resistencia de elementos estructurales se ha encontrado un parámetro que
evalúa la influencia de la forma en la resistencia del elemento.
Este parámetro es el momento de inercia.
En aras de discusión aceptemos que σ es el esfuerzo actuante que trata de romper una viga y que
C es la distancia desde el eje neutro (que pasa por el centro de gravedad de la sección) hasta el punto
mas alejado de la misma. Decíamos que en el estudio de la resistencia de un elemento cualquiera se ha
encontrado que:
I/MC=σ
La expresión nos muestra que el esfuerzo actuante (que trata de romper la viga), es directamente
proporcional al Momento flector y a la distancia C, e inversamente proporcional al factor I.
Pero, qué es y cómo se evalúa este factor I?
En el análisis descrito se ha encontrado que si el área de la sección transversal A se ubica en un
sistema de coordenadas xy, el factor I será igual a la integral con relación a x del producto de y
al cuadrado por una diferencial del área.
A A A A A A
C C C C C
1C
2C

167
∫ ∫== dAxIdAyI yx
22
A esta integral se le ha denominado Momento de segundo orden o Momento de Inercia del
área A con respecto al eje x o al eje y según el caso.
Miremos qué significado tiene:
Como se ve, hay áreas que están agrupadas mas cerca del eje neutro que otras. Recordando que
la integral es una suma, es fácil ver que mientras mas cerca estén las áreas diferenciales del eje neutro
menores serán los valores de Y y por tanto menor la integral (el Momento de inercia).
La naturaleza en la búsqueda de la resistencia máxima ha encontrado formas adecuadas (con
momentos de inercia elevados) para los huesos, las guaduas y las hojas:
Y
x
dA
y
X
Agrupada Agrupada Agrupada
Alejada Alejada Alejada
Eje

168
Volviendo al análisis inicial, recordemos que mientras mas agrupada alrededor del eje neutro esté
el área de la sección, menor será su resistencia.
Formas que suministran poca resistencia
(Momentos de inercia pequeños)
Formas que suministran mayor resistencia:
(Momentos de inercia grandes)

169
6.1 EVALUACIÓN DEL MOMENTO DE INERCIA
Una vez definido que I y dAx = ∫ 2
y que I x dAy = ∫ 2
, su evaluación se reduce a un problema
del cálculo integral:
2
dAyIx ∫= dAxIy ∫= 2
EJEMPLOS
1. Calcular el momento de inercia de un rectángulo de b x h con relación a su base:
dAyIx ∫= 2
dAydI x
2
= 33
3
0 0
3
22 bhhy
bbdyydAyI
h
x ===== ∫∫
Conociendo el momento de inercia de un rectángulo podemos definir el correspondiente a un
área elemental rectangular asi:
Y
dA
y
X X
dA
x
Y
Y Y Y
h h
b b
dy
y
dy
b

170
Como 33
/bhI =
33
/dxydIx =
ydxxdAxdly 22
==
Momento de inercia de un triángulo con respecto a su base:
dAydI x
2
=
( ) ( ) 124343
344
00
43
32
0 0
22 bhhh
h
byhy
h
b
dyyhy
h
b
dyyh
h
b
ydAy
hhh h
x =








−=








÷
÷






−
÷
÷






=−=−== ∫∫ ∫
6.2 TEOREMA DE LOS EJES PARALELOS
En la expresión que se reseñó para el cálculo de los esfuerzos actuantes en una viga, ÷





−σ
I
MC
el momento de Inercia debe calcularse con relación al eje neutro (que, paralelo a la base del área, pasa
por su centro de gravedad).
En general, se debe estar en capacidad de calcular momentos de inercia con respecto a cualquier
eje. Para hacerlo es muy útil el teorema de los ejes paralelos:
Y
y
dx
h
b
X X
h
x
dy
y
( )yh − ( )b/hh-yx/xdydA ==
( ) ( )dyh-yb/hdAh-yb/hx ==

