Calculo integral

No sucede lo mismo en el caso de l a molestia, ya que en primer lugar no es
fácilmente cuantificable, y en segundo lugar su grado de subjetividad es enorme. Un
mismo sonido en circunstancias ligeramente diferentes puede provocar sensaciones
opuestas. Aunque tradicionalmente se ha intentado vincular la molestia con alguna
medida de la sonoridad, es evidente que en muchas circunstancias ruidos de escasa
sonoridad pueden ser más molestos que otros más sonoros.
La investigación de las molestias ocasionadas por el ruido reviste una gran
importancia dentro de los temas ambientales. Sus resultados tienen o pueden tener
aplicación directa en el establecimiento de criterios técnicos, normativos o
reglamentarios para el control, morigeración o supresión del ruido.
TURBINAS DE VAPOR
Principios generales de termodinámica
Termodinámica es el estudio de las transformaciones de la energía. A la
cantidad de materia bajo consideración se le llama sistema , y a todo lo demás se hace
referencia con el término medio circundante. En un sistema cer rado no hay
intercambio de matera entre el sistema y el medio circundante; en un sistema abierto
si existe tal intercambio, cualquier cambio que pueda sufrir el sistema se conoce con el
nombre de proceso. Cualquier proceso o serie de procesos en los cuales el sistema
retorne a su condición o estado original se llama ciclo.
Propiedades térmicas de los cuerpos
El calor es la energía que se transmite de una masa a otra a causa de la
existencia de una diferencia de temperatura entre las dos masas. Siempre que una
fuerza de cualquier clase actúa a través de una cierta distancia, se efectúa un trabajo
como el calor, el trabajo es también energía que de transmite. Debe diferenciarse el
trabajo de la capacidad de una cantidad de energía para efectuar trabajo .
Leyes de la termodinámica
Ley cero de la termodinámica
A este principio se le llama "equilibrio térmico". Si dos sistemas A y B están a la
misma temperatura, y B está a la misma tem peratura que un tercer sistema C,
entonces A y C están a la misma temperatura. Este concepto fundamental, aun siendo
ampliamente aceptado, no fue formulado hasta después de haberse enunciado las
otras tres leyes. De ahí que recibe la posición 0.
7

Primera ley de la termodinámica
También conocido como principio de la conservación de la energía, la Primera
ley de la termodinámica establece que si se realiza trabajo sobre un sistema, la
energía interna del sistema variará. La diferencia entre la energía interna del sistema y
la cantidad de energía es denominada calor. Fue propuesto por Antoine Lavoisier.
En otras palabras: La energía no se crea ni se destruye solo se transforma.
(Conservación de la energía). La primera ley puede escribirse, por tanto en la forma .
Segunda ley de la termodinámica
Esta ley indica las limitaciones existentes en las transformaciones energéticas.
En un sistema aislado, es decir, que no intercambia materia ni energía con su entorno,
la entropía (desorden en un sistema) siempre habrá aumentado (nunca disminuido,
como mucho se mantiene) desde que ésta se mide por primera vez hasta otra segunda
vez en un momento distinto. En otras p alabras: El flujo espontáneo de calor siempre
es unidireccional, desde una temperatura más alta a una más baja. Existen numerosos
enunciados, destacánd ose también el de Carnot y el de Clausius.
Procesos reversibles e irreversibles
Un proceso revers ible es aquel en el cual tanto el sistema como el medio
circundante pueden retornar a sus estados originales. Esto no es posible después de
haber tenido lugar un proceso irreversible. Ningún proceso en el que intervenga el
rozamiento o un potencial desequi librado puede ser reversible. Ninguna pérdida de la
disposición para efectuar trabajo es sufrida a causa de un proceso reversible, pero
siempre la habrá a causa de un proceso irreversible. Todos los procesos reales son
irreversibles. Cualquier serie de pro cesos reversibles que comience y termine con el
sistema en el mismo estado se llama ciclo reversible.
Procesos de flujo estacionario
En flujo estacionario, las condiciones que prevalecen en cualquier punto de un
aparato a través del cual está circulando un fluido no cambian progresivamente con el
tiempo. Los procesos de flujo estacionario que comprenden solamente efectos
mecánicos son equivalentes a procesos semejantes sin flujo, desarrollados entre dos
diafragmas o pistones sin peso y sin rozamiento que se mueven a presión constante
con el sistema como un todo en movi miento . Bajo estas circunstancias el trabajo total
efectuado por o sobre la cantidad unitaria de fluido está integrado por el realizado
sobre los dos diafragmas, p2v2  p1v1 , y sobre todo el resto de los medios circundantes
 pdv  p2v2  p1v1 Diferenciando, pdv  dpv vdp . El trabajo de flujo neto útil
efectuado sobre el medio es  vdp. A este se le llama frecuentemente trabajo en el
árbol. El trabajo neto útil o trabajo en el árbol difiere del trabajo total en p2v2  p1v1 .
La fórmula de la primera ley puede escribirse, para indicar este resultado, por
definición en la forma.
 V
2
  g 
Jq  Wneto  Jh12  
 2g

c 12
 x
 g

c 12
8


Y si todos los efectos del trabajo n eto son mecanicos.
Jq  vdp   V 2

Jh   
12 2
 g 
  x 
 gc 12  gc 12
Como al evaluar vdp la presión es la aplicada efectivamente al medio
circundante, la integración no puede efectuarse por lo general, excepto para procesos
reversibles. Si se hace pasar un fru ido adiabáticamente por un conducto, sin efectuar
un trabajo neto útil, y si los efectos de velocidad y potencial son despreciables h12  0 .
Un proceso de la clase indicada se llama isentálpico, puesto que h1  h2  constante, o
flujo Joule-Thomson, y la relación
Thomson.
 T 

