GUIA2SUSTANCIASPURAS.pdf

UNIVERSIDAD NACIONAL EXPERIMENTAL
FRANCISCO DE MIRANDA
AREA DE TECNOLOGÍA
UNIDAD CURRICULAR TERMODINÁMICA
DEPARTAMENTO DE ENERGÉTICA
Prof, Ing. Frank Bello Msc, Prof, Ing. Indira Ortiz Esp , Prof. Ing. Johanna
Krijnen. Prof. Ing. Koralys Goitía, Prof. Ing Noralis Chirinos.
http://www.termodinamicabasica.blogspot.com/

TEMA 2: SUSTANCIAS PURAS
TERMODINÁMICA.
2
TEMA N°2. SUSTANCIAS PURAS.
1.- Sustancias puras.
2.- Fases de una sustancia Pura.
3.- Temperatura de Saturación.
4. - Presión Saturación.
5. – Procesos de Cambio de Fases de Sustancias Puras.
6. - Diagramas Termodinámicos.
6.1. Diagrama P-v- T
6.2. Diagrama P- T
6.3. Diagrama T -v
6.4. Diagrama P -v
7.- Mezcla Saturada Líquido- Vapor
7.1. Calidad o Sequedad
7.2. Humedad
7.3. Cálculo de propiedades para un sistema en saturación
8.- Ley de Fases de Gibbs. Postulado de Estados
9.- Tablas Termodinámicas.
9.1. Interpolación-
10.- Reglas termodinámicas para determinar estados.
11.-Problemas para determinar estados termodinámicos.
12.- Problema de Cambios de Estados
13.- Ecuaciones de Estado para la Fase de Vapor de una Sustancia pura.
13.1. Ecuación de estados de gases ideales o perfectos.
13.2. Ecuación de estado. Factor de compresibilidad Z.
14.- Otras ecuaciones de Estado.

TERMODINÁMICA.
3
1.- Sustancias Puras.
Una sustancia que tiene la misma composición química en cualquier fase que
pueda presentarse se denomina sustancia pura. El agua, por ejemplo, en sus
fases sólida, líquida o gaseosa, o en cualquier mezcla de ellas, tiene siempre la
misma composición química y es, por consiguiente, una sustancia pura. El aire,
por el contrario, no es una sustancia pura, ya que en una mezcla de aire líquido y
aire gaseoso las proporciones de nitrógeno en cada una de estas fases son
diferentes.
El estudio y el conocimiento del comportamiento de las sustancias puras nos va a
servir de base para entender las mezclas. El comportamiento de todas las
sustancias puras es cualitativamente similar: por ejemplo casi todas presentan una
fase gaseosa, condensa, solidifican, etc. Por supuesto las condiciones a las cuales
las hacen son distintas.
Una sustancia pura simple compresible es aquella en la cual no se consideran
los efectos eléctricos, magnéticos, gravitacionales, de movimiento, tensión
superficial, pero los efectos de cambio de volumen si son considerados .
2.- Fases.
Arreglo molecular homogéneo en todas sus partes y que se separa de las demás
por medio de superficies fácilmente identificables. Tipos de fases: Sólida, líquida y
gaseosa.
3. Temperatura de Saturación (Tsat): a una presión dada es la temperatura a la
cual una sustancia pura cambia de fase.