171
( ) ( ) 2222222
Ad0222 ++=++=++=+== ×
∫∫∫∫∫∫ dIdAdYdAddAYdAdYdYdAdYdAyI cx
∫ = 0YdA porque el eje C pasa por el centro de gravedad del área
∫
∫==
dA
YdA
Y 0 por tanto: ∫∫ =×= 00 dAYdA
En conclusión:
22
AdIAdII cx +=+= (Teorema de ejes paralelos)
Calcular el momento de inercia de un rectángulo con relación al Eje Neutro:
6.3 MOMENTOS DE INERCIA DE ÁREAS COMPUESTAS
Según nos muestra la experiencia, las secciones de las vigas y columnas no siempre son áreas
simples (cuadrados, rectángulo, círculos) sino que en muchas ocasiones se emplean vigas T o vigas I o
columnas con secciones compuestas por perfiles metálicos:
dA
Y
y
d
C
g.c
x
2/h
x
b
?I =
33
/bhI =
2
AdII +=
2
AdII −=
( )( )23
23 h/bh/bhI −=
43 33
/bh/bhI −=
123
/bhI =

172
Para el diseño de este tipo de elementos se requiere calcular los momentos de inercia de las áreas
compuestas.
Para hacerlo, simplemente se divide el área total en varias áreas sencillas y el momento de inercia
se evalúa como la suma de los momentos de todas las áreas teniendo cuidado de que todos estén
calculados con relación al mismo eje.
xnxxxx IIIII ++= ++ 381total
Sección 1 Sección T Sección U Sección compuesta con
perfiles metálicos
2
y
6 4
5
x
y
6
5
x
y
5
4
2
1
21T XXX III +=
4
5
2
3
1
17229
671663545621256
cm.I
./I./I
X T
XX
=
=×==×=

173
2
Y
4
5
1
6
X
Y
X
6 4
5
8
2
yyyT III 21 +=
( )( )
I
//I
AdII
y
y
yy
270
42563665
1
23
1
2
1
=
×+×=
+=
( )( )
671306
8541245
2
23
2
2
2
.I
/I
AdII
y
y
yy
=
=
=
×+×
+
4
671576 cm.IyT =
2
Y
46
Y
6
5 5
4
2
1
5
X X X
Y
?Ix = ?I y =
142
2015
52203515
3517229 222
.
./
ydd.AdIIAdII xxxx =
+
×+×
==−=−=+=
xI
xI X
dy = ( ) 42
88681423517229 cm...xI =−=

174
Hay otros parámetros que es necesario manejar cuando se vayan a estudiar algunos tópicos en
Resistencia de materiales como la inestabilidad lateral o pandeo de columnas y la torsión de ejes: estos
son, respectivamente, el radio de giro de un área y el momento polar de inercia.
6.4 RADIO DE GIRO DE UN ÁREA
En el estudio de columnas (elementos sometidos a compresión) normalmente se distinguen dos
situaciones extremas:
Columnas cortas, en las cuales la falla se produce por aplastamiento:
2
1
2
1 35671576 d.AdII yy −=−=
296
2015
820415
1 .xd =
+
×+×
==
( ) 42
9219129635671576 cm...I y =−=
yI
1dx =
Falla por aplastamiento
Falla por pandeo

175
Para definir a partir de qué situación la columna se pandeará en vez de aplastarse se emplea
como indicativo el concepto de esbeltez de la columna la cual se define como el cociente entre una
dimensión longitudinal l de la columna y una dimensión transversal medida sobre su sección recta. Esta
dimensión transversal es la que se conoce como radio de giro del área.
En el análisis de columnas, como se mencionó, aparece esta dimensión transversal como la raíz
cuadrada del cociente entre el momento de inercia y el área.
Se tiene, entonces que el radio de giro es:
A
I
r =
Puede tomarse como referencia cualquier eje, de tal manera que:
A
I
r
A
I
r
y
y
x
x ==
No sobra advertir desde ya que en el cálculo de la esbeltez (l/r), debe utilizarse el radio de giro
mínimo, dado que alrededor del eje correspondiente será que se produzca el pandeo.
Y
3
8
10
2
?r
?r
y
x
=
=
A
I
r
A
I
r
y
y
x
x ==
x
8
3
3
Y
8
Y
3
Y
7
2
7
2
382783 =×+×=A 512
3
83 3
1 =
×
=xI
675306718512 ..Ix =+=
6718327 3
2 ./Ix =×=
cm./.rx 7433867530 ==

176
6.5 MOMENTO POLAR DE INERCIA
En el estudio de los esfuerzos producidos por torsión en ejes, columnas o vigas surge este concepto
de momento polar. Es por tanto necesario saber calcularlo para poderlo emplear en los cursos de
resistencia de materiales y subsiguientes.
Momento polar de inercia: ∫== dArIJ 2
0
Pero: 222
yxr +=
Por tanto: ( )dAyxJ 22
∫ +=
yx IIJ +=
54336 3
1
=×= /I y
67720.Iy =
676663102 3
2
./Iy =×=
cm./.ry 3543867720 ==
Y
3
6
2
10
Y
3
6
X X X
Y
10
Y
dA
r
y
x
X

