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I. PRINCIPIOS BÁSICOS DE TRANSFERENCIA DE CALOR

I.1. INTRODUCCIÓN

La Ingeniería Térmica trata de los procesos de transferencia de calor y la metodología para
calcular la velocidad con que éstos se producen y así poder diseñar los componentes y
sistemas en los que son de aplicación. La transferencia de calor abarca una amplia gama
de fenómenos físicos que hay que comprender antes de proceder a desarrollar la
metodología que conduzca al diseño térmico de los sistemas correspondientes.

Siempre que existe una diferencia de temperatura, la energía se transfiere de la región de
mayor temperatura a la de temperatura más baja; de acuerdo con los conceptos
termodinámicos la energía que se transfiere como resultado de una diferencia de
temperatura, es el calor. Sin embargo, aunque las leyes de la termodinámica tratan de la
transferencia de energía, sólo se aplican a sistemas que están en equilibrio; pueden utilizarse
para predecir la cantidad de energía requerida para modificar un sistema de un estado de
equilibrio a otro, pero no sirven para predecir la rapidez (tiempo) con que puedan
producirse estos cambios; la fenomenología que estudia la transmisión del calor
complementa los principios termodinámicos, proporcionando unos métodos de análisis que
permiten predecir esta velocidad de transferencia térmica.

Para ilustrar los diferentes tipos de información que se pueden obtener desde ambos puntos
de vista, (termodinámico y transferencia de calor) consideraremos, a título de ejemplo, el
calentamiento de una barra de acero inmersa en agua caliente. Los principios
termodinámicos se pueden utilizar para predecir las temperaturas finales una vez los dos
sistemas hayan alcanzado el equilibrio y la cantidad de energía transferida entre los estados
de equilibrio inicial y final, pero nada nos dicen respecto a la velocidad de la transferencia
térmica, o la temperatura de la barra al cabo de un cierto tiempo, o del tiempo que hay
que esperar para obtener una temperatura determinada en una cierta posición de la barra.
Un análisis de la transmisión del calor permite predecir la velocidad de la transferencia
térmica del agua a la barra y de esta información se puede calcular la temperatura de la
barra, así como la temperatura del agua en función del tiempo.

Para proceder a realizar un análisis completo de la transferencia del calor es necesario
considerar tres mecanismos diferentes, conducción, convección y radiación. Estas tres
formas de transferencia son las más sencillas que se pueden considerar aisladamente, si bien
en la práctica, lo normal es que se produzcan simultáneamente al menos dos de ellas, con
lo que los fenómenos resultan más complejos de estudiar.

ENERGÍA SOLAR - Transferencia de calor - 1

I.2 MODOS DE TRANSFERENCIA DE CALOR

Se acepta de manera general que el calor se transmite de tres modos diferentes, que se
designan como conducción, convección y radiación. Estas tres formas de transferencia son
las más sencillas que se pueden considerar aisladamente, si bien en la práctica, lo normal es
que se produzcan simultáneamente al menos dos de ellas, con lo que los fenómenos
resultan más complejos de estudiar.

Conducción. La transmisión de calor por conducción puede realizarse en cualquiera de los
tres estados de la materia: sólido líquido y gaseoso.

La conducción es básicamente un mecanismo de cesión de energía entre partículas
contiguas. La energía de las moléculas aumenta al elevarse la temperatura. Esta energía
puede pasar de una molécula a otra contigua y de esta a la siguiente y así sucesivamente
ya se por choque entre partículas, en los fluidos o por vibraciones reticulares en los sólidos.

La conducción en los sólidos goza pues de un soporte material, que son las moléculas del
propio cuerpo, las cuales vibran en posiciones fijas sin desplazarse, por lo tanto la
transferencia de energía por conducción, macroscópicamente no involucra transporte de
materia. El razonamiento es válido tanto para la transferencia de energía dentro de un
sólido, como para sólidos en contacto.

En los fluidos, la conducción se explica gracias al intercambio de energía cinética de sus
moléculas, que se produce como consecuencia de choques entre las mismas. La transmisión
de calor por conducción en los fluidos se produce fundamentalmente en lo que definiremos
como la capa límite y tiene poca importancia en el resto de la masa.

Es posible cuantificar los procesos de transferencia de calor en término de ecuaciones o
modelos apropiados. Estas ecuaciones o modelos sirven para calcular la cantidad de
energía que se transfiere por unidad de tiempo. Para la conducción de calor, la ecuación o
modelo se conoce como Ley de Fourier.