TERMODINÁMICA.
4
4. Presión de Saturación (Psat): a una temperatura dada es la presión a la cual
una sustancia pura cambia de fase.
Ejemplo‫׃‬ A una presión de de 101.325 kPa, la temperatura de saturación es 99,97
ºC, mientras que a una temperatura de 99,97 ºC, la Psat es 101,325 kPa.
5. Proceso de Cambio de Fase de una Sustancia Pura.
A continuación estudiaremos el fenómeno de cambio de fase del agua desde fase
liquida hasta fase vapor.
Suponga que tenemos agua liquida en un arreglo cilindro-pistón como se muestra
en la figura 1, a condiciones de 1 atm y 30°C. A estas condiciones el agua se
encuentra en estado líquido (a), la cual termodinámicamente se le denomina
líquido comprimido o líquido subenfriado.
Al transmitirle calor comienza el incremento de temperatura y la presión
permanece constante (ya que no existe un cambio en las fuerzas actuantes en el
arreglo), la cual al llegar a la temperatura de saturación a 1 atm que es 100°C,
comienza el cambio de fase, en ese punto se le conoce como líquido saturado,
luego se sigue transmitiendo calor hasta que se evapora la última gota de líquido,
en ese momento se conoce como vapor saturado, como el calor se le sigue
transmitiendo al sistema sigue el incremento de temperatura y por ende
esparciéndose mayormente las moléculas, a este estado se le denomina vapor
sobrecalentado.
Si lo representamos en un eje de coordenadas X-Y donde X= volumen especifico
y Y= La temperatura, quedaría del siguiente modo:

TERMODINÁMICA.
5
El sistema permanece con la presión constante, como la transmisión de calor hace
que se incremente el volumen del sistema (y por lo tanto el volumen especifico)
debido al cambio de fase que esta pasando dicho sistema.
El estado de saturación comienza al estar la sustancia en líquido saturado
(siguiendo el proceso hacia la derecha) y termina cuando la sustancia llega a
vapor saturado, lo mismo aplica para el proceso inverso. A esta cantidad de
estados entre esos dos puntos se le denomina mezcla líquido- vapor o estado de
saturación. La presión del sistema, se mantuvo constante a la presión de 1
atmósfera. Observe que desde el punto de líquido saturado, hasta el punto de
vapor saturado, la presión y la temperatura son constantes, esto quiere decir que
en estado de saturación la temperatura y presión son dependientes una de la otra.
Mas adelante se mostrara como determinar estados en el estado de mezcla.

TERMODINÁMICA.
6
FIGURA 1. Cambio de fase de una sustancia pura.
Líquido
+
Primera
Burbuja
Edo. 1
P = 1 Atm.
T = 30 °C
[Tsist < Tsat ]
Líquido
Comprimido
Presión
atmosférica
Presión
atmosférica
Edo. 5
P = 1 Atm.
T > 100 °C
[Tsist > Tsat ]
Vapor
Sobrecalentado
Presión
atmosférica
Edo. 2
P = 1 Atm.
T = 100 °C
[Tsist = Tsat ]
Líquido
Saturado
Presión
atmosférica
Edo. 3
P = 1 Atm.
T = 100 °C
[Tsist = Tsat ]
Mezcla
Líq-Vapor
Presión
atmosférica
Edo. 4
P = 1 Atm.
T = 100 °C
[Tsist = Tsat ]
Vapor
Saturado

TERMODINÁMICA.
7
Veamos en detalle la descripción de cada estado:
" LÍQUIDO COMPRIMIDO
ESTADO 1: En este estado se tiene un agua en fase
liquida y se denomina líquido comprimido o líquido
subenfriado (Tsis<Tsat).
LÍQUIDO SATURADO
ESTADO 2: Si a este sistema en la condición anterior
se le suministra suficiente calor su temperatura
aumentará hasta alcanzar 100 °C . El agua sigue
siendo líquida y cualquier adición de calor ocasionará
que el líquido se evapore. Se dice que el liquido está
en equilibrio con una cantidad infinitesimal de vapor. A
este estado se le denomina líquido saturado
(Tsis=Tsat).
MEZCLA LÍQUIDO VAPOR
ESTADO 3: Cuando se transfiere más calor
parte del líquido saturado se evapora; y se
tiene una mezcla de líquido Vapor (Tsist =
Tsat).