 p 

para tal flujo es el coeficiente Joule -
Si se hace pasar un fluido por un conducto no adiabáticamente sin efectuar
ningún trabajo neto o útil y si los efectos de la velocidad y de potencia l son
despreciables, Q  wh12
Está formula es importante en el cálculo de balances térmicos
para aparatos de flujo, por ejemplo, condensadores, cambiadores o recuperadores de
calor y refrigeradores.
Entropia
En termodinámica, la entropía (simbolizada como S) es la magnitud física que
mide la parte de la energía que no puede utilizarse para producir trabajo. En un
sentido más amplio se interpreta como la medida del desorden de un sistema. Es una
función de estado de carácter extensivo y su valor en un sistema aislado crece en el
transcurso de un proceso que se dé de forma natural. La palabra entropía procede del
griego (ἐντροπία) y significa evoluci ón o transformación.
La función termodinámica, S, es central para la segunda Ley de la
Termodinámica. La entropía puede interpretarse como una medida de la distribución
aleatoria de un sistema. Se dice que un sistema altamente distribuido al azar tiene una
alta entropía. Puesto que una condición de distribución al azar es más probable que
una ordenada, la entropía puede considerarse como una función de probabilidad. Es la
capacidad de como una naturaleza tiene la capacidad de producir trabajo.
Ecuaciones Rudlof Clausius.- Padredela Entropía.
Esta idea de desorden termodinámico fue plasmada mediante una función
ideada por Clausius a partir de un proceso cíclico reversible. En todo proceso reversible
la integral curvilínea de   Q
  sólo depende de l os estados inicial y final, con
 T 
independencia del camino seguido ( δQ es la cantidad de calor absorbída en el proceso
en cuestión y T es la temperatura total). Por tanto ha de existir una función f(x) del
estado del sistema, S = f (P,V,T) denominada entropía, cuya variación en un proceso
reversible entre los estados 1 y 2 es:
9

Tenga en cuenta que como el calor no es función de estado se usa
de dQ .
La entropía física, en su forma clásica, es definida por la ecuación
dS 
Q
T
Qen lugar
o más simplemente, cuando no se produce variación de temperatura (proceso
isotérmico):
S2  S1 
Q1 2
T
Donde S es la entropía, Q12 la cantidad de calor intercambiado y T la
temperatura en kelvin). Los números 1 y 2 se refieren a los estados iniciales y finales
de un sistema termodinámico.
El significado de esta ecuación es el siguiente:
Cuando un sistema termodinámico pasa del estado 1 al estado 2, el
cambio en su entropía es igual al cambio en su ca ntidad de calor dividido por
su temperatura.
De acuerdo a la ecuación, si el calor aumenta, también lo hará el grado de
entropía. Si la temperatura aumenta, la entropía disminuye. Y viceversa.
Las unidades de la entropía en el Sistema Internacional es el J/K (o Clausius)
definido como la variación de entropía que experimenta un sistema cuando absorbe el
calor de 1 Julio (unidad) a la temperatura de 1 Kelvin.
Turbina de vapor
Rotor de una turbina de vapor producida por Siemens, Alemania.
Una turbina de vapo r es una turbomáquina que transforma la energía de un
flujo de vapor de agua en energía mecánica. Este vapor se genera en u na caldera, de
la que sale en unas condiciones de elevada temperatura y presión. En la turbina se
transforma la energía interna del vapor en energía mecánica que, típicamente, es
aprovechada por un generador para producir electricidad.
10

Clasificación
Existen turbinas de vapor en una gran variedad de tamaños, desde unidades de
1 hp (0.75 kW) usadas para accionar bombas, compresores y otro equipo accionado
por flecha, hasta turbina s de 2,000,000 hp (1,500,000 kW) utilizadas para generar
electricidad. Existen diversas clasificaciones para las turbinas de vapor modernas.
Abastecimiento de Vapor y Condiciones de Escape
Estas categorías incluyen turbinas condensadoras, no condensadora s, de
recalentamiento, extracción e inducción.
Las turbinas de No condensación o de contrapresión son más ampliamente
usadas para aplicaciones de vapor en procesos. La presión de salida es controlada por
una válvula reguladora para satisfacer las necesida des de presión en el vapor del
proceso. Se encuentran comúnmente en refinerías, plantas de papel y pulpa y en
instalaciones de desalinización, donde se dispone de grandes cantidades de vapor de
proceso a baja presión.
Las turbinas condensadoras se encuent ran comúnmente en plantas de potencia
eléctrica. Estas turbinas expelen vapor en estado parcialmente saturado, generalmente
con calidad mayor al 90%, a una presión bastante inferior a la atmosférica hacia un
condensador.
Las turbinas de recalentamiento ta mbién son usadas casi exclusivamente en
plantas de potencia eléctrica. En una turbina de recalentamiento, el flujo de vapor sale
de una sección a alta presión de la turbina y es regresado a la caldera donde se le
vuelve a sobrecalentar. El vapor entonces r egresa a una sección de presión intermedia
de la turbina y continúa su expansión.
Las turbinas de extracción se encuentran en todo tipo de aplicaciones. En una
turbina de extracción, el vapor es liberado en diversas etapas y aprovechado en
distintos procesos industriales, también puede ser enviado a calentadores de agua
para mejorar la eficiencia del ciclo.
Los fluidos extraídos pueden ser controlados mediante una válvula o pueden no
controlarse. Las turbinas de inducción introducen vapor a baja presión e n una etapa
intermedia para producir potencia adicional.
Funcion amiento y explicación
Motor rotativo que convierte en energía mecánica la energía de una corriente de
agua, vapor de agua o gas. El elemento básico de la turbina es la rueda o rotor, que
cuenta con palas, hélices, cuchillas o cubos colocados alrededor de su circunferencia,
de tal forma que el fluido en movimiento produce una fuerza tangencial que impulsa la
rueda y la hace girar. Esta energía mecánica se transfiere a través de un eje para
proporcionar el movimiento de una máquina, un compresor, un generador eléctrico o
una hélice. Las turbinas se clasifican en turbinas hidráulicas o de agua, turbinas de
vapor y turbinas de combustión. Hoy la mayor parte de la energía eléctrica mundial se
produce utilizando generadores movidos por turbinas. Los molinos de viento que
producen energía eléctrica se llaman turbinas de viento.
11