177
6.6 EJES INCLINADOS
Las vigas o columnas no siempre se flexionan alrededor de los ejes ortogonales, puesto que su
resistencia puede variar con la inclinación y en el caso de columnas, el pandeo puede producirse
alrededor de otro eje inclinado respecto al cual el radio de giro sea mínimo.
Digamos que en este caso, como en tantos otros de la mecánica estructural, lo que interesa es
conocer los valores máximos o mínimos tanto de momentos de inercia como de radios de giro; lo
anterior con el fin, de conocer la resistencia máxima y mínima de un elemento o, en el caso de las
columnas la carga crítica para la cual sufrirá pandeo.
Se hace entonces necesario, aprender a calcular momentos de inercia alrededor de ejes inclinados
con el fin primordial de poder calcular los momentos de inercia mínimo y máximo de cualquier área
(llamados momentos principales de inercia).
6.6.1 Momentos principales de inercia
Dando por supuesto que ya se han calculado los momentos rectangulares de inercia Ix e Iy, se
trata de calcular los momentos de inercia con respecto a los ejes x’ y y’ inclinados un ángulo θ con
respecto a los ejes ortogonales xy.
Calcular los momentos de inercia del área A con relación a los ejes inclinados X´ y Y´.
( )dAyIx
2
∫ ′=′ ( )dAxIx
2
∫ ′=′
θ−θ=′ xSenyCosy θ−θ=′ ySenxCosx
Remplazando X´y Y´se llega a las siguientes expresiones:
x
y
x'
y'
x
y
dA
x'
y'xCos
ySen
yCos
xSen

178
∫ ×θ+θθ−×θ=′ yxx ISenxydACosSenICosI 22
2
∫ ×+θθ−×θ=′ xyy ISenxydACosSenICosI 22
2
A la ∫xydA se la ha denominado producto de inercia del Área ( xyI ). Luego la calcularemos.
Después de aplicar algunas identidades trigonométricas y dar un adecuado manejo algebraico a
las ecuaciones, éstas quedan:
( )( ) θ−θ−++=′ 22
2
1
2
1
SenICosIIIII xyyxyxx (1)
( )( ) θ−θ−−+=′ 22
2
1
2
1
SenICosIIIII xyyxyxy (2)
( ) θCosIθSenIII xyyxyx 22
2
1
+−=′′ (3)
( )( ) θ−θ−++=′ 22
2
1
2
1
SenICosIIIII xyyxyxx (1)
( ) θCosIθSenIII xyyxyx 22
2
1
+−=′′ (3)
A finales del siglo pasado, el ingeniero alemán Otto Mohr encontró que las ecuaciones (1) y (3)
s o n l a s ecuaciones paramétricas de un circulo (el parámetro es 2θ). Se puede simplificar cambiando
la nomenclatura:
θ−θ+=′ 22 SenIBCosII xypromx
θCosIθBSenI xyyx 22 +=′′
( ) ( )2
22 θ−θ=−′ SenIBCosII xypromx
( )2
22′
θ+θ=′
CosIBSenI xyyx

179
( ) ( ) 2
2
2222
2
1
xyyxxyyxpromx IIIIBIII +



−=+=+− ′′′
( ) ( ) 2
2
2222
2
1
xyyxxyyxpromx IIIIBIII +



−=+=+− ′′′
Esta ecuación es de la forma:
( ) 222
Ryax =+−
que es la ecuación de un círculo cuyo centro está desplazado una distancia a del origen.
Círculo de Mohr ( ) 2
2
22
yx
2
2
xy
yx
promx I
II
RIII +÷÷




 −
==+− ′′′
yxI ′′
o
R
C
xI ′
a
O
yxI ′′
xI
R
θ2c
÷
÷





 −
2
yx II
xyI−
yI
promI
xyI
xI ′
R
c θ2
xyI
÷
÷





 −
2
yx II
( )yxxy II/Iθtan −= 22

180
Momentos de inercia máximo y mínimo
Dado que los momentos de inercia son las abscisas medidas sobre el círculo, el valor máximo
corresponderá a la abscisa máxima OB y el mínimo, a la mínima OA:
( ) ( )[ ]22
22 xyyxyxprommax I/II/IIRICBOCI +−++=+=+=
( ) ( )[ ]22
22 xyyxyxprommin I/II/IIRIACOCI +−−+=−=−=
6.6.2 Producto de inercia
Como vimos, en la deducción de las expresiones para los momentos principales de inercia apareció
la ∫xydA, integral que debe ser evaluada para construir el círculo.
O
yxI ′′
maxI
R θ2
c xI ′
B
minI
promI
.
Y x
dA
cg
y
X
x
y