Para la pared plana que se muestra en la figura 1, la cual tiene una distribución de
temperaturas T ( x ) la ecuación o modelo unidimensional se expresa como

dT
q = −k
dx

El flujo de calor o transferencia de calor por unidad de área q (W m2 ) es la velocidad con

que se transfiere el calor en la dirección x por área unitaria perpendicular a la dirección de
transferencia, y es proporcional al gradiente de temperatura.


La constante de proporcionalidad k, es
una propiedad de transporte conocida
como conductividad térmica (W m ⋅ K ) y

es una característica del material de la
pared. El signo menos es una
consecuencia del hecho de que el calor
se transfiere en la dirección de la
Figura 1. Transferencia de calor
temperatura decreciente. unidimensional por conducción

En las condiciones de estado estable que se muestran en la figura 1, la distribución de
temperaturas es lineal.

Convección. En contraposición con la conducción, la convección implica transporte de
energía y de materia, por lo tanto, esta forma de transmisión de calor es posible solamente
en los fluidos y es además característica de ellos.

De un modo más general, podemos explicar que el modo de transferencia de calor por
convección se compone de dos mecanismos. Además de la transferencia de energía
debida al movimiento molecular aleatorio (conducción), la energía también se transfiere
mediante el movimiento global o macroscópico del fluido, esto es la transferencia de calor
se debe entonces a una superposición de dos transportes de energía, uno por el movimiento
aleatorio de las moléculas y el otro por el movimiento global del fluido. Se acostumbra a
utilizar el término convección haciendo referencia a este transporte acumulado.

Analizaremos la transferencia de calor por convección que ocurre entre un fluido en
movimiento y una superficie limitante, cuando estos tienen diferentes temperaturas.

Figura 2. Desarrollo de la capa límite en la Transferencia de calor por convección

Una consecuencia de la interacción fluido-superficie, es el desarrollo de una región en el
fluido en la que la velocidad varía de cero en la superficie a un valor finito, u∞ , asociado con

el flujo. Esta región del fluido se conoce como capa límite hidrodinámica o de velocidad.
Más aún, si las temperaturas de la superficie y del fluido difieren, habrá una región del fluido


a través de la cual la temperatura varía de Ts en y = 0 , a T∞ en el flujo exterior. Esta región,

denominada capa límite térmica, puede ser de diferente tamaño que la capa límite de
velocidad. La apreciación de los fenómenos de la capa límite es esencial para la
comprensión de la transferencia de calor por convección.
La ecuación o modelo apropiado que caracteriza los procesos de transferencia de calor
por convección, es de la forma:
q = h (Ts − T∞ )

donde q, es el flujo de calor por convección (W m2 ) , es proporcional a la diferencia entre las

temperaturas de la superficie y del fluido, Ts y T∞ , respectivamente. Esta expresión se

conoce como la Ley de enfriamiento de Newton, y la constante de proporcionalidad h

(W m2 ⋅ K ) se denomina coeficiente de calor por convección. Este depende de las

condiciones de la capa límite, en las que influyen la geometría de la superficie, la naturaleza
del movimiento del fluido y una variedad de propiedades del fluido. Cualquier estudio de
convección, se reduce finalmente a un estudio de los medios por los que es posible
determinar h.

La transferencia de calor por convección, se clasifica de acuerdo con la naturaleza del flujo.
Hablamos de convección forzada cuando el flujo es causado por medios externos, como un
ventilador, una bomba o el viento. En la convección libre el flujo es inducido por fuerzas de
empuje que surgen a partir de diferencias de densidades ocasionadas por variaciones de
temperaturas en el fluido. Es decir, las moléculas del fluido al calentarse se dilatan, pierden
densidad y tienden a subir dejando su lugar a otras de mayor densidad, se originan así
corrientes de convección que producen la mezcla de las distintas capas del fluido y el
aumento en la energía de sus moléculas. A su vez, estos tipos de flujos pueden ser externos o
internos.

Hemos descrito el modo de transferencia de calor por convección como la transferencia de
energía que ocurre dentro de un fluido debido a los efectos combinados de conducción y
movimiento global del fluido. Por lo general la energía que se transfiere es la energía sensible
o energía interna térmica del fluido. Sin embargo, hay procesos de convección en los cuales
existe además intercambio de calor latente. Dos casos de especial interés son la ebullición y
la condensación que no los estudiaremos en este curso.