Turbinas hidráulicas
El tipo más antiguo y más simple de turbina hidráulica es la rueda hidráulica,
utilizada por prime ra vez en Grecia y utilizada durante la antigüedad y la edad media
para moler cereales. Consistía en un eje vertical con un conjunto de aspas o palas
radiales situadas en una corriente de agua a gran velocidad. La potencia de la rueda
era de unos 0,5 cabal los de vapor (CV). La rueda hidráulica horizontal (o sea, un eje
horizontal conectado a una rueda de palas vertical), descrita por primera vez por el
arquitecto e ingeniero romano Vitrubio en el siglo I a.C., tenía el segmento inferior de
la rueda de palas insertada en la corriente, y actuaba como una rueda hidráulica de
empuje inferior.
Hacia el siglo II d.C. se empezó a utilizar en las regiones montañosas la rueda
hidráulica de empuje superior. En este caso, el agua se vertía sobre las palas desde
arriba, y se obtenía energía adicional de la inercia del agua en su caída. En la edad
media la potencia máxima de la rueda, fabricada con madera, aumentó de 3 a 50 CV.
La transición de la rueda hidráulica a la turbina es sobre todo semántica. El
primer intento de formular la base teórica para el diseño de ruedas hidráulicas en el
siglo XVIII corresponde al ingeniero civil británico John Smeaton, que demostró que la
rueda de empuje superior era más eficaz. Sin embargo, el ingeniero militar francés
Jean Victor Poncelet diseñó una rueda de empuje inferior cuyas palas curvadas
aumentaban el rendimiento casi un 70%. El uso de esta máquina se extendió
rápidamente. Otro ingeniero militar francés, Claude Burdin, inventó el término turbina,
como parte de un análisis teó rico en que se daba una gran importancia a la velocidad
de rotación. Benoit Fourneyron, un alumno de Burdin en la Escuela de Minería de Saint
Étienne, diseñó y construyó ruedas que alcanzaban velocidades de rotación de 60 rpm
(revoluciones por minuto) o má s y que proporcionaban hasta 50 CV en las factorías
metalúrgicas francesas. Por último, Fourneyron construyó turbinas que trabajaban a
2.300 rpm, desarrollan do 60 CV y un rendimiento de más del 80%.
A pesar de esta eficiencia excepcional, la turbina de Fo urneyron tenía algunos
inconvenientes causados por el flujo centrífugo del agua que la atravesaba. Esto
provocaba problemas si se reducía el flujo de agua o su carga. El ingeniero
estadounidense nacido en Gran Bretaña James B. Francis diseñó una turbina en la que
el flujo se producía hacia el interior. La llamada turbina de reacción o turbina Francis
se convirtió en la turbina hidráulica más utilizada con presiones de agua, o alturas de
caída, equivalentes a una columna de agua de 10 a 100 m. Este tipo de t urbina
funciona debido a la expansión del agua mientras fluye a través de los espacios entre
las palas, lo que produce una fuerza neta, o reacción, con un componente tangencial
que pone la rueda en movimiento.
La rueda Pelton, cuyo nombre proviene del in geniero estadounidense Lester
Allen Pelton, se empezó a aplicar durante la segunda mitad del siglo XIX, en
instalaciones donde la presión del agua era equivalente a una columna de agua de
entre 90 y 900 m. En este tipo de turbinas el agua se conduce desde un depósito a
gran altura a través de un canal o una conducción forzada hasta una boquilla eyectora
que convierte la energía cinética del agua en un chorro a presión. Dado que la acción
de la rueda Pelton depende del impulso del chorro sobre ella, en lugar de la reacción
del agua en expansión, este tipo de turbina se denomina también turbina de acción.
El aumento de las necesidades de energía hidroeléctrica durante los albores del
siglo XX puso de manifiesto la necesidad de turbinas que pudieran aprovecha r caídas
de agua de 3 a 9 m, que podrían utilizarse en muchos ríos construyendo pequeños
12