181
La deducción del valor del producto de inercia para las áreas mas comunes puede ser consultada
en cualquiera de los textos de la bibliografía reseñada. Algunos valores son:
Simétrica respecto a los 2 ejes
Cuando el área es simétrica con respecto a uno o a ambos ejes, 0=xyI . (Recordemos que la
integral es una sumatoria y por tanto se anularían los productos xy de los cuatro cuadrantes del sistema
de coordenadas).
6.6.3 Teorema de ejes paralelos para producto de inercia
y′
y y′ y
y′
x
x′
x
x′
R
822
/hbIxy = 7222
/hbyxI =′′ πRIxy
4
= 0=′′yxI
y
x′
x
y
x
y′
x′
4
22
hb
Ixy = 0=′′yxI
24
22
hb
Ixy =
.
Y x
dA
cg
y
X
x′x
y
y′
72
22
hb
I yx = −′′

182
( )( ) ∫∫∫∫∫ ∫ ′′+′+′+=′+′+== dAyxdAxydAyxdAyxdAyyxxxydAIxy
dAyxyxAxyIxy ′′+×+×+= ∫00
yxxy IAyxI ′′+=
Como se vio en la página:
.I./I/I xxx 675306718327512383 3
2
3
1 ==×==×=
Ixy.yI./I/I yy 6772067666310254336 3
2
3
1
==×==×=
Renombramos los ejes x y y
Como yx II < debemos girar la figura 90 grados dado que la deducción del Círculo de Morh se
hizo considerando que yx II > .
y
3
8
2
x
?? II minmax == yx II
y
2
10
8
3
x 67720.I x =
67530.Iy =

183
Producto de inercia: Teorema de ejes paralelos AyxII xyxy +=
y
2
10
3
8
y
2
10
y
x
x
y
2
x
3
6
( )( )( ) ( )( )( ).II xyxy 135365150100102510 21 =×+==×+=
AyxII xyxy += AyxII xyxy +=
Áreas simétricas con relación a los 2 ejes X y Y que
pasan por sus centros de gravedad
?I?I minmax ==
Construcción del Círculo de Morh
1. Se ubican los puntos ( ) ( )xyyxyx II;I,I −
2. Se unen los 2 puntos determinando el centro del Círculo C
3. Se calcula ( ) ( ) 95267530677202 =−= /../I,I yx
4. Se calcula el radio: ( ) ( ) 4825395234 22
.R =+=
5. Se calcula el ángulo 2θ: 952352 /tan =θ
°=θ 99672 .
°=θ 9933.
y
10
8
3
x
235=xyI
67530.Iy =
67720.I x =

184
yx II e están separados en el círculo 180°: 2θ En el área están separdos 90°: θ
67720.
235
( )23567530 −.
67530.
95
c θ2
95
( )23567720 ,.
235
c
θ2
235
95
yxI ′′
maxI
minI
95
c
θ2
95
( )23567720 ,.
xI ′
( )23567530 −,.
( ) 676252 ./II yx =+ 48253.R =
?I
?I
min
max
=
=
193724825367625158794825367625 ...I...I minmax =−==+=
10
°180
θ2
( )23567720 ,.
( )23567530 −,.
67530.Iy =
90
8
3
235=xyI
67720.I x =

185
A partir de xI debemos girar θ2 para llegar a maxI A partir del eje x debemos
girar θ para llegar a maxI . A partir del eje y debemos girar θ para llegar a minI . O, volviendo
a la situación original:
maxI
minI
minI
xI
maxIc
θ2
yxI ′′
xI ′
minI
maxI
θ
θ
19372.I min =
67530.Iy =
°9933.
67720.I x =
15879.Imax =
15879.I max =
67720.Ix =
°9933.
19372.Imin =
67530.Iy =
θ
θ