Radiación. La radiación térmica es la energía emitida por la materia que se encuentra a una
temperatura finita. Centraremos nuestra atención en la radiación de superficies sólidas, si
bien esta radiación también puede provenir de líquidos o gases.


En la radiación térmica, el calor se transmite mediante ondas electromagnéticas, al igual
que la luz, pero de distintas longitudes de onda. La energía radiante depende de las
características de la superficie y de la temperatura del cuerpo emisor. Al incidir sobre un
receptor, parte de la energía pasa a este otro cuerpo, dependiendo de las características
del mismo y de su poder de absorción. Esta energía se traduce en un aumento de la
temperatura del segundo cuerpo. La transferencia de calor por radiación involucra
únicamente el transporte de energía, no necesita un soporte material, efectuándose incluso
en el vacío.

Considere los procesos de transferencia de radiación para la superficie de la figura 3. La
radiación que la superficie emite se origina a partir de la energía térmica de la materia

limitada por la superficie, y la velocidad a la que libera energía por unidad de área (W m2 )

se denomina la potencia emisiva superficial E. Hay un límite superior para la potencia
emisiva, que es establecido por la Ley de Stefan - Boltzmann
Eb = σ Ts4

donde Ts , es la temperatura absoluta ( K ) de la superficie y σ es la constante de Stefan-

Boltzmann (σ = 5.67 ×10 −8
W m2 ⋅ K 4 ) . Dicha superficie se llama radiador ideal o cuerpo

negro. El flujo de calor emitido por una superficie real es menor que el de un cuerpo negro a
la misma temperatura y está dado por:
E = εσ Ts4

donde ε es una propiedad radiativa de la superficie denominada emisividad. Con valores
en el rango 0 ≤ ε ≤ 1, esta propiedad proporciona una medida de la eficiencia con que una
superficie emite energía en relación con un cuerpo negro.

La radiación también puede incidir sobre una superficie desde los alrededores y puede
provenir de una fuente especial, como el sol, o de otras superficies a la que se expone la
superficie de interés. Sin tener en cuenta la fuente, designaremos la velocidad a la que toda
esa radiación incide sobre un área unitaria de la superficie como la irradiación G. Una parte
de la irradiación, o toda, tal vez sea absorbida por la superficie, y así se incrementaría la
energía térmica del material. La velocidad a la que la energía radiante por unidad de área
superficial es absorbida se evalúa a partir del conocimiento de una propiedad radiativa de
la superficie denominada absortividad α . Es decir,
Gabs = α G

donde 0 ≤ α ≤ 1. Si α < 1 y la superficie es opaca (τ = 0 ) , parte de la irradiación se refleja. Si la

superficie es semitransparente (τ ≠ 0 ) , parte de la irradiación también se transmite. Sin

embargo, mientras la radiación absorbida y emitida, aumenta y disminuye respectivamente


la energía térmica de la materia, la radiación transmitida y reflejada no tienen ningún efecto
sobre esta energía.

Un caso especial que ocurre con frecuencia implica el intercambio de radiación entre una
superficie pequeña a Ts y una superficie isotérmica, mucho más grande que rodea por

completo a la pequeña (figura 3). Los alrededores podrían ser las paredes de un cuarto
cuya temperatura Talr es diferente a la de una superficie rodeada (Ts ≠ Talr ) .

Figura 3. Intercambio de radiación: (a) en la
superficie (b) entre una superficie y sus

Si aceptamos que para tal condición la irradiación se aproxima a la emisión de un cuerpo
negro a Talr , entonces G = σ Talr . Si además suponemos que la superficie es tal que α = ε
4

(superficie gris), entonces la velocidad neta de transferencia de calor por radiación desde
la superficie, expresada por unidad de área de la superficie, es:

= ε Eb (Ts ) − α G = εσ (Ts4 − Talr )
Q 4
q=
A
Esta expresión proporciona la diferencia entre la energía térmica que se libera debido a la
emisión por radiación y la que se gana debido a la absorción de radiación. El intercambio
neto de radiación también se puede expresar en la forma

q = hr (Ts − Talr )

donde, el coeficiente de transferencia de calor por radiación es hr = εσ (Ts + Talr ) (Ts2 + Talr )
2

