Union p n

UNION P-N
Se obtiene una unión cuando un monocristal semiconductor (Si, Ge, AsGa,...) se dopa sucesivamente con impurezas aceptoras y donadoras, de forma que se tengan dos
zonas yuxtapuestas, P y N, de semiconductores extrínsecos tipo-p y tipo-n respectivamente. Entre ellas, en la interfase, aparece una tercera zona llamada de transición,
de deplexión, de carga espacial o de vaciamiento, que es de pequeñísimo espesor, del orden del
µm. Es en la zona de transición donde tienen lugar los procesos fundamentales, de rectificación, absorción y emisión de luz, etc., que ocurren en las diversas clases de
dispositivos de unión.
Las zonas P y N son neutras, el número de huecos (o de electrones) móviles mayoritarios en la BV (o en la BC) es igual al número de aniones de impureza aceptora (o
dona-2 dora) fijas en la red. Despreciando los minoritarios, a T = 300 K, las concentraciones de portadores mayoritarios, huecos en la zona P de valor pp y electrones
en la zona N de valor son:
pp ≅ Na nn ≅ Nd
En la zona de transición confluye el flujo de electrones, mayoritarios en la zona N, que por difusión se inyectan en la zona P y análogamente, los huecos de la zona P
se inyectan en la zona N.
La zona de transición prácticamente no contiene portadores, está vacía de electrones y huecos de conducción, las cargas de los iones de impurezas no se compensan
con la carga opuesta de sus correspondientes portadores. Se forma una distribución dipolar de carga: negativa, de aniones aceptores, junto a la zona P y otra de carga
positiva, de cationes donadores, junto a la zona N.
Por tanto, la zona de transición queda subdividida en dos subzonas con cargas negativa y positiva respectivamente.

Como consecuencia de esta distribución dipolar aparece un campo electrostático interno, Ei, dirigido de la zona N a la zona P, que genera tres efectos
interrelacionados:
1º) Ei en la zona de transición crea una diferencia de potencial, Vo, de contacto entre las zonas neutras, zona P y zona N, y con ello se establece una barrera energética
equivalente al producto de la carga del portador por la diferencia de potencial, esto es, eVo, que se opone a los dos flujos de difusión de electrones y de huecos.
2º) Los electrones y huecos minoritarios en las zonas P y N respectivamente, de concentraciones np y pn, que no tienen posibilidad de difundirse y están en las
cercanías, o dentro de la zona de transición, son arrastrados por Ei originando sendas corrientes de arrastre, Isn e Isp, de sentido opuesto a las corrientes de difusión Idn
e Idp. Las corrientes inversas de saturación Isn e Isp, tienen una magnitud del µA, son cuasi independientes de Vo y dependen de la temperatura que regula las
concentraciones de minoritarios pn y np.
3º) En el equilibrio térmico ambas corrientes, de difusión y arrastre, se compensan y dan lugar a un equilibrio dinámico en el cual los niveles de Fermi, EFp y EFn, de
una y otra zonas neutras, P y N, se igualan.
Por simplicidad se ha supuesto un semiconductor en forma de barra, cuya área de sección recta es A y con su eje según O . Esta restricción no resta generalidad a los
resu X ltados, que coinciden con los obtenidos experimentalmente con otras geometrías.
Insistamos que en la zona de transición V(x) varía y existe un campo E(x), mientras que las zonas P y N del semiconductor, fuera de la zona de transición, son
equipotenciales. Las zonas P y N se comportan como conductores óhmicos, cuyas conductividades dependen de la concentración de impurezas, Na y Nd. En la zona de
transición, tiene lugar el salto de potencial, Vo, entre una y otra zona. En ésta se forma una doble capa de cargas opuestas normales a O . Por todo ello, en esta zona de
transición reside X n las propiedades:
a) de conducción no lineal, (rectificación de corriente, condensador de capacidad variable, regulador de tensión y como puerta lógica en un circuito digital), y