embalses de agua. En 1913, el ingeniero austriaco Viktor Kaplan planteó por primera
vez la turbina de hélice, que actúa al contrario que la hélice de un barco. Kapla n
mejoró la turbina haciendo que las palas pudieran pivotar sobre su eje. Los distintos
ángulos de las palas aumentaban el rendimiento ajustando el ángulo al volumen de la
caída de agua.
Para mantener una salida constante de voltaje en una instalación hi droeléctrica
la velocidad de la turbina debe mantenerse constante, independientemente de las
variaciones de la presión del agua que las mueve. Esto requiere gran número de
controles que, tanto en la turbina de Francis como en la de Kaplan, varían el ángulo de
las palas. En las instalaciones de ruedas Pelton, el flujo del agua se controla abriendo y
cerrando las boquillas eyectoras. En este caso, se utiliza una boquilla de derivación de
descarga, dado que los cambios rápidos de corriente en canales de caída largos
podrían producir aumentos repentinos en la presión, llamados martillos de agua, que
pueden ser muy dañinos. Con estos ajustes, se mantiene constante el flujo de agua a
través de las boquillas. Para ello se cierran las boquillas de descarga, lo que s e hace
con mucha lentitud para evitar martillos de agua.
Turbinas de vapor
El éxito obtenido con las turbinas de agua condujo a utilizar el principio de la
turbina para extraer energía del vapor de agua. Mientras que la máquina de vapor de
vaivén desarrollada por Watt utilizaba la presión del vapor, la turbina consigue mejores
rendimientos al utilizar también la energía cinética de éste. La turbina puede ser más
pequeña, más ligera y más barata que una máquina de vapor de vaivén de la misma
potencia, y puede ser de un tamaño mucho mayor que las máquinas de vapor
convencionales. Desde el punto de vista de la mecánica, tiene la ventaja de producir
directamente un movimiento giratorio sin necesidad de una manivela o algún otro
medio de convertir la energía de vaivén en energía rotatoria. Como resultado de ello,
la turbina de vapor ha reemplazado a las máquinas de vaivén en las centrales
generadoras de energía eléctrica, y también se utiliza como una forma de propulsión a
chorro.
Las turbinas de vapor se ut ilizan en la generación de energía eléctrica de origen
nuclear y en la propulsión de los buques con plantas nucleares. En las aplicaciones de
cogeneración que requieran tanto calor (el utilizado en un proceso industrial) como
electricidad, se genera vapor a altas presiones en una caldera y se extrae desde la
turbina a la temperatura y la presión que necesita el proceso industrial. Las turbinas de
vapor pueden utilizarse en ciclos (escalones) combinados con un generador de vapor
que recupera el calor que se perdería. Las unidades industriales se utilizan para poner
en movimiento máquinas, bombas, compresores y generadores eléctricos. La potencia
que se obtiene puede ser de hasta 1.300 MW.
La turbina de vapor no fue inventada por una única persona, sino que fue el
resultado del trabajo de un grupo de inventores a finales del siglo XIX. Algunos de los
participantes más notables en este desarrollo fueron el británico Charles Algernon
Parsons y el sueco Carl Gustaf Patrik de Laval. Parsons fue responsable del
denominado principio de escalones, mediante el cual el vapor se expandía en varias
fases, aprovechándose su energía en cada una de ellas. De Laval fue el primero en
diseñar chorros y palas adecuados para el uso eficiente de la expansión del vapor.
13

Funcio nam iento de la turbina de vapor
El funcionamiento de la turbina de vapor se basa en el principio termodinámico
que expresa que cuando el vapor se expande disminuye su temperatura y se reduce su
energía interna. Esta reducción de la energía interna se tra nsforma en energía
mecánica por la aceleración de las partículas de vapor, lo que permite disponer
directamente de una gran cantidad de energía. Cuando el vapor se expande, la
reducción de su energía interna en 400 cal puede producir un aumento de la veloc idad
de las partículas a unos 2.900 km/h. A estas velocidades la energía disponible es muy
elevada, a pesar de que las partículas son extremadam ente ligeras.
Si bien están diseñadas de dos formas diferentes, las partes fundamentales de
las turbinas de va por son parecidas. Consisten en boquillas o chorros a través de los
que pasa el vapor en expansión, descendiendo la temperatura y ganando energía
cinética, y palas sobre las que actúa la presión de las partículas de vapor a alta
velocidad. La disposición d e los chorros y las palas depende del tipo de turbina.
Además de estos dos componentes básicos, las turbinas cuentan con ruedas o
tambores sobre los que están montadas las palas, un eje para las ruedas o los
tambores, una carcasa exterior que retiene el va por dentro de la zona de la turbina, y
varios componentes adicionales como dispositivos de lubricación y controladores.
Tipos de turbina de vapor
La forma más sencilla de turbina de vapor es la denominada turbina de acción,
en la que los chorros de la turbina están sujetos a un punto dentro de la carcasa de la
turbina, y las palas están dispuestas en los bordes de ruedas que giran alrededor de un
eje central. El vapor pasa a través de las boquillas y alcanza las palas. Éstas absorben
una parte de la ene rgía cinética del vapor en expansión, lo que hace girar la rueda y
con ella el eje al que está unida. La turbina está diseñada de forma que el vapor que
entra por un extremo de la misma se expande a través de una serie de boquillas hasta
que ha perdido la mayor parte de su energía interna.
En la turbina de reacción la energía mecánica se obtiene de la aceleración del
vapor en expansión. Las turbinas de este tipo cuentan con dos grupos de palas, unas
móviles y las otras fijas. Las palas están colocadas de forma que cada par actúa como
una boquilla a través de la cual pasa el vapor mientras se expande. Las palas de las
turbinas de reacción suelen montarse en un tambor en lugar de una rueda. El tambor
actúa como eje de la turbina.
Para que la energía del v apor se utilice eficientemente en ambos tipos de
turbina, es necesario utilizar varios escalones en cada uno de los cuales se convierte
en energía cinética una parte de la energía térmica del vapor. Si se hiciera toda la
conversión de los dos tipos de ener gía en un solo escalón, la velocidad rotatoria de la
rueda sería excesiva. Por lo general, se utilizan más escalones en las turbinas de
reacción que en las turbinas de acción.
Se puede comprobar que, con el mismo diámetro y la misma cantidad de
energía, la turbina de reacción necesita el doble de escalones para obtener un
rendimiento máximo. Las turbinas más grandes, que normalmente son de acción,
emplean hasta cierto grado la reacción al principio del recorrido del vapor para que el
flujo de vapor sea efi caz. Muchas de las turbinas de reacción utilizan primero un
escalón de control de acción, lo que reduce el número de escalones necesarios.
14