187
C A P Í T U L O 7
I N T R O D U C C I Ó N A L A R E S I S T E N C I A D E
M A T E R I A L E S
Hasta este punto, el estudio de los cuerpos sometidos a fuerzas ha tenido algunas restricciones:
1. Se ha limitado en la mayoría de los casos a la consideración de fuerzas externas, a excepción
de algunas situaciones en el tratamiento de vigas y cerchas en las cuales se han calculado los
efectos internos.
2. No se han tenido en cuenta las deformaciones. Los cuerpos se han considerado rígidos.
A partir de este punto se hace necesario estudiar en detalle lo que ocurre con las fuerzas internas
y las deformaciones de los elementos estructurales sometidos a fuerzas externas, dado que su
consideración es indispensable para su diseño.
No nos habíamos preguntado tampoco sobre los materiales de los cuales estaban hechos los
cables, vigas y demás elementos que conformaban las estructuras cuyo equilibrio examinábamos.
En el diseño estructural de cualquier elemento debemos hacernos las siguientes preguntas:
- El elemento se romperá?
- Se deformará excesivamente?
Las respuestas a las mismas, implican que antes de construir cualquier estructura debemos
determinar el material (madera, aluminio, acero, concreto reforzado.....) y las dimensiones de su sección
transversal detal manera que podamos garantizar con un factor de seguridad adecuado que la estructura
no se romperá ni se deformará excesivamente.
.
C
D
A

188
- De qué material se hace el cable CD?
- Qué diámetro debe tener?
- Qué tanto se alargará?
- De qué material debe hacerse la barra AD?
- Qué dimensiones b y h debe tener su sección transversal?
- Cuánto descenderá el punto D?
- Es esta cantidad exagerada?
- Afectará el funcionamiento de la estructura (funcionalidad)?
Para poder dar respuesta a estas preguntas debemos conocer primero las fuerzas internas o mas
exactamente los esfuerzos internos que intentarán romperla y deformarla. Esto para compararlos con
la resistencia y la rigidez propias del material que se empleará.
La Resistencia de Materiales tiene dos partes bien diferenciadas: la parte teórica que analizando
diagramas de cuerpo libre, estableciendo sus condiciones de equilibrio y aplicando determinados modelos
matemáticos determina las fuerzas internas y los esfuerzos actuantes sobre los elementos.
Y una parte experimental que mediante ensayos de probetas del material determina la resistencia
y rigidez de los mismos, entre otras características y que son los que le permitirán al elemento oponerse
a la rotura y a las deformaciones causadas por los esfuerzos actuantes.
Dependiendo de la forma cómo actúen las fuerzas externas los esfuerzos y deformaciones
producidos pueden ser:
Axiales:

189
Biaxiales:
Triaxiales:
Por flexión:
Por torsión:
Combinados:
FLEXO-COMPRESIÓN

190
Dependiendo de que la fuerza interna actúe perpendicularmente o paralelamente al área del
elemento considerado los esfuerzos pueden ser:
Normales (fuerza perpendicular al área)
Cortantes, tangenciales o de cizalladura: (fuerza paralela al área)
Comencemos con el caso más simple: Esfuerzos normales axiales
7 . 1 E S F U E R Z O S N O R M A L E S A X I A L E S
- Normales: perpendiculares a la sección transversal
- Axiales: la fuerza que los produce actúa a lo largo del eje del elemento
Ocurren normalmente en elementos como cables, barras o columnas sometidos a fuerzas axiales
(que actúan a lo largo de su propio eje)
Tenemos el elemento AB sometido a la fuerza axial de tensión P:
Si queremos conocer las fuerzas internas que tratan de romperlo debemos hacer un corte por una
sección recta mn y tomar como cuerpo libre cualquiera de las dos partes en que queda dividido el
elemento AB.
A B
P P

191
Las fuerzas internas en la sección mn tienen como resultante una fuerza concentrada F:
Estableciendo la condición de equilibrio horizontal:
00  PFFx
PF  (Fuerza interna en la barra)
Esta fuerza interna F se distribuye sobre toda la sección transversal:
Es obvio que mientras mas pequeña sea la sección, habrá mayor peligro de que se rompa puesto
que estará mas «esforzada». De aquí puede surgir la noción de ESFUERZO.
Cuál de las 3 estará mas "esforzada" ?
Obviamente la que tenga el "área transversal mas pequeña".
La noción de esfuerzo también podemos estudiarla a través del estudio de la resistencia de un
material dado.
- Qué nos dice que un material es muy resistente?
- Afirmar que resiste fuerzas de 10000 kg?
A B
P P
m
n
PP F F