b) de interacción fotónica, (fundamento para la construcción del diodo láser, el diodo emisor de luz o LED, el fotodetector y la célula solar).
En la Figura 1 se muestra el paso del electrón de la zona p a la zona n. A continuación se forma la zona de transición ZT donde ya están los iones positivos en el lado n
y negativos en el lado p. Las zonas P y N son neutras, la zona de transición, ZT, cuya anchura W se ha amplificado, está cuasi vacía de portadores y contiene una carga
dipolar debida a las cargas de los iones de impurezas aceptoras o donadoras. Estos iones están fijos en la estructura reticular del semiconductor cuya red no se deforma
en el dopado. Esta carga dipolar origina el campo eléctrico E dirigido de n a p, mostrado
Hay que destacar que ninguno de los dos cristales por separado tiene carga eléctrica, ya que en cada cristal, el número de electrones y protones es el mismo, de lo que
podemos decir que los dos cristales, tanto el p como el n, son neutros. (Su carga neta es 0). Al unir ambos cristales, se manifiesta una difusión de electrones del cristal n
al p indicada por la corriente Je. A medida que progresa el proceso de difusión, la zona de carga espacial va incrementando su anchura profundizando en los cristales a
ambos lados de la unión. Sin embargo, la acumulación de iones positivos en la zona n y de iones negativos en la zona p, crea un campo eléctrico (E) que actuará sobre
los electrones libres de la zona n con una determinada fuerza de desplazamiento, que se opondrá a la corriente de electrones y terminará deteniéndolos.
Este campo eléctrico es equivalente a decir que aparece una diferencia de tensión entre las zonas p y n. Esta diferencia de potencial (Vo) es de 0,7 V en el caso del
silicio y 0,3 V si los cristales son de germanio.

En la Figura 3.3, el esquema de la muestra (rectángulo rojo-blanco-azul en la parte superior) y el diagrama de bandas están dados para una polarización determinada
que se ajustará utilizando la barra de desplazamiento de la esquina superior izquierda. El diagrama de bandas muestra tanto los portadores mayoritarios como los

minoritarios (electrones = rectángulo azul; huecos = rectángulo rojo). Las alturas de los rectángulos en las bandas de conducción/valencia en el lado n/p
respectivamente son proporcionales al logaritmo de la densidad de portadores mayoritarios. Las alturas de los rectángulos en las bandas de conducción/valencia en el
lado p/n varían en función de la posición dentro de lamuestra. Justo en el borde de la zona de deplexión en el lado p (n), la altura de los rectángulos es igual a la altura
del logaritmo de la densidad de portadores mayoritarios por encima de la banda de conducción (valencia) en el lado n (p). La densidad de portadores va disminuyendo
entonces conforme se adentra en la muestra, al final se aproximará al logaritmo de la densidad de portadores minoritarios en equilibrio y permanece constante.
La longitud para la cual la densidad de portadores alcanza el valor constante es igual a la longitud para la que existe corriente de recombinación. La variación de la
densidad de portadores en este proceso se produce según un descenso de tipo exponencial con un parámetro denominado longitud de difusión. La longitud de difusión
es la distancia media que recorre un portador minoritario antes de recombinarse con un portador mayoritario, típicamente es de unas pocas micras o milímetros.
La escala vertical del diagrama de bandas de energía se utiliza tanto para energía como para potencial y la intensidad del color del rectángulo azul en la banda de
conducción y del rectángulo rojo en la banda de valencia es proporcional al logaritmo de la concentración de portadores a esa energía (escala vertical en el diagrama de
bandas).
La densidad de electrones en función de la energía, n(E), es proporcional al término
exp[-(E-Ec)/kT] en la banda de conducción, y la densidad de huecos p(E) es proporcional
a exp[(E-Ev)/kT] en la banda de valencia. Por lo tanto, ln[n(E)] disminuye linealmente con
(E-Ec) en la banda de conducción, y ln[p(E)] lo hace con (Ev-E) en la banda de valencia.
Por eso en el applet el nivel de color en la banda varía linealmente con la separación de energía desde el borde de la banda, representando la variación de la densidad
con la energía, ln[n(E)] frente a E.