A causa del aumento de volumen del vapor cuando se expande, es necesario
aumentar en cada escalón el tamaño de las aberturas a través de las cuales pasa el
vapor. Durante el diseño real de las turbinas, este aumento se consigue alargando las
palas de un escalón a otro y aumentando el diámetro del tambor o la rueda a la que
están acopladas las palas. También se agregan dos o más secciones de turbina en
paralelo. Como resultado de esto, una turbina industrial pequeña puede ser
prácticamente cónica, con el diámetro más pequeño en el extremo de entrada, de
mayor presión, y el diámetro mayor en el extremo de salida. Las gran des turbinas de
una central eléctrica nuclear pueden tener cuatro rotores con una sección de alta
presión con flujo doble, seguida de tres secciones de baja presión y flujo doble.
Las turbinas de vapor son máquinas simples que tienen prácticamente una so la
parte móvil, el rotor. Sin embargo, requieren algunos componentes auxiliares para
funcionar: cojinetes de contacto plano para sostener el eje, cojinetes de empuje para
mantener la posición axial del eje, un sistema de lubricación de los cojinetes y un
sistema de estanqueidad que impide que el vapor salga de la turbina y que el aire
entre en ella. La velocidad de rotación se controla con válvulas en la admisión de vapor
de la máquina. La caída de presión en las palas produce además una fuerza axial
considerable en las palas móviles, lo que se suele compensar con un pistón de
equilibrado, que crea a su vez un empuje en sentido opuesto al del vapor.
La eficiencia de expansión de las turbinas modernas de varios escalones es alta,
dado el avanzado estado de desarrollo de los componentes utilizados en las turbinas y
la posibilidad de recuperar las pérdidas de un escalón en los siguientes, con un sistema
de recalentamiento. El rendimiento que se obtiene al transformar en movimiento la
energía teóricamente dispo nible suele superar el 90%. La eficiencia termodinámica de
una instalación de generación con vapor es mucho menor, dada la pérdida de energía
del vapor que sale de la turbina.
Avances en el diseño de las turbinas
La tendencia en las turbinas hidráulicas modernas es utilizar caídas mayores y
máquinas más grandes. Según el tamaño de la unidad, las turbinas Kaplan se utilizan
en caídas de unos 60 m, y en el caso de las turbinas Francis de hasta 610 m. La
instalación de caída más alta del mundo (1.770 m) se encuentra en Reisseck, en
Austria, y las turbinas más grandes del mundo están en una planta generadora de la
presa de Itaipú, entre Paraguay y Brasil, donde se utilizan 18 turbinas de tipo Francis
de 700 MW de potencia cada una, que consiguen un total de 1 2.600 MW.
Muchas de las pequeñas instalaciones en presas construidas antes de 1930 han
sido abandonadas debido a su alto coste de mantenimiento y la mano de obra que
requieren. Sin embargo, el aumento de los costos de los combustibles fósiles ha hecho
volver la mirada hacia este tipo de sistemas de poca caída. Con el desarrollo de
turbinas de hélice normalizadas con ejes casi horizontales, las instalaciones pequeñas
han recuperado su atractivo original.
Se han diseñado turbinas que actúan como bombas cu ando funcionan a la
inversa, invirtiendo el generador eléctrico para que funcione como un motor. Dado que
no es posible almacenar la energía eléctrica de forma económica, este tipo de bombas
turbina se utiliza para bombear agua hacia los embalses, aprovech ando la energía
eléctrica generada por las centrales nucleares y térmicas durante las horas de poco
consumo. El agua embalsada se emplea de nuevo para generar energía eléctrica
durante las horas de consumo elevado. En los últimos años se han desarrollado
turbinas para caídas de hasta 600 m y con capacidades de más de 400 MW.
15