I.6. TRANSMISIÓN DE CALOR POR RADIACIÓN

Mientras que la conducción y la convección térmicas tienen lugar sólo a través de un medio
material, la radiación térmica puede transportar el calor a través de un fluido o del vacío, en


forma de ondas electromagnéticas que se propagan a la velocidad de la luz. Existen
muchos fenómenos diferentes de radiación electromagnética pero en Ingeniería Térmica
sólo consideraremos la radiación térmica, es decir, aquella que transporta energía en forma
de calor.
La energía que abandona una superficie en forma de calor radiante depende de la
temperatura absoluta a que se encuentre y de la naturaleza de la superficie.

Un radiador perfecto o cuerpo negro emite una cantidad de energía radiante de su
superficie Qr , dada por la ecuación:

Qr = σ AT 4 = A Eb

en la que Eb es el poder emisivo del radiador, viniendo expresado el calor radiante Qr en W,

la temperatura T de la superficie en K , y la constante dimensional σ de Stefan-Boltzman en
unidades SI, en la forma:
W
σ = 5,67 10 −8
m2 K 4

La ecuación anterior dice que toda superficie negra irradia calor proporcionalmente a la
cuarta potencia de su temperatura absoluta. Aunque la emisión es independiente de las
condiciones de los alrededores, la evaluación de una transferencia neta de energía
radiante requiere una diferencia en la temperatura superficial de dos o más cuerpos entre
los cuales tiene lugar el intercambio. Si un cuerpo negro a T1 ( K ) irradia calor a un recinto

que le rodea completamente y cuya superficie es también negra a T2 ( K ) , es decir,

absorbe toda la energía radiante que incide sobre él, la transferencia de energía radiante
viene dada por:

Qr = σ A1 (T14 − T24 )

Si los dos cuerpos negros tienen entre sí una determinada relación geométrica, que se
determina mediante un factor de forma F , el calor radiante transferido entre ellos es:

Qr = Q1↔ 2 = σ A1 F12 (T14 − T24 )

Los cuerpos reales no cumplen las especificaciones de un radiador ideal, sino que emiten
radiación con un ritmo inferior al de los cuerpos negros. Si a una temperatura igual a la de un
cuerpo negro emiten una fracción constante de la energía que emitirían considerados
como cuerpo negro para cada longitud de onda, se llaman cuerpos grises.

Un cuerpo gris emite radiación según la expresión: Qr = ε A Eb = ε σ AT 4

El calor radiante neto transferido por un cuerpo gris a la temperatura T1 a un cuerpo negro

que le rodea a la temperatura T2 es:

Qr = ε1 A1 ( Eb1 − Eb 2 ) = ε1 σ A1 (T14 − T24 )


siendo ε1 la emitancia de la superficie gris, igual a la relación entre la emisión de la superficie

gris y la emisión de un radiador perfecto a la misma temperatura. El hecho de que la
transferencia de calor dependa de T 4 complica los cálculos.

⎛ T +T ⎞
Si T1 y T2 no difieren demasiado, ⎜ T1 ≈ T2 ≈ Tm = 1 2 y T1 − T2 << T1 ⎟ se puede poner:
⎝ 2 ⎠

Qr = ε1 σ A1 (T14 − T24 ) = ε1 σ A1 (T12 + T22 )(T12 − T22 ) = ε1 σ A1 (T12 + T22 )(T1 + T2 )(T 1 − T2 ) =

⎡ ⎤
= ε1 σ A1 ⎢(T1 + T2 ) − 2 T1 T2 ⎥ (T1 + T2 )(T1 − T2 ) = A1 ε1 σ ⎡ 4Tm − 2Tm ⎤ 2Tm (T1 − T2 ) = A1 hr (T1 − T2 )
2 2 2
⎢ ⎥ ⎣ ⎦
⎢ 4Tm2
⎣ 2Tm ⎥
2
⎦ 2Tm hr

siendo: hr = 4 ε1 σ Tm , el coeficiente de transferencia de calor por radiación.
3

A la temperatura de 25ºC = 298 K , se obtiene: hr = 6 ε1 W/m2ºK, por lo que el coeficiente de

transferencia de calor por radiación a la temperatura ambiente es del orden de 6 veces la
emitancia de la superficie.