192
- O de 100000?
- Y qué trozo del material resiste los 10000 kg ?
- Uno que tiene una sección transversal de 25 cm cuadrados?
- O uno que tiene una sección de 140 cm cuadrados?
Las preguntas anteriores pretenden mostrar que el concepto de fuerza no es suficiente para
definir la resistencia de un elemento estructural dado. Necesariamente debe emplearse un concepto
que contemple al área de la sección que está soportando la fuerza. Aquí surge el concepto de esfuerzo
como la relación entre la fuerza aplicada y el área que la soporta.
En otras palabras, para saber cuál de varios materiales es más resistente deben compararse las
fuerzas que son capaces de soportar €reas iguales de los mismos.
Comparar “lo que resiste un cent‚metro cuadrado de acero” con “lo que resiste un cent‚metro
cuadrado de aluminio” y con “lo que resiste un cent‚metro cuadrado de madera”.
La única forma de saber lo que resiste una unidad de área es dividir la fuerza que actúa sobre
toda el área entre el valor de la misma. Aquí también surge el concepto de:
Esfuerzo como la relación entre la fuerza y el área sobre la cual actúa.
Tenemos entonces que:
Esfuerzo= Fuerza/Área A/F
En un nivel infinitesimal podemos llegar a definir el esfuerzo como la relación entre la carga
diferencial y el área correspondiente:
dA/dF
7 . 1 . 1 U n i d a d e s d e l e s f u e r z o n o r m a l
Si hacemos un análisis dimensional de la expresión, podemos encontrar las unidades
correspondientes al ESFUERZO
   2
L/FA/F
P FA
dF
dA

193
Dependiendo del sistema de unidades que se esté empleando se tendrán:
2
cm/kg
Pascalm/newton 2
Debido a que el Pascal es una cantidad muy pequeña, normalmente se utilizan múltiplos del
mismo: kilo pascal (KPa), Megapascal (MPa), Gigapascal (109
Pa) (GPa).
Relación entre 2
cm/kg y Pascales:
Pa.
m
cm
cmkg
N.
kg
cm
kg
m
N 54
2
24
22
101089
1
10
1
1
1
89
1
1
1
2 
EJEMPLOS
Calcular el esfuerzo actuante sobre los elementos en los casos siguientes:
a) En el cable sabiendo que tiene un diámetro de 2cm.
kgFkgTA 150150 
2
143150 cm./kg
2
7547 cm/kg.
A
B
kgW 150
AT
B
150
150AT
F
22
2
1431 cm.
rA



194
?? BCAC 
Las barras AB y BC tienen sección transversal de 1x 2 cm2
/AF/AF BCBCACAC 
2
221 cmA 
 
963052511
../.tan
KN.FFCosFF
KN.FSenFF
ACACBCx
BCBCy
33800
729050


  MPa./mcmN/cm.KN/cm././AFACAC 74110101741742338 224232

(Tensión)
MPa.KN/cm././AFBCBC 6488642729 2
 (Compresión)
Estos esfuerzos actuantes deberán ser comparados con los esfuerzos resistentes del material
con el fin de garantizar que las barras resistan con un factor de seguridad adecuado
A
51.
B
 C
KN5
m.52
KN5
ACF
BCF

195
7 . 2 D E F O R M A C I O N E S
Además de tener resistencia, los materiales deben tener capacidad de oponerse a las deformaciones
(rigidez) puesto que una estructura demasiado deformable puede llegar a ver comprometida su
funcionalidad y obviamente su estética.
En el caso de fuerzas axiales (de tensión o compresión), se producirán enel elemento alargamientos
o acortamientos:
7 . 2 . 1 D e f o r m a c i o n e s t o t a l e s 
: Deformación total (alargamiento o acortamiento)
Aquí, como en el caso de los esfuerzos cabe hacerse una pregunta similar:
Si un material es capaz de estirarse 5 cm antes de romperse, esa cantidad es mucho o es poco?
Qué longitud de material fué la que sufrió ese alargamiento: Un metro? 50 centímetros? 30
centímetros?


L
L
Alargamiento
Acortamiento




Cúal de los 4 materiales es mas
deformable si las 4 barras (de igual
longitud y sección) se estiraron la
misma cantidad ?