Central geotérmica
El vapor producido por líquidos calientes naturales en sistemas geotérmicos es
una alternativa al que se obtiene en plantas de energía por quemado de materia fósil,
por fisión nuclear o por otros medios. Las perforaciones modernas en los sistemas
geotérmicos alcanzan reservas de agua y de vapor, calentados por magma mucho más
profundo, que se encuentran hasta los 3.000 m bajo el nivel del mar. El vapor se
purifica en la boca del pozo antes de ser transportado en tubos grandes y aislados
hasta las turbinas. La energía térmica puede obtenerse también a partir de géiseres y
de grietas.
La energía geotérmica se desarrolló para su aprovechamiento como energía
eléctrica en 1904, en Toscana (Italia), donde la producción continúa en la actualidad.
Los fluidos geotérmicos se usan también como calefacción en Budapest (Hungría), en
algunas zonas de París, en la ciudad de Reykjavík, en otras ciudades islandesas y en
varias zonas de Estados Unidos.
En la actualidad, se está probando una técnica nueva consistente en perforar
rocas secas y calientes situadas bajo sistemas volcánicos en reposo para luego
introducir agua superficial que regresa como vapor muy enfriado. La energía
geotérmica tiene un gran potencial: se calcula, basándose en todos los sistemas
hidrotérmicos conocidos con temperaturas superiores a los 150 °C, que Estados Unidos
podría producir 23.000 MW en 30 años. En otros 18 países, la capacidad geotérmica
total fue de 5.800 MW en 1990.
Central hidroeléctrica
Energía hidráulica
Energía que se obtiene de la caída del agua desde cierta altura a un nivel
inferior lo que provoca el movimiento de ruedas hidráulicas o turbinas. La
hidroelectricidad es un recurso natural dis ponible en las zonas que presentan suficiente
cantidad de agua. Su desarrollo requiere construir pantanos, presas, canales de
derivación, y la instalación de grandes turbinas y equipamiento para generar
electricidad. Todo ello implica la inversión de grand es sumas de dinero, por lo que no
resulta competitiva en regiones donde el carbón o el petróleo son baratos, aunque el
coste de mantenimiento de una central térmica, debido al combustible, sea más caro
que el de una central hidroeléctrica. Sin embargo, el peso de las consideraciones
medioam bientales centra la atención en estas fuentes de energía renovables.
Desarrollo de la energía hidroeléctrica
La primera central hidroeléctrica se construyó en 1880 en Northumberland,
Gran Bretaña. El renacimiento de la energía hidráulica se produjo por el desarrollo del
generador eléctrico, seguido del perfeccionamiento de la turbina hidráulica y debido al
aumento de la demanda de electricidad a principios del siglo XX. En 1920 las centrales
hidroeléctricas generaban ya una parte importante de la producción total de
electricidad.
La tecnología de las principales instalaciones se ha mantenido igual durante el
siglo XX. Las centrales dependen de un gran embalse de agua contenido por una
presa. El caudal de agua se control a y se puede mantener casi constante. El agua se
transporta por unos conductos o tuberías forzadas, controlados con válvulas y turbinas
para adecuar el flujo de agua con respecto a la demanda de electricidad. El agua que
16

i
entra en la turbina sale por los ca nales de descarga. Los generadores están situados
justo encima de las turbinas y conectados con árboles verticales. El diseño de las
turbinas depende del caudal de agua; las turbinas Francis se utilizan para caudales
grandes y saltos medios y bajos, y las turbinas Pelton para grandes saltos y pequeños
caudales.
Del embalse de grandes cantidades de agua, existen algunas centrales que se
basan en la caída natural del agua, cuando el caudal es uniforme. Estas instalaciones
se llaman de agua fluente. Una de el las es la de las cataratas del Niágara, situada en la
frontera entre Estados Unidos y Canadá.
A principios de la década de los noventa, las primeras potencias productoras de
hidroelectricidad eran Canadá y Estados Unidos. Canadá obtiene un 60% de su
electricidad de centrales hidráulicas. En todo el mundo, la hidroelectricidad representa
aproximadamente la cuarta parte de la producción total de electricidad, y su
importancia sigue en aumento. Los países en los que constituye fuente de electricidad
más importante son Noruega (99%), República Democrática del Congo (97%) y Brasil
(96%). La central de Itaipú, en el río Paraná, está situada entre Brasil y Paraguay; se
inauguró en 1982 y tiene la mayor capacidad generadora del mundo. Como referencia,
la presa Grand Coulee, en Estados Unidos, genera unos 6.500 MW y es una de las más
grandes.
En algunos países se han instalado centrales pequeñas, con capacidad para
generar entre un kilovatio y un megavatio. En muchas regiones de China, por ejemplo,
estas pequeñas presas son la principal fuente de electricidad. Otras naciones en vías
de desarrollo están utilizando este sistema con buenos resultados.
BARICENTRO
Sean A1, ... An n puntos, y m1, ... mn n números (m como masa ). Entonces el
baricentro de los ( A i, mi ) es el punto G definido como sigue:
OG 
mi
OAi

m1OA1 ...  mn OAn
, con m  0
mi
 i
m1  ... mn
Esta definición no depende del punto O, que puede ser cualquiera. Si se toma el
origen del plano o del espacio, se obtiene las coordenadas del baricentro, como
promedio ponderado por los mi, de l as coordenadas de los puntos Ai:
x 
mi xi

m1 x1 ...  mn xn
G
m m1 ...  mn
La definición anterior equivale a la fórmula siguiente, más práctica para el
cálculo vectorial, pues prescinde de las fracciones (se obtiene tomando O = G):
n
mi
GAi
 0
i 1
o bien m1GA1 ...  mn GAn  0
17

Un isobaricent ro (iso: mismo) es un baricentro con todas las masas iguales
entre sí; es usual en tal caso tomarlas iguales a 1. Si no se precisan las masas, el
baricentro es por defecto el isobaricentro.
El baricentro coincide con la noción física de centro de gravedad , también
llamado centro de masa, en algunos casos como:
 El baricentro de {A, B} es el centro de masa del segmento [A;B], o sea de una
barra de extremos A y B, de masa uniformem ente distribuida.
 El baricentro de {A, B, C} es el centro de gravedad del triángulo ABC,
suponiéndole una densidad superficial uniforme (por ejemplo, al recortar un triá ngulo
en una hoja de cartón). Corresponde al punto donde se cortan las medianas. El
triángulo de cartón se mantendrá en equilibro (inestable) en la punta de un lápiz o de
un compás si éste está colocado justo debajo del centro de masa. El baricentro de un
triángulo tiene además la propiedad de pertenecer a la recta de Euler.
 El baricentro de cuatro puntos {A, B, C, D} del espacio es el centro de gravedad
del tetraedro, suponiéndole una densidad volumétrica uniforme. Corresponde al punto
donde se cortan los segme ntos que unen cada vértice con el isobaricentro de la cara
opuesta.
Se puede generalizar lo anterior en cualquier dimensión.
La coincidencia del baricentro y el centro de gravedad permite localizar el
primero de una forma sencilla. Si tomamos el pedazo de cartón antes comentado y lo
sujetamos verticalmente desde cualquiera de sus puntos, girará hasta que el centro de
gravedad (baricentro) se sitúe justamente en la vertical del punto de sujeción;
marcando dicha vertical sobre el cartón y repitiendo el proceso sujetando desde un
segundo punto, encontrarem os el baricentro en el punto de intersección.
Propiedades topológicas:
El baricentro G de (A, a) y (B, b) con a y b cualesquiera, está ubicado en la
recta (AB). Si a y b son ambos posi tivos, G pertenece al segmento [A,B]. En este caso
los coeficientes a y b se pueden leer en el gráfico. Por ejemplo:
AG 
5
GB
7
 7AG  5GB  7GA 5GB  0
18