El número de puntos azules (electrones) en E (es decir, coordenada-y), que se originan desde el rectángulo azul en la banda de conducción de la región neutra, es
proporcional a
ln[n(E)]. En realidad, el número debería ser directamente proporcional a n(E).
También se muestra el perfil de la densidad de carga especial y el campo eléctrico en la zona de flexión del diodo de unión-p n bajo la polarización aplicada.
Para aprender a utilizar el programa se empieza utilizando los controles de la parte superior. Con ellos el usuario puede familiarizarse con las cuatro componentes
básicas de corriente, para lo cual se deben realizar las siguientes acciones:
· Corriente de arrastre de electrones: ésta es parte de la corriente de saturación inversa.
1. Desconectar todos los recuadros excepto los de arrastre y electrones. 2. Observar los puntos azules que bajan por la barrera de potencial, son los electrones de
arrastre.
· Corriente de arrastre de huecos: es la otra parte de la corriente de saturación inversa.
1. Repetir lo mismo para arrastre y huecos,
2. Observar los puntos rojos que suben la barrera de potencial, son los huecos de arrastre. Hay que hacer notar que en el diagrama de bandas de energía, la energía de
los electrones aumenta conforme se sube. Pero la de los huecos lo hace al bajar en la banda. Por consiguiente, ambas corrientes de arrastre (electrones y huecos) fluyen
en la dirección de descenso de la energía.
· Corriente de difusión de electrones: una vez inyectados (dentro de la región-p, roja), los electrones se mueven por medio de la difusión (debido al gradiente de
concentración en la región-p.)

1. Para difusión y electrones,
2. observar los puntos azules que se mueven horizontalmente del lado-n al lado-p ,
son los electrones inyectados.
· Corriente de difusión de huecos: después de la inyección (dentro de la región-n neutra, azul), se mueven (hacia fuera de la unión) por difusión.
1. Para difusión y huecos,
2. Observar los puntos rojos que fluyen el la banda de valencia horizontalmente. Se
mueven del lado-p al lado-n.
· Corriente de recombinación de electrones: cuando la condición de equilibrio
térmico de un sistema físico es distribuida, existen procesos para devolver el sistema al equilibrio. En la unión pn, el mecanismo existente es la recombinación banda a
banda donde un par electrón-hueco se recombinan. Esta transición de un electrón desde la banda de conducción a la banda de valencia se hace posible por la emisión de
un fotón o mediante transferencia de energía a otro electrón o hueco libre. Estos electrones forman la corriente de recombinación de electrones.
1. Desconectar todos los recuadros excepto los de recombinación y electrones.
2. Observar los puntos azules que fluyen desde la banda de conducción a la de valencia, verticalmente.
3. Variar el nivel de dopaje de Na, observar qué cambios se producen respecto a la altura inicial de la densidad de portadores minoritarios, la longitud de difusión, y la
longitud donde puede haber recombinación. Notar cómo disminuyen las dos últimas al aumentar el nivel de dopaje.

· Corriente de recombinación de huecos es la otra parte de la corriente de recombinación.
1. Desconectar todos los recuadros excepto los de recombinación y huecos.
2. Observar los puntos rojos que fluyen desde la banda de valencia a la de conducción, verticalmente.
3. Variar el nivel de dopaje de Nd, observar que cambios se producen respecto a la altura inicial de la densidad de portadores minoritarios, la longitud de difusión, y la
longitud donde puede haber recombinación. Notar cómo disminuyen la longitud de difusión y la de la zona donde puede existir recombinación al aumentar el nivel de
dopaje.
Haciendo clic en el botón de “Inicio” del panel de control inferior se anula la tensión de polarización aplicada, es decir tenemos 0 Voltios. En esta situación las
magnitudes son tales que:
1. corriente de difusión de electrones = corriente de arrastre de electrones.
2. corriente de difusión de huecos = corriente de arrastre de huecos.
3. Con polarización nula, el número de electrones que se mueven desde el lado-p hasta el lado-n es exactamente igual al número moviéndose en sentido opuesto (es
decir, desde el lado-n al lado-p). Esto también es válido para los huecos. Por lo tanto la corriente total que atraviesa la unión es cero para polarización nula (como
debería ser).
Cuando se aplica un voltaje positivo en el lado-p respecto al lado-n (polarización
directa), entonces más electrones en el lado-n están por encima de Ec del lado-p (esto es, el bord de la banda del otro lado de la unión) y estos electrones pueden
atravesar la unión sin oposición de la barrera de potencial. Estos electrones constituyen una de las partes de la corriente de difusión, como ya se ha mencionado. (Por