196
Obviamente si no conocemos la longitud de material que sufrió un alargamiento dado, no estamos
en capacidad de decir qué tan dúctil es, o sea qué tanto es capaz de deformarse antes de romperse. La
única forma desaberlo y tener un criterio de comparación con otros materiales es expresar la deformación
porcentualmente, o en otras palabras, calcular la deformación que sufrirá una longitud unitaria del
material. (Deformación unitaria ).
7 . 2 . 2 D e f o r m a c i ó n u n i t a r i a 
Deformación unitaria: 0L/
 : deformación unitaria
 : deformación total
0L : longitud inicial del elemento deformado
7 . 3 P R O P I E D A D E S M E C Á N I C A S D E L O S M A T E R I A L E S
El ingeniero antes de construir debe conocer algunas características de los materiales que usará,
tales como:
 RESISTENCIA (capacidad de oponerse a la rotura)
 RIGIDEZ (capacidad de oponerse a las deformaciones) y
 DUCTILIDAD (capacidad de deformarse antes de romperse).
Esta información debe obtenerla necesariamente ensayando materiales en el Laboratorio
(Resistencia de materiales experimental): Sometiendo a pruebas determinadas porciones del material
(probetas normalizadas) puede obtenerse información sobre las características mecánicas del mismo.
1L
2L
3L
4L
4
3
2
1
111 L/
222 L/
333 L/
444 L/
1
2
3
4

197
Parece que el primero que realizó ensayos para conocer la resistencia de alambres fué Leonardo
da Vinci, pero probablemente el primero en sistematizar la realización de ensayos y en publicar sus
resultados en forma de una ley fue Robert Hooke. Sometiendo alambres enrollados (resortes), a la
acción de diferentes cargas y midiendo las deformaciones producidas enunció los resultados obtenidos
en forma de ley: "Como la tensión así es la fuerza", en su tratado De potentia restitutiva publicado
en 1678. Es lo que se conoce en su forma moderna como la Ley de Hooke.
7 . 4 L E Y D E H O O K E
La mejor manera de entender el comportamiento mecánico de un material es someterlo a una
determinada acción (por ejemplo una fuerza) y medir su respuesta (por ejemplo la deformación que se
produzca). De este procedimiento se deducen lo que se llaman las características acción-respuesta
del material. Esto fué, en otras palabras, lo que hizo Hooke. Anotando cuidadosamente los valores de
fuerzas aplicadas a un resorte y las deformaciones correspondientes encontró la relación entre las dos
cantidades.
Como se dijo anteriormente, debido a que la fuerza y la deformación absolutas no definen
adecuadamente para efectos comparativos las características de un material, es necesario establecer
la relación entre el esfuerzo  y la deformación unitaria .
La ecuación de la recta está dada por:
 m
En la cual:
Etanm 

El diagrama muestra una relación
directa entre el esfuerzo aplicado y
la deformación producida: a mayor
esfuerzo, mayor deformación.

198
(Pendiente de la recta: Módulo de elasticidad o módulo de Young. En honor de Thomas Young
(1773-1829).
 E
Esta es la expresión actual de la Ley de Hooke.
La Gráfica Esfuerzo-Deformación de un material es su carta de identidad: a partir de ella podemos
conocer su resistencia, su ductilidad y su rigidez.
RESISTENCIA: Capacidad de oponerse a la rotura.

rot
rot B
A
rot :esfuerzo de rotura de cada uno de los
materiales. El material A es más resistente que
el material B.



C
D
max :deformación unitaria máxima de cada
uno de los materiales. El material C es más ductil
que el material D.
max max

H
G
H

 : pendiente del diagrama Esfuerzo-
deformación de cada uno de los materiales. El
material H es más rígido que el material C.

199
COMPARACIÓN ENTRE VARIOS MATERIALES:
(Los valores típicos de RESISTENCIA (), RIGIDEZ (E) y DUCTILIDAD () de los materiales
mas comunes como el acero, el aluminio, el concreto o la madera pueden ser consultados en cualquiera
de los textos de la Bibliografía o en manuales técnicos de los productores de elementos estructurales).
7 . 4 . 1 E l a s t i c i d a d y p l a s t i c i d a d
En el comportamiento mecánico de los materiales es importante conocer la capacidad que estos
tengan de recuperar su forma cuando se retira la carga que actúa sobre ellos.
Dos materiales, que, por sus comportamientos extremos ilustran esta característica son el
CAUCHO y la PLASTILINA.
El caucho es un material fundamentalmente elástico por la capacidad que tiene de recuperar su
forma original una vez se retira la carga aplicada.
La plastilina es un material fundamentalmente plástico debido a su incapacidad de recuperar la
forma una vez retirada la carga aplicada:
El común de los materiales no tienen estos comportamientos extremos. En la mayoría de los
casos tienen una respuesta elástica hasta cierto nivel de la carga aplicada y a partir de ella ya no
tendrán la capacidad de recuperar totalmente su forma original una vez retirada la carga, esto es se
comportan plásticamente.
Lo anterior se conoce como comportamiento elasto-plástico.
El más RESISTENTE: B El más DUCTIL: C El más RÍGIDO: A