Y por lo tanto G = bar { (A, 7), (B, 5) }. Basta pues con permutar las
longitudes del gráfico para obtener las ma sas de los puntos.
El baricentro G de tres puntos del espacio (A, a), (B, b) y (C, c) con a, b y c
cualesquiera está ubicado en el plano (ABC). Si son todos positivos, G pertenece al
triángulo ABC. Por supuesto, estas propiedades se generalizan a todas la s
dimensiones.
RUIDO TÉRMICO INTRO DU C IDO POR UNA RESISTEN CIA EN UN CIRCUITO
humana era la música,
natural era el ruido parásito….
JOHN UPDIKE
El ruido introducido por una resistencia arbitraria en un circuito lineal arbitrario
disminuye al aumentar el valor de la resistencia, siempre que sea lo suficientemente
elevado.
Sea R una resistencia arbitraria, conectada en un circuito lineal arbitrario.
(Fig. #1)
Fig. #1 Diagramamostrando la resistencia R, la impedancia Zs y la densidad espectral de tensión de
ruido Vn , al estudiar el ruido térmico debido a una resistencia R conectadaa un circuito lineal arbitrario.
Sea H s la función de transferencia desde los terminales de la resistencia a la
salida del circuito. La densidad espectral de tensión de ruido debida a la resistencia es
Von
f   Vn  Hj2f   Vn 
Z j2f 
Z j2f  R
 H  j2f 

Ecuación #1
Aquí Vn es la densidad espectral de tensión de ruido y H s

es la función de
transferencia para Vn . A causa del valor finito de Zs, tenemos H s  H s.
19

g f  H j2f 2
Para el caso particular de una resistencia en paralelo con una capacidad (que
puede ser la propia capacidad parásita de la resistencia, la integración del cuadrado de
la Ecuación #1 desde frecuencia cero hasta infinito da el conocido resultado kT C .
Para R Z j2f 

podemos simplificar la Ecuac ión #1
Von f 
Vn
 Z j2f  Hj2f  
R
4kTR
R n
 Zj2f  Hj2f  
4kT
 Zj2f Hj2f 
R
Ecuación #2
Debido a que H s y Zs son independientes de R , la densidad espectral de
tensión de ruido disminuye al aumentar R . Este resultado es in tuitivamente razonable.
Si se retira la resistencia, lo que implica un valor de la resistencia muy alto, ya
no contribuye al ruido total del circuito. La condición R  Z j2f  no es
necesariamente muy restrictiva: si Z viene determinada por una capacidad, hecho
habitual a frecuencias altas, su valor se reduce con la frecuencia. En
electrocardiografía de alta resolución no se va mas allá de 500 Hz , pero incluso a esta
frecuencia una capacidad de sólo
100M .
10 pF ya tiene una impedancia mucho menor de
El resultado anterior no implica que una resistencia de valor muy elevado sea
beneficiosa en cualquier puerto del circuito. En particular, una resistencia de valor
elevado en serie con una señal de tensión degradaría la relación señal -ruido. La
Ecuación #2 muestra que las resistencias de valor elevado no son necesariamente un
problema a causa del ruido térmico. Su contribución a la tensión de ruido a la salida
depende de la impedancia de entrada y de la función de transferencia vistas desde sus
terminales. Las impedancias de entrada de las señales no quedan en serie sino en
paralelo con las señales de tensión. Por lo tanto, para estudiar su contribución
conviene analizar la f unción de transferencia entre sus terminales y a la salida del
amplificador.
Método general de análisis de ruido
En general los métodos de análisis de ruido propuestos son solo aplicables a
una gama limitada de circuitos. Proponemos aquí un método gene ral, valido para el
análisis de cualquier circuito lineal con fuentes de ruido incorreladas.
Sea un circuito lineal con N fuentes de ruido incorreladas. En la figura #1
puede observarse el modelo propuesto para el cálculo del ruido. Cada fuente de ruido
gi (tensión o corriente) tiene su correspondiente función de transferencia, que será
distinta, en general, de la función de transferencia de señal. La densidad espectral de
tensión de ruido total a la salida es
N
von f  i i
Ecuación #3
i1
20