Para: T1 = 320 K y T2 = 300 K , el error debido al empleo de la aproximación es del 0,1%
Para: T1 = 400 K y T2 = 300 K , el error debido al empleo de la aproximación es del 2%
Si ninguno de los dos cuerpos es un radiador perfecto, pero poseen entre sí una determinada
relación geométrica, el calor radiante neto transferido entre ellos viene dado por:
Eb1 − Eb 2
Q1↔ 2 = σ A1 F1* 2 (T14 − T24 ) = A1
ρ1 1 A1 ρ1
−

+ +
ε1 F12 A2 ε1

en la que F1* 2 es un factor de forma que modifica la ecuación de los radiadores perfectos
−

para tener en cuenta las emitancias y las geometrías relativas de los cuerpos reales.
En muchos problemas industriales, la radiación se combina con otros modos de transmisión
del calor. La solución de tales problemas se puede simplificar utilizando una resistencia
térmica Rr para la radiación; su definición es semejante a la de la resistencia térmica de

convección y conducción.
Si el calor transferido por radiación se escribe en la forma convectiva:
T1 − T2′
Qr = = hr A (T1 − T2′ )
Rr

en la que T2′ es una temperatura de referencia cuya elección viene impuesta por las

condiciones de convección, (temperatura media del entorno en contacto con la
superficie), mientras que T2 es una temperatura de referencia que viene impuesta por las

condiciones de radiación, (medio ambiente), Fig I.13.


La resistencia térmica radiativa viene dada por:
T1 − T2 1
Rr = =
σ A1 F1− 2 (T − T
1
4
2
4
) σ A1 F1− 2 (T + T22 ) (T1 + T2 )
1
2

FigI.13

La conductividad térmica unitaria de la radiación hr se define mediante la expresión:

1 σ F1− 2 (T14 − T24 )
hr = = = σ F1− 2 (T12 + T22 ) (T1 + T2 )
Rr A1 T1 − T2′

en la mayoría de los casos T2 y T2′ coinciden.

I.3 RELACIÓN CON LA TERMODINÁMICA

En este punto es conveniente notar las diferencias fundamentales entre transferencia de
calor y termodinámica. Aunque la termodinámica trata de la interacción del calor y del
papel vital que ésta desempeña en la primera y segunda leyes, no considera los
mecanismos que realizan el intercambio de calor ni los métodos que existen para calcular la
velocidad de éste intercambio. La termodinámica trata de estados en equilibrio de la
materia, donde un estado de equilibrio necesariamente excluye la existencia de un
gradiente de temperatura. Aunque la termodinámica sirve para determinar la cantidad de
energía que se requiere en forma de calor para que un sistema pase de un estado de
equilibrio a otro, no reconoce que la transferencia de calor es inherentemente un proceso
de no equilibrio. Para que ocurra la transferencia de calor, debe haber un gradiente de
temperatura, es decir un desequilibrio termodinámico. La disciplina de la transferencia de
calor busca llevar a cabo la que la termodinámica es intrínsecamente incapaz de hacer.
Esto es, cuantificar la velocidad a la que ocurre la transferencia de calor en términos del


grado de desequilibrio térmico. Esto se lleva acabo a través de las ecuaciones o modelos
para los tres modos de transferencia expresados en el punto anterior

I.4. REQUERIMIENTO DE CONSERVACIÓN DE LA ENERGÍA

Los temas de la termodinámica y de la transferencia de calor son sumamente
complementarios. Por ejemplo, como la primera trata la velocidad a la que se transfiere
calor el tema de la transferencia de calor se considera una extensión de la termodinámica.
A su vez, para muchos problemas de transferencia de calor, la primera ley de la
termodinámica (ley de conservación de la energía) proporciona una herramienta útil, a
menudo esencial. En previsión de este tipo de problemas se obtendrán ahora las
formulaciones generales de la primera ley,

I.4.1 Conservación de la energía para un volumen de control

Para aplicar la primera ley, necesitamos primero identificar el volumen de control, una región
de espacio limitada por una superficie de control a través de la cual pueden pasar la
energía y la materia. Una vez que se identifica el volumen de control debe especificarse una
base temporal adecuada, hay dos opciones. Como la primera ley debe satisfacerse en
todos y cada uno de los instantes de tiempo t, una opción implica formular la ley sobre una
base de velocidades; es decir, en cualquier instante debe haber un balance entre todas las
velocidades de energía medidas en joules por segundo (W). De manera alternativa, la
primera ley también debe satisfacerse sobre cualquier intervalo de tiempo Δt. Para este
intervalo tiene que existir un balance entre las cantidades de todos los cambios de energía.
medidos en joules.