TERMODINÁMICA.
8
VAPOR SATURADO
ESTADO 4: En la medida que se añade mas calor, el
proceso de evaporación continuará hasta que
prácticamente todo el líquido se evapora. Se dice que el
vapor está en equilibrio con una cantidad infinitesimal de
líquido. Este estado recibe el nombre de vapor saturado
(Tsist =Tsat).
VAPOR SOBRECALENTADO.
ESTADO 5: Una vez que al vapor saturado se le transfiere
calor adicional, se evaporará la cantidad de líquido
infinitesimal existente, con un consecuente aumento de la
temperatura. A este vapor se le denomina vapor
sobrecalentado(Tsis>Tsat)
6.- Diagrama Termodinámicos
Para comprender de forma completa el comportamiento de las sustancias puras
es necesario tener en cuanta los diagramas de propiedades. Estos diagramas son

TERMODINÁMICA.
9
tres: el diagrama Temperatura vs. Volumen específico (T-v), el diagrama Presión
vs. Volumen específico (P-v) y el diagrama Presión vs. Temperatura (P-T).
Estos diagramas son extraídos de las proyecciones sobre los planos que
determinan los ejes de las llamadas superficies P-v-T. Y se dice superficies por el
simple hecho de que no es una sino dos, la superficie para una sustancia que se
contrae al congelarse y la superficie para la sustancia que se expande al
congelarse.
Estos Diagramas sirven para agilizar la identificación de estados termodinámicos,
las variaciones de las propiedades durante los procesos de cambio de fases que
se pueden comprender mejor en estos diagramas para sustancias puras. A
continuación se muestran estos diagramas.
6.1. Diagrama P- v- T (Superficie termodinámico)
Es un Diagrama tridimensional donde aparecen la presión, el volumen especifico y
la temperatura trazadas con coordenadas perpendiculares dos a dos. Y en donde
cada estado de equilibrio posible es representado por un punto, en su superficie.

TERMODINÁMICA.
10
En el Diagrama Tridimensional PvT se muestra claramente la relación entre la
región de dos fases y la de una fase así como el significado del punto critico y
triple. Sin embargo generalmente es mucho mas simple trabajar con Diagramas
bidimensionales ( P-T, P-v. T-v), que son simples proyecciones de la superficie
PvT( tridimensional).
6.2. Diagrama P-T
Es una forma gráfica de resumir las condiciones (Presión y Temperatura) bajo
las cuales se presentan los diferentes equilibrios de fases de las sustancias
Fig. 3 Superficie P-v_T
de una sustancia que
se contrae al
congelarse

TERMODINÁMICA.
11
La desventaja de este diagrama es que no ofrece la visión de lo que sucede
en la interfase Liquido-Vapor, ya que este diagrama esta zona se reduce a una
línea.
La línea de fusión tiene inclinación hacia la derecha cuando es una sustancia
que se contrae al congelarse, por ejemplo el CO2 (la mayoría de las sustancias
poseen este comportamiento), y cuando la línea de fusión tiene inclinación hacia
la izquierda es una sustancia que se expande al congelarse, un ejemplo de esta
es el agua (H2O).
6.3. Diagrama T-v.
Al igual que el diagrama P-v, este tiene como elemento central el Domo de
saturación, que define las distintas zonas o estados de la sustancia.
Fig. 4 Diagrama de Fases

TERMODINÁMICA.
12
6.4. Diagrama P-v
Este diagrama se caracteriza fundamentalmente, por la curva de cambio de
fase tiene forma de campana y se le denomina Domo de saturación. Dentro de
campana que es la zona donde se produce el cambio de fase. A la izquierda está
la zona de líquido saturado y a la derecha la zona de vapor sobrecalentado. En
este diagrama generalmente se dibujan unas líneas complementaria o isotermas.
Las líneas que aparecen son isotermas. De ellas destaca la isoterma crítica.
Cuando la sustancia está sobre esa temperatura, por mucho que se comprima el
vapor, este no condensa. Esto define la zona de Gas.
Fig. 6 Diagrama T-v

TERMODINÁMICA.
13
7. Mezcla Saturada Líquido Vapor.
7. 1. Calidad o Sequedad
Es la fracción o porcentaje de masa de vapor con respecto a la masa total que hay
en un sistema.
total
vaporsat
masa
masa
x
Calidad =
=
Para un Líquido saturado la calidad es igual a cero (x=0), para un vapor saturado
la calidad es igual a uno(x=1)
Fig. 5 Diagrama P-v