2
siendo gi f 

la densidad espectral de tensión o corriente de ruido de la fuente i y
H i j2f  es la respuesta frecuencial que el circuito presenta a la fuente i .
El valor eficaz de tensión de ruido a la salida debida a cada una de las fuentes
gi f  es
f A
2
vefi f  gi f  H i j2f  df
f B
Ecuación #4
siendo f B y f A las frecuencias de corte inferior y superior, respectiva mente, entre las
cuales estamos interesados en calcular el ruido. Esta frecuencia puedes venir
determinadas por el propio circuito donde están inmersas las fuentes de ruido o por
una etapa posterior.
El valor eficaz de tensión de ruido total a la salida es
vef 
f A
vonf df Ecuación #5
f B
Fig. #2 Modelo para el cálculo del ruido a la salida de un circuito lineal general: cada fuente de ruido
contribuye de acuerdo con su función de transferencia particular.
Este modelo indica que las fuentes de ruido mas p erjudiciales son aquellas cuya
función de transferencia sea similar a la de la señal deseada. Todas las modificaciones
que se introduzcan para la señal afectaran a dichas fuentes de ruido; un aumento del
ancho de banda para la señal, por ejemplo, implicara un aumento de ruido.
En cambio, aquellas fuentes de ruido que vean una función de transferencia
muy distinta a la de la señal, no tiene porque ser más perjudiciales si se aumenta el
ancho de banda para la señal. Además, en el caso particular de las resi stencias de
valor elevado, hay que tener en cuenta el efecto limitador que tiene la impedancia que
ven ( Zs en la figura #1).
21

Así pues, para predecir el ruido contribuido por una resistencia de valor no muy
alto en un circuito hay que analizar dicho circuito.
MAQUINA SIMPLE
En física, una máquina simple es un mecanismo o conjunto de mecanismos
que transforman, una fuerza aplicada en otra saliente, habiendo modificado, la
magnitud de la fuerza, la dirección o el sentido, o una combinación de ellas, en una
máquina simple se cumple la conservación de la energía, la energía ni se crea ni se
destruye solo se transforma, la fuerza por el espacio aplicado, trabajo aplicado,
tendrán que ser igual a la fuerza por el espacio resultante, trabajo resultante. Una
máquina simple ni crea ni destruye traba jo mecánico, transforma algunas de sus
características.
No confundir una máquina simple, con componentes de máquinas, o piezas para
máquinas, ni con sistemas de control o regulación de otra fuente de energía. Una
máquina simple transforma una fuerza aplic ada o potencia, en otra saliente o
resistencia, según el principio de conservación de la energía.
Las máquinas simples que podamos tratar aquí, esta formada por una serie de
mecanismos, que los consideramos sin rozamiento, sin perdidas de energía debido a l
rozamiento, son máquinas teóricas que nos permiten establecer la relación entre la
fuerza aplicada, su desplazamiento dirección y sentido, y la fuerza resultante, su
desplazam iento su dirección y su sentido.
La lista tradicional de máquinas simples
 La palanca
La palanca es una barra rígida con un punto de apoyo, a la que se aplica una fuerza,
potencia, y que girando sobre el punto de apoyo, vence una resistencia, se cumple la
conservación de la energía y por tanto, la fuerza aplicada por su espacio recorrido ha
de ser igual a la fuerza de resistencia por su espacio recorrido.
 El plano inclinado
En un plano inclinado aplicamos una fuerza según el plano inclinado, para vencer la
resistencia vertical del peso del objeto a levantar.Dada la conservación de la energía,
cuando el ángulo del plano inclinado es más pequeño con una misma fuerza aplicada
podremos levantar más peso, pero el espacio que tendremos que recorrer será mayor.
 La polea
Una polea simple, transforma el sentido de la fuerza, aplicando una fuerza
descendente, conseguimos una fuerza as cendente, el valor de la fuerza aplicada y la
resultante es mismo, pero cambiada de sentido, en un polipasto, la proporción es
distinta, pero se conserva igualmente la energía.
 La cuña
La cuña transforma una fuerza vertical en dos horizontales antagonistas, el ángulo de
la cuña determina la proporción entre las fuerzas aplicada y resultante, de un modo
parecido al plano inclinado.
 La tuerca husillo
El mecanismo tuerca husillo trasforma un movimiento giratorio aplicado a un volante o
manilla, en otro rectilíneo en el husillo, mediante un mecanismo de tornillo y tuerca. La
fuerza aplicada por la longitud de la circunferencia del volante ha de ser igual a la
22

fuerza resultante por el avance del husillo, dado el gran desarrollo de la circunferencia
y el normalmente pequeño avance del husillo, la relación entre las fuerzas es muy
grande.
 La Biela manivela
La biela manivela, transforma el movimiento giratorio de la manivela en uno
alternativo de la biela, hay que tener en cuenta que la biela y la manivela se mueven
en el mismo plano y un giro regular de la manivela da lugar a un movimiento
alternativo de la biela, la relación de fuerzas es más compleja que en los casos
anteriores, porque a ángulos de giro iguales de la manivela no corresponden avances
iguales de la biela.
Esta lista, sin embargo, no debe considerarse definitiva e inamovible. Algunos
autores consideran a la cuña y al tornillo como aplicaciones del plano inclinado, otros
incluyen a la rueda como una máquina simple.
Todas las máquinas simples convierten una fuerza pequeña en una grande, o
viceversa. Algunas convierten también la dirección de la fuerza. La relación entre la
intensidad de la fuerza de entrada y la de salida es la ventaja mecánica . Por ejemplo,
la ventaja mecánica de una palanca es igual a la relación entre la longitud de sus dos
brazos. La ventaja mecánica de un plano inclinado, cuando la fuerza actúa en dirección
paralela al plano, es la cosecante del ángulo de inclinación.
Las máquinas simples con frecuencia se usan en combinación, como
componentes de máquinas más complejas. Por ejemplo, en el tornillo de Arquím edes ,
una bomba hidráulica, el tornillo es un plano inclinado helicoidal.
23

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