De acuerdo con la base temporal, las formulaciones de la primera ley más convenientes
para el análisis de transferencia de calor se expresan como sigue:

En un instante (t)
La velocidad a la que la energía térmica y mecánica ingresa en un volumen de control,
más la velocidad a la que se genera energía térmica dentro del volumen de control, menos
la velocidad a la que sale energía térmica y mecánica del volumen de control debe ser
igual a la velocidad de incremento de la energía almacenada dentro del volumen de
control.

En un intervalo de tiempo (Δt)
La cantidad de energía térmica y mecánica que ingresa en un volumen de control, más la
cantidad de energía térmica que se genera dentro del volumen de control, menos la


cantidad de energía térmica y mecánica que sale del volumen de control debe ser igual al
incremento en la cantidad de energía almacenada en el volumen de control.

Si el flujo entrante y la generación de energía exceden al flujo saliente habrá un aumento en
la cantidad de energía almacenada (acumulada) en el volumen de control; si ocurre lo
contrario, habrá una disminución en el almacenamiento de energía. Si el flujo entrante y la
generación de energía igualan al flujo de salida, debe prevalecer una condición de estado
estable en la que no habrá cambio en la cantidad de energía almacenada en el volumen
de control.

Considérese la aplicación de la conservación de la energía al volumen de control que se
muestra en la figura 4. El primer paso es identificar la superficie de control trazando una línea
punteada. El siguiente es identificar los términos de energía. En un instante estos términos
incluyen la velocidad a la que la energía térmica y mecánica entra y sale a través de la
superficie de control, Eent y Esal . También es posible generar energía térmica dentro del

volumen de control debido a la conversión de otras formas de energía. Nos referimos a este
proceso como generación de energía. y la velocidad ala que ocurre se denomina Eg . La

velocidad de cambio de la energía almacenada dentro del volumen de control, dEalm dt .

se designa Ealm . Una forma general del requerimiento de conservación de la energía se

expresa entonces en una base de velocidades como:
dEalm
Eent + Eg − Esal = = Ealm Ec .1
dt

Figura 4 Conservación de la energía para un volumen de control

La ecuación anterior se aplica en cualquier instante de tiempo. La forma alternativa que se
aplica para un intervalo de tiempo Δt se obtiene integrando esta ecuación en el tiempo:
Eent + E g − Esal = ΔEalm Ec .2

Expresada en palabras, esta relación indica que las cantidades del flujo de entrada y
generación de energía actúan para incrementar la cantidad de energía almacenada


dentro del volumen de control, mientras que el flujo saliente actúa para disminuir la energía
almacenada.

Los términos de flujo de entrada y de salida son fenómenos de superficie. Es decir, se asocian
exclusivamente con procesos que ocurren en la superficie de control y son proporcionales al
área de la superficie. Una situación común comprende los flujos de entrada y de salida
debido a la transferencia de calor por conducción, convección y/o radiación. En
situaciones que abarcan un flujo de fluido a través de la superficie de control, los términos
también incluyen energía transmitida con la materia que entra y sale del volumen de
control. Esta energía puede estar compuesta de las formas interna, cinética y potencial. Los
términos del flujo de entrada y de salida también incluyen interacciones de trabajo que
ocurren en las fronteras del sistema.

El término generación de energía se asocia con la conversión de otra forma de energía
(química, eléctrica, electromagnética o nuclear) a energía térmica. Es un fenómeno
volumétrico. Es decir, ocurre dentro del volumen de control y es proporcional a la magnitud
de su volumen. Por ejemplo, al convertir energía química a térmica tal vez ocurra una
reacción química exotérmica. El efecto neto es un aumento en la energía térmica de la
materia dentro del volumen de control. Otra fuente de energía térmica es la conversión de
energía eléctrica que ocurre debido al calentamiento de la resistencia cuando se hace
pasar una corriente eléctrica por un conductor. Es decir, si una corriente eléctrica I pasa a
través de una resistencia R en el volumen de control, se disipa energía eléctrica a una razón
de I2R, que corresponde a la velocidad a la que se genera (libera) energía térmica dentro
del volumen. Aunque es posible tratar alternativamente este proceso como uno en el que se
realiza trabajo eléctrico sobre el sistema (flujo entrante de energía), el efecto neto sigue
siendo la creación de energía térmica.