supuesto, incluso con polarización nula los electrones fluyen desde el lado-n al lado-p. Pero estos se cancelan por el flujo de electrones en el sentido opuesto.) Esos
electrones en el lado-n que permanecen por debajo de Ec del lado opuesto no serán capaces de atravesar la unión y no contribuyen a ninguna corriente. Cuando se
aplica una polarización inversa (es decir, lado-p polarizado negativamente respecto al lado-n), el flujo de electrones desde el lado-n al lado-p disminuye y finalmente
desaparece para una determinada tensión. Nota que, más allá de este valor de polarización inversa, la corriente es constante respecto a la tensión inversa aplicada.
Eso mismo es válido para la corriente de difusión de huecos bajo polarización directa o inversa.Por otra parte, debajo del diagrama de bandas del dispositivo se aprecia
el esquema del diagrama de carga espacial. Se asume que tanto el lado-p como el lado-n están dopados uniformemente, con una aproximación de unión abrupta. Por lo
tanto de la densidad de carga especial en la zona de deplexión es uniforme: En color verde se muestra la densidad de impurezas aceptoras ionizadas (cargadas
negativamente) y en naranja la densidad de impurezas donadoras polarizadas (positiva). En rojo tenemos la región-p neutra (el color rojo representa la presencia de
huecos que compensan la carga de las impurezas aceptoras, siendo por tanto una región neutra), el azul representa la región neutra n (el azul representa la presencia de
electrones móviles).
Al no ser nula la densidad de carga especial en la región de deplexión tendremos un campo eléctrico. En la gráfica de la densidad de carga se observa que el campo
eléctrico apunta desde la zona de carga positiva directo a la negativa, esto implica que apunta a la izquierda (valor negativo). El valor absoluto máximo del campo
eléctrico corresponde al punto de la unión física (entre el lado-p y el lado-n).
Podemos variar la tensión de polarización y los niveles de dopaje para examinar los nuevos perfiles de carga especial y campo eléctrico.
Una vez familiarizados con el funcionamiento del applet se puede proceder a trabajar directamente con él. Se puede seguir un guión de ejemplo para comprobar las
características del programa. Para ello se inicia por desconectar la corriente de huecos y la de difusión. Sólo quedará la corriente de arrastre de electrones. Cambiar la
tensión de alimentación con la barra de desplazamiento situada a la izquierda a tal efecto. Se observa si permanece la corriente de arrastre de electrones constante.
La corriente de arrastre de electrones depende sólo de la concentración de electrones minoritarios en equilibrio del lado-p: npeq = ni

2 / Na.
Desconectar todas las componentes de corriente excepto la corriente de difusión de electrones. Hay que hacer clic en el botón “Inicio” para poner a cero la polarización.
Al variar la polarización se observan los cambios en el número de electrones inyectados. Para obtener unas útiles definiciones se pulsa el botón “Ayuda” que hay en el
fondo del applet. Bajo polarización directa, se puede obtener el número de electrones difundidos como sigue:
Usando la barra de la izquierda que permite fijar el valor de tensión, ponemos una polarización positiva, por ejemplo, 0.2 V.
El número de electrones disponibles para ser inyectados, Nn, es:
ln(Nn) = ln(Nd) - (q/kT) (V0-V) (3.33)
Aquí Nd es el nivel de impurezas donadoras, y se multiplica por (q/kT) para pasar de tensión a concentración en la escala vertical del applet. (Notar que esto es cierto
bajo ciertas suposiciones.)
Por tanto,
Nn = Nd exp(-q(V0-V)/kT)
Para cero Voltios, Nn = Nd exp(-qV0/kT). Esto debería ser igual a la concentración de electrones minoritarios del lado-p (se puede comprobar esto en el applet al
pinchar en el botón “Inicio” y comparar ln(npeq) y ln(Nn). Es decir, npeq = Nd exp( -qV0/kT ).
La corriente neta de electrones por lo tanto es proporcional a:
Nn-np = Nd exp(-q(V0-V)/kT) - npeq = Nd exp(-qV0/kT) (qV/kT - 1) (3.35)