A
B
C


200
Hasta B, el material se comporta Elásticamente. De ese punto en adelante, Plásticamente
7 . 5 E S F U E R Z O S C O R T A N T E S
Las fuerzas aplicadas a un elemento estructural pueden inducir un efecto de deslizamiento de una
parte del mismo con respecto a otra.
:B
límite de elasticidad
:B
Rango
elástico
Rango
plástico
B
D
B
D
O C
descarga
descarga
carga
carga
Si se retira la carga sin haber superado el
punto B el material recupera su forma original
Si el material se carga hasta D (superado el
Límite Elástico), cuando se descarga no
recuperará completamente su forma quedando
con una deformación permanente o residual OC.

201
En este caso, sobre el área de deslizamiento se produce un esfuerzo cortante, o tangencial, o de
cizalladura.
Análogamente a lo que sucedía con el esfuerzo normal, el esfuerzo cortante se define como la
relación entre la fuerza y el área a través de la cual se produciría el deslizamiento. Obviamente, en
este caso la fuerza es paralela al área.
A/P Esfuerzo cortante
7 . 5 . 1 D e f o r m a c i o n e s p o r c o r t a n t e
En este caso, las deformaciones ya no son alargamientos y acortamientos sino deformaciones
angulares :
A
P
P
P
A
La fuerza P debe ser
paralela al área A.
=
 

 



También puede establecerse la Ley
de Hooke para corte de manera
similar a como se hizo en el caso
de los esfuerzos normales:
 G
G: módulo de corte del material.
(También conocido como módulo
de rigidez)
Deformación angular  : medida en radianes

202
Siendo E: Módulo de elasticidad del material
Los módulos de elasticidad E y G están relacionados mediante la expresión:
 

12
E
G  : Relación de Poisson del material
(Se deja al estudiante la deducción de la relación y la investigación sobre el significado de la
Relación de Poisson).
7 . 5 . 2 C á l c u l o d e l a d e f o r m a c i ó n a x i a l 
Cuánto se alargará una barra sometida a una fuerza axial P?
Veamos:
LEY DE HOOKE:  E
L/A/P 
Por tanto: L/EA/P 
Y finalmente: AE/PL
AE/PL
Como se ve, mientras mas grandes sean P y L, mayor será la deformación y mientras mas
grandes sean A y E menor será.
El producto AE se denomina rigidez axial de la barra. Mientras mas grande sea, más rígida será
la barra y por lo tanto sufrirá un alargamiento menor.
Se espera que con esta corta introducción se facilite el acceso del estudiante al curso de Resistencia
de Materiales una vez aclaradas las diferencias entre los conceptos de Fuerza y Esfuerzo y entre
cuerpos Rígidos y Deformables.
P
P
L
P
P
?

203
R E F E R E N C I A S B I B L I O G R Á F I C A S
BEER Ferdinand P. JOHNSTON E. Rusell. Mecánica vectorial para ingenieros. EstÁtica. McGraw
Hill. M€xico. 1985
CANDELA F€lix. Hacia una nueva filosofía de las estructuras. Ediciones 3. Buenos Aires.
1962.
GERE James. TIMOSHENKO Stephen. Mechanics of materials. Pws engineering. Boston
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HUANG T. C. Mecánica para ingenieros.Tomo I. Fondo Educativo interamericano. M€xico. 1974
L•VY-Leblond J. M. La física en preguntas. Mecánica. Alianza Editorial.Madrid. 1984
NEWTON Isaac. Principios matemáticos de la filosofía natural. Alianza Editorial. Madrid. 1987
PILKEY Walter D. PILKEY Orrin H. Mechanics of solids. Quantum Publishers, inc.New York, N.Y.
1974
SINGER Ferdinand L. Mecánica para ingenieros. Estática.. Harla. M€xico. 1982
TORROJA Eduardo. Razón y ser de los tipos estructurales. Consejo Superior de Investigaciones
Cient‚ficas. Instituto “Eduardo Torroja”. Madrid. 1984
TUMA Jan. STATICS. Quantum Publishers, inc. New York, N.Y. 1974.

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