El almacenamiento de energía es también un fenómeno volumétrico y los cambios dentro
del volumen de control se deberán a cambios en las energías interna, cinética y/o potencial
de su contenido. En consecuencia, para un intervalo de tiempo, Δt. el término de
almacenamiento de la ecuación integrada, ΔEalm se puede igualar a la suma, ΔU + ΔKE +

ΔPE. El cambio en la energía interna, ΔU, consiste en un componente sensible o térmico,
que explica los movimientos traslacional, rotacional y vibracional de los átomos y moléculas
que componen la materia: un componente latente, que relaciona las fuerzas
intermoleculares que influyen en el cambio de fase entre los estados sólido, líquido y vapor:
un componente químico, que explica la energía almacenada en las uniones químicas entre
átomos; y un componente nuclear, que explica las fuerzas de unión en el núcleo del átomo.


En todas las aplicaciones de interés en este texto, si existen efectos químicos o nucleares.
éstos se tratan como fuentes de energía térmica y por ello se incluyen en los términos de
generación, antes que en los de almacenamiento, de las ecuaciones anteriores. Además,
los efectos de energía latente sólo necesitan considerarse si hay un cambio de fase como,
por ejemplo, de sólido a líquido (fusión) o de líquido a vapor (vaporización, evaporación,
ebullición). En estos casos, la energía latente aumenta. Por el contrario, si el cambio de fase
es de vapor a líquido (condensación) o de líquido a sólido (solidificación. congelación), la
energía latente disminuye. Por tanto, si los efectos de la energía cinética y potencial se
pueden dejar de lado, como casi siempre es el caso en el análisis de la transferencia de
calor, los cambios en el almacenamiento de energía se deben sólo a cambios en las
energías térmica interna y/o, en el caso de un cambio de fase, en las energías latentes

( ΔEalm = ΔU = ΔU t + ΔU lat ) .

Figura 5 Conservación de la energía (a) aplicación a un sistema cerrado en un intervalo de tiempo
(b) aplicación a un sistema abierto de flujo estable en un instante

Las ecuaciones anteriores sirven para desarrollar formas más específicas del requerimiento
de conservación de la energía, que incluyen las exigencias consideradas anteriormente en
su estudio de la termodinámica. Considere un sistema cerrado de masa fija (figura 5 a.), a
través de cuyos límites la energía es transferida por las interacciones de calor y trabajo. Si en
un intervalo de tiempo Δt se transfiere calor al sistema en la cantidad Q (flujo de entrada de
energía), el sistema realiza trabajo en la cantidad W (flujo saliente de energía), no ocurre
conversión de energía dentro del sistema ( Eg = 0 ) y los cambios de energía cinética y

potencial son insignificantes, la ecuación 2 se reduce a:

Q − W = ΔU Ec . 3
El término de trabajo W se deberá al desplazamiento de una frontera, un eje rotatorio y/o a
efectos electromagnéticos. De forma alternativa, en un instante, el requerimiento de
conservación de la energía es:


q − W = dU Ec . 4
La otra forma del requerimiento de conservación de la energía con el que ya está
familiarizado pertenece a un sistema abierto (figura 5 b.), donde el flujo de masa
proporciona el transporte de energía interna, cinética y potencial hacia dentro y fuera del
sistema. En tales casos, es habitual dividir el intercambio de la energía en forma de trabajo
en dos contribuciones. La primera contribución, denominada trabajo de flujo, se asocia con
el trabajo realizado por fuerzas de presión que mueven el fluido a través de las fronteras del
sistema. Para una masa unitaria, la cantidad de trabajo es equivalente al producto de la
presión por el volumen específico del fluido (pv). Respecto a todos los otros trabajos se
supone que los realizó el sistema y se incluyen en el término W.

De aquí, si se supone que se transferirá calor al sistema, no ocurre conversión de energía
dentro de éste, y la operación se encuentra en condiciones de estado estable Ealm = 0 ), la

ecuación 1 se reduce ala siguiente forma de la ecuación de energía de flujo estable:

⎛ V ⎞ ⎛ V ⎞
m ⎜ u + pv + + gz ⎟ − m ⎜ u + pv + + gz ⎟ + q − W = 0 Ec . 5
⎝ 2 ⎠ent ⎝ 2 ⎠ sal

La suma de la energía interna y del trabajo de flujo se puede, por supuesto, reemplazar por
la entalpía, i = u + pv .