Ahora se desconectan todas las componentes de corriente excepto la de recombinación de electrones. Hay que hacer clic en el botón “Inicio” para poner a cero la
polarización. Al variar la polarización se observan los cambios en el número de electrones recombinados.
Cambiando el nivel de dopaje de Na, se observa lo que cambia la altura inicial de la densidad de portadores minoritarios, la longitud de difusión, y la longitud de la
región donde puede haber recombinación. Hay que hacer notar que estas dos últimas disminuyen conforme aumenta el nivel de dopaje. Con el botón de “Ayuda”
nuevamente se pueden ver algunas definiciones. Hacer lo mismo con las corrientes de huecos.
Al jugar con el valor de la tensión aplicada al diodo hay que destacar que el arrastre de portadores minoritarios se observa para todas las polarizaciones aplicadas, la
corriente de difusión se incrementa bajo polarización directa (tensión positiva), y la corriente de recombinación también bajo polarización directa solamente.
Una vez analizado el completo funcionamiento del applet podemos pasar ahora a analizar una serie de cuestiones fundamentales en las que centrar la atención del
alumno, y se verá cómo mediante este applet, se puede derivar la relación corriente-tensión para un diodo de unión pn:
1. Observar en qué dirección apunta el campo eléctrico en la región deplexión (zona blanca).
2. Con polarización nula (pinchando el botón “Inicio”), se deberían ver los electrones (puntos azules) atravesando la unión. ¿Es la corriente de arrastre de electrones
(desde p a n) igual a la corriente de difusión de electrones (desde n a p) ? ¿Es cierto para los huecos también? Se observa cómo los electrones arrastrados bajan la
barrera de potencial, mientras que los electrones difundidos se mueven horizontalmente. Notar el significado físico de estos flujos de electrones aparentemente
diferentes.
3. Bajo polarización inversa (tensión negativa en el lado-p respecto al lado-n que está a masa), cambiando el nivel de dopaje del lado-p con el control del fondo se
observa la corriente de arrastre de electrones. Explicar cualitativamente (basándose en la observación del applet) por qué la corriente de arrastre es constante,
independientemente de la tensión aplicada. ¿Qué controla la magnitud de la corriente de arrastre de electrones?

4. Bajo polarización directa (lado-p más positivo que el lado-n), usando el botón
“Ayuda” aparecen en pantalla la definición de los parámetros. Primero se hace clic en el botón “Inicio”. Después en los botones “Parámetros” y “Ayuda”. En la
pantalla principal aparecen algunas definiciones:
npeq = concentración de electrones minoritarios en equilibrio en el lado-p,
Nn(0) = número total de electrones que pueden ser inyectados desde el lado-n al lado-p para V = 0 Voltios.
¿Es correcto Nn(0)=npeq? ¿Es esta igualdad una condición necesaria para el equilibrio? La cantidad de electrones difundidos es igual al número que puede ir al lado-p
sin que se lo impida la barrera de potencial. A partir del diagrama de bandas, se puede encontrar el número de electrones inyectados, Nn, en términos del nivel de
impurezas donadoras, Nd, y el potencial, V0-V, donde V0 es el potencial termodinámico de la unión y V es la tensión aplicada (Eso es, obtener esta ecuación: Nn(V) =
Nd exp(-qV0/kT) exp(qV/kT) ).
Mostrar que Nn(V) - Nn(0) = np(xp) - npeq = npeq [exp(qV/kT) - 1].
La igualdad, Nn = np(xp)-npeq , se mantendrá solo cuando los electrones difundidos (o inyectados) desde el lado-n (x = xn) lleguen sin pérdidas al lado-p (x = xp).
Hacer el mismo razonamiento para el número de huecos difundidos, Np.
La condición de frontera para el número de electrones en el lado-p es np(xp) en el borde de la zona de carga espacial y npeq en el interior del volumen.
Usando esta condición de frontera, resolver la ecuación de difusión estacionaria:
Aquí, Ln Dn n = ×t = longitud de difusión de electrones en el lado-p, y tn = tiempo de vida de los electrones en el lado-p.
La densidad de corriente de difusión resulta ser:

Aquí Dn es el coeficiente de difusión de electrones en el lado-p. Encontrar la corriente de difusión de electrones en x = xp.
I = I0(eqV/kT - 1). I0 es función de Dn, Ln, npeq, Dp, Lp, pneq.
5. Basándose en los cuatro puntos anteriores, se entenderá la ecuación I-V para un diodo ideal con el significado físico de cada término claramente identificado.
Para resumir el funcionamiento se utilizan las tablas de controles y variables. Los controles aparecen en la tabla 3.5:

LA LEY DE SHOCKLEY
En este applet se explica la ecuación corriente-tensión de un diodo ideal PN (también llamada ecuación de Shockley). Se podrá investigar con la ecuación
I=Io[exp(qV/kT)-1] al trabajar con el programa.
Todas las componentes que componen la corriente total del diodo se muestran mediante una animación visual interactiva. Puede verse que la corriente de arrastre es
independiente de la polarización aplicada. Para la corriente de inyección con polarización directa se puede observar su dependencia exponencial con la polarización
directa aplicada. Conociendo la distribución del exceso de portadores minoritarios en cátodo resulta fácil conocer la corriente transportada por ellos puesto que es
debida fundamentalmente a difusión. la corriente transportada por huecos disminuye según nos alejamos de la unión, de la misma forma que disminuye la
concentración de huecos. Como la corriente total que atraviesa la unión debe ser constante, la disminución de Jp(x) significa que la corriente de huecos se convierte en
corriente de electrones conforme nos alejamos de la unión y penetramos en cátodo.
En el diagrama de corrientes que hay en la Figura 3.4 se puede observar que la corriente de electrones que entra por el contacto de cátodo se usa en parte para
recombinar con los huecos inyectados en cátodo y el resto para inyectar electrones en ánodo.
Observando el diagrama se ve que entra una corriente I de electrones por un lado y por el otro sale una corriente I debida a huecos. Esto significa que en el diodo tiene
lugar una transformación por medio de la recombinación, de la corriente de huecos en corriente de electrones y viceversa. Por ello, la corriente que atraviesa el diodo
será igual al número total de portadores recombinados por unidad de tiempo en todo el diodo puesto que cada recombinación requiere un electrón, que entra por cátodo
y un hueco, que entra por ánodo.
Sin embargo en el modelo ideal la recombinación en la zona dipolar vale cero y resulta más cómodo determinar la corriente del diodo sumando las corrientes de
electrones y huecos en un punto en el que ambas sean conocidas simultáneamente
Esta es la célebre ecuación de Shockley que constituye la característica tensión-corriente del diodo ideal.

La Fórmula 3.45 da lugar a una corriente muy disimétrica, según se polarice el diodo directa o inversamente, pues en polarización directa se establecen enseguida
corrientes
muy elevadas a poca diferencia de potencial que se aplique al diodo, mientras que en polarización inversa, por muy alta que sea la tensión nunca se obtiene una
corriente mayor que Jsat , que viene a ser del orden de 100 pA/cm
2. Según esto el diodo se comporta casi como un cortocircuito en polarización directa y casi como un circuito abierto en polarización inversa.

El convenio que se ha utilizado en el programa es el siguiente:
Puntos móviles: rojo = huecos, azul = electrones.
Regiones coloreadas: rojo = tipo-p, azul = tipo-n.
p(x=0) = concentración de huecos en exceso en la frontera de deplexión
n(x=0) = concentración de electrones en exceso en la frontera de deplexión
Lp = longitud de difusión de huecos.
Ln = longitud de difusión de electrones.
I = corriente total
In(x) = corriente de electrones (curva azul)
Ip(x) = corriente de huecos (curva roja)
En este applet se puede observar el flujo de corriente en un diodo de unión-pn. Bajo polarización directa (lado-p es más positivo que el lado-n, o el lado-n más negativo
que el lado-p), se inyectan huecos desde el lado-p (rojo), atravesando la región de deplexión (alrededor de la unión, región despoblada de portadores móviles) hasta el
lado-n (azul).