I.4.2 Balance de energía en una superficie

Con frecuencia tendremos oportunidad de aplicar el requerimiento de conservación de la
energía a la superficie de un medio. En este caso especial la superficie de control no incluye
masa o volumen y aparece como se muestra en la figura 6. En concordancia, los términos
de generación y almacenamiento de la expresión de conservación, ecuación 1, ya no son
relevantes y sólo es necesario tratar con el fenómeno superficial.

Para este caso el requerimiento de conservación se convierte en
Eent − Esal = 0 Ec .6

Aunque la generación de energía térmica ocurriera en el medio. el proceso no afectaría al
balance de energía en la superficie de control. Además. este requerimiento de
conservación es válido para las condiciones de estado estable y transitorio.

En la figura 6 se muestran tres formas de transferencia de calor para la superficie de control.
En una base de área unitaria. éstas son conducción desde el medio hacia la superficie de
control ( qcond ), convección desde la superficie hacia el fluido ( qconv ) e intercambio de


radiación neta desde La superficie hacia los alrededores ( qrad ). El balance de energía toma

entonces la forma

qcond − qconv − qrad = 0 Ec .7

y es posible expresar cada uno de los términos con las ecuaciones o modelos adecuados.

Figura 6 Balance de energía en la superficie de un medio

I.4.3 Aplicación de las leyes de conservación: metodología

Además de estar familiarizado con las ecuaciones o modelo de transporte que se describen
en la sección 1.2, el analista de la transferencia de calor debe ser capaz de trabajar con los
requerimientos de conservación de la energía de las ecuaciones 1, 2 y 6. La aplicación de
estos balances se simplifica si se siguen unas cuantas reglas básicas.

I. Se debe definir el volumen de control apropiado con la superficie de control
representada por una línea punteada.
2. Hay que identificar la base de tiempo apropiada.
3. Tienen que identificarse los procesos de energía relevantes. Cada proceso ha de
mostrarse en el volumen de control mediante una flecha etiquetada en forma
apropiada.
4. Hay que escribir la ecuación de conservación, y las expresiones de flujo apropiadas
deben sustituirse para los términos en la ecuación.

Es importante observar que el requerimiento de conservación de la energía se aplica a un
volumen de control finito o a un volumen de control diferencial (infinitesimal). En el primer
caso, la expresión resultante determina el comportamiento general del sistema. En el
segundo, se obtiene una ecuación diferencial que se resuelve para condiciones en cada
punto del sistema.


I.5 ANÁLISIS DE PROBLEMAS DE TRANSFERENCIA DE CALOR: METODOLOGÍA

A los fines de resolver problemas de ingeniería que incluyan procesos de transferencia de
calor, es recomendable un procedimiento sistemático que se caracteriza por un formato
establecido. Consiste en los siguientes pasos:

I. Se conoce: después de leer cuidadosamente el problema, establezca breve y
concisamente lo que se conoce de éste. No repita el planteamiento del problema.
2. Encontrar: plantee de forma breve y concisa qué se debe encontrar.
3. Esquema: dibuje un esquema del sistema físico. Si prevé la aplicación de las leyes de
conservación, represente la superficie de control que se requiere mediante líneas
punteadas sobre el esquema. Identifique los procesos de transferencia de calor
relevantes con flechas apropiadamente etiquetadas sobre el esquema.
4. Suposiciones: haga una lista de todas las suposiciones de simplificación pertinentes.
5. Propiedades: reúna los valores de las características necesarias para los cálculos
siguientes e identifique la fuente de la que se obtienen.
6. Análisis: Comience el análisis aplicando las leyes de conservación apropiadas, e
introduzca las ecuaciones de flujo necesarias. Desarrolle el análisis lo más completo que
sea posible antes de sustituir valores numéricos. Ejecute los cálculos necesarios para
obtener los resultados deseados.
7. Comentarios: analice sus resultados. Este análisis incluirá un resumen de conclusiones
clave, una crítica de las suposiciones originales y una inferencia de las tendencias
obtenidas ejecutando cálculos adicionales del tipo qué sucedería si y de sensibilidad de
parámetros.


Teorico introduccion a_la_t_de_q

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