Los huecos inyectados dentro del lado-n son portadores minoritarios. Cerca de la frontera de la zona de deplexión, la concentración de huecos minoritarios está por
encima de la concentración en equilibrio térmico debido a esos huecos inyectados eléctricamente. En la región neutra hay dos procesos activos para los huecos
minoritarios inyectados: (1) difusión y (2) recombinación.
(1) Difusión: Hay más huecos cerca de la frontera de deplexión que en el interior de la
región-n. Por lo tanto se produce una difusión térmica, resultando en un flujo neto de huecos (rojo) alejándose de esa frontera.
(2) Recombinación: La concentración de huecos tenderá a recuperar su valor en equilibrio térmico, y entonces intentará librarse del exceso de huecos (p(x=0)). Este
exceso de huecos sufre una recombinación con los electrones que son los portadores mayoritarios que aniquilan los huecos y electrones formando pares (flujo vertical
de puntos rojos).
Algunos electrones perdidos (portadores mayoritarios) son rápidamente repuestos a través del contacto óhmico y el cable metálico del lado más lejano de la región tipo-
n. Este mismo argumento se aplica a los electrones minoritarios inyectados.
El diagrama de en medio puede ser visto como un diagrama de bandas, pero la banda a través de la región de deplexión no se muestra aquí.
Los procesos de difusión y recombinación conjuntamente producen un perfil de concentración exponencial para los huecos minoritarios, como puede verse en el la
segunda gráfica (parte inferior derecha en rojo). Para una determinada polarización directa constante, el número de huecos inyectados a través de la unión por unidad de
tiempo iguala al número de huecos perdidos por recombinación, estableciéndose entonces una situación estacionaria (es decir, constante en el tiempo).
La componente de huecos de la corriente total se muestra en la curva en rojo de la tercera figura. Desde la izquierda a la derecha, la corriente de huecos en la región
tipo-p es una corriente de arrastre (debida al pequeño campo eléctrico en la región neutra tipo-p, en rojo), corriente de arrastre en la región de deplexión (debida al
campo eléctrico en su interior), y corriente de difusión en el lado-n (azul) debido al gradiente de concentración.

La concentración de huecos minoritarios en exceso llega a cero en un determinado punto.
Los electrones (azul) son inyectados desde el lado-n (azul) a el lado-p (rojo) atravesando la unión (o región de deplexión, gris). Siguen el mismo proceso que los
huecos.
Cuando el applet aparece por primera vez en la pantalla, comenzará automáticamente la animación. En el panel de control superior tenemos una serie de botones que
sirven para controlar esta animación.
Si se quiere cambiar algún parámetro hay que pulsar el botón “Parar”, de este modo se detiene la animación y se activan tanto los controles delpanel superior como los
inferiores.
En las casillas de verificación superiores se puede seleccionar los diagramas que se deseen que aparezcan, así como los parámetros característicos dentro de los
mismos. Una vez realizada la selección hay que volver a activar la animación con el botón “Inicio” para poder observar los cambios realizados.
También se dispone del botón “Pausa” para poder detener momentáneamente la animación. Pero en este caso no se pueden modificar los parámetros. Hay que
continuar la ejecución pinchando de nuevo en el mismo botón que habrá cambiado su etiqueta anterior y ahora reflejará “Continuar”.
En el panel de control inferior hay cuatro listas desplegables. La primera de ellas es para cambiar la polarización, donde podremos seleccionar tanto valores positivos
como negativos. De este modo se puede estudiar el comportamiento del dispositivo con polarización directa e inversa. En segundo lugar tenemos el control de
temperaturas que servirá para observar los cambios relativos respecto a variaciones de 5º en torno a la temperatura ambiente que se utiliza por defecto. Los dos últimos
controles son de sobra conocidos ya que no es la primera vez que aparecen en el tutorial. Obviamente seleccionarán el nivel de las impurezas aceptoras y donadoras en
ánodo y cátodorespectivamente.
Todos los controles aparecen resumidos en la tabla 3.7:

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Este applet java es un simulador de circuitos electrónicos. Cuando se inicia el
DIODO CONMUTA APPLET
El applet ilustrará la conmutación de un diodo en un circuito donde la polarización pueda pasar (a voluntad del usuario) desde directa a disrupción pasando por corte.
Se representará la evolución en el tiempo de la corriente, la tensión en el diodo y la carga en las zonas neutras así como la anchura de la zona bipolar.

Union p n

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