TERMODINÁMICA.
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7.2. Humedad
Es la fracción o porcentaje de masa de líquido con respecto a la masa total de un
sistema.
mt
mf
x =
− )
1
(
7.3. Cálculo de Propiedades para un Sistema en Saturación
Como en una mezcla líquido vapor se encuentran presentes dos fases, las
propiedades de la mezcla son un promedio ponderados de las propiedades del
liquido saturado y del vapor saturado. En donde, tanto la humedad como la
calidad, son los parámetros que cuantifican estas ponderaciones.
Tomemos como ejemplo, el caso del cálculo del volumen especifico de una
mezcla líquido-vapor:
g
f V
V
V +
= (1)
)
(
)
( g
g
f
f
mezcla
t v
m
v
m
v
m
v
m
V ×
+
×
=
×
=
×
= (2)
g
f
t m
m
m +
= (3)
Despejando de 3
g
t
f m
m
m −
= (4)
Sustituyendo 4 en 2
t
g
g
f
g
t
t m
v
m
v
m
m
v
m mezcla
÷
×
+
×
−
=
× )
)
(
( (5)
g
g
f
t
g
mezcla v
m
v
m
m
v ×
+
×
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−
= 1 (6)
Vapor Saturado.
Líquido Saturado

TERMODINÁMICA.
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( ) xvg
vf
x
vmez +
−
= 1 (7)
g
f
f
mezcla xv
xv
v
v +
−
= (8)
)
( f
g
f
mezcla v
v
x
v
v −
−
= (9)
Ya que el volumen es una propiedad extensiva dependiente de la masa, la calidad
nos permite calcular el volumen especifico dentro de la zona de saturación como
una ponderación másica de los volúmenes específicos de la fase gaseosa (vg) y la
fase liquida (vf), y la diferencia en a propiedad del vapor saturado con respecto a
la del líquido saturado es vfg.
8. Postulado de Estado. Ley de Fases de Gibbs.
Expresión matemática que describe el comportamiento de los sistemas
químicos en equilibrio, formulada por el físico estadounidense J. Willard Gibbs
dentro de sus investigaciones sobre termodinámica. La regla de las fases está
representada por la ecuación:
F = 2-∏+N
donde F es el número de variables (normalmente temperatura, presión y
concentración) que pueden cambiar sin que ello provoque la desaparición de una
fase o la aparición de otra nueva, se le llama grados de libertad de un sistema. N
representa el número de componentes químicos del sistema, y ∏ el número de
fases presentes. De acuerdo a Gibbs se establece que el estado de una sustancia
pura queda determinado al conocer dos propiedades intensivas e independientes,
presentándose dos casos.
• Cuando el estado sea líquido comprimido o vapor sobrecalentado será
necesario conocer cualquier par de propiedades que surja de la
combinación de las siguientes: presión, temperatura, entalpía, energía
interna, entropía, volumen específico.

TERMODINÁMICA.
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• Para los estados de saturación se necesitarán cualquiera de las siguientes
combinaciones:
Volumen especifico (v)
Entalpía (h)
Energía interna (u)
Entropía (s)
Calidad (x)
Humedad (1-x)
Nótese, que en el “Estado de Saturación”, la combinación Presión-Temperatura
NO está contemplada. Esto es así, porque la Presión y Temperatura son
propiedades DEPENDIENTES (y no independientes como lo exige el postulado de
estado). Esto significa que al especificar la presión, automáticamente la
temperatura queda fijada y viceversa.
Esto último, se justifica desde el punto de vista termodinámico y matemático, a
partir de la regla de Gibbs. Si tomamos como ejemplo el caso del agua cuando
esta hirviendo (Estado de Saturación), tendríamos que ∏= 2 (liquido-vapor), N= 1
(un solo componente, el agua), los grados de libertad serán
F= 2-2+1=1
Este resultado se interpreta como que sólo tenemos la opción de fijar
arbitrariamente, o la presión o la temperatura a la que deseamos que hierva el
agua, pero no ambas simultáneamente. la composición en este caso esta fijada
por ser un solo componente 100% agua.
9.- Tablas Termodinámicas
Las propiedades termodinámicas de la mayoría de las sustancias son demasiado
complejas para expresarlas en modo de ecuaciones, además los gráficos son muy
cualitativos por tal motivo se prefieren las tablas. Las tablas se identifican de
Presión o
Temperatura
con:

TERMODINÁMICA.
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X1 X X2
Y2
Y
Y1
acuerdo a la zona de los diagramas que representan, así tenemos tablas de
saturación, ya sea líquido-vapor, tablas de vapor sobrecalentado y de líquido
comprimido.
9.1. Interpolación
La interpolación no es más que un arreglo matemático que sirve para conocer
un valor desconocido, esto quiere decir que para conocer el valor Y que
corresponde a una X sobre la recta que definen los puntos dados como se ve en la
figura:
La ecuación queda entonces como
1
1
1
2
1
2
)
( Y
X
X
X
X
Y
Y
Y +
−
×
−
−
=
O expresada de otra manera
Y X
Y1 X1
Y X
Y2 X2

TERMODINÁMICA.
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( ) a´
a´
c´
a
c
a
b
b´
x +
−
×
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
−
=
=
A continuación describiremos con un ejemplo numérico la forma de hacerse
una Interpolación Lineal:
Supongamos que en un momento determinado nos interese conocer que presión
de saturación que le corresponde a la Temperatura de 295 °F, al buscar este
valor en la Tabla Termodinámica de Saturación, nos encontramos con que este
valor no aparece; pero a pesar de ello, esa Tabla nos suministra la siguiente
información:
TEMPERATURA PRESIÓN
290 °F------------------------------------------->57.53 PSIA
300 °F ------------------------------------------>66.98 PSIA
donde el valor que nos interesa 295 °F , es un valor intermedio entre los mismos.
El procedimiento de la interpolación conlleva en disponer los datos de la siguiente
manera y de asignarles una letra que permita identificarlos:
TEMPERATURA PRESIÓN
(a) 290 °F--------------------------> 57.53 PSIA ( a’ )
(b) 295 °F--------------------------> X ( b’ )
(c) 300 °F -------------------------> 66.98 PSIA ( c’ )
Ahora bien, basados en la suposición de la linealidad de los datos se debe cumplir
que:

TERMODINÁMICA.
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( b - a ) / ( c - a ) = ( b’ - a’) / ( c’ -a’ )
donde ( b’ ) representa el valor de la incógnita ( X ) , la cual al ser despejada, se
obtiene:
X = b’ = [ ( b - a ) / ( c-a ) ] . ( c’- a’ ) + a’.
Si sustituimos los valores numéricos, obtenemos:
X =[ ( 295 - 290 ) / ( 300 -290 ) ] . ( 66.98 - 57.53 ) + 57.53 = 62.255 PSIA

TERMODINÁMICA.
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10. Reglas Termodinámicas para Determinar Estados
Liquido Comprimido
1) Tsist < Tsat
2) Psist > Psat
3) νsist < νf
4) hsist< hf
5) usist < uf
6) Ssist < Sf
Estados de Saturación
1) νsist > νf y νsist < νg
[νf < νsist < νg] (mezcla)
2) hsis > hf y hsist < hg
[hf < hsist < hg] (mezcla)
3) usis > ut y usist < ug
[uf < usist < ug] (mezcla)
4) ssist > sf y ssist < sg
[sf < ssist < sg] (mezcla)
5) Psist = Psat y Tsist=Tsat (Estado
de saturación indefinido)
6) Psist = Psat y νsist=νg (Vapor
saturado)
7) Tsist = Tsat y νsist = νg (Vapor
saturado)
8) Psist = Psat y νsist = νf (Líquido
saturado)
9) Tsist = Tsat y νsist = νf (Líquido
saturado)
Vapor Sobrecalentado
1) Tsist > Tsat
2) Psist < Psat
3) νsist > νg
4) hsist > hg
5) usist > ug
6) Ssist > sg

TERMODINÁMICA.
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11. Problema de Determinación de Estados
Problema nº 1
Determine el estado de un sistema conformado por agua que se encuentra a
300 ºC y Presión de 0.4 Mpa. Adicionalmente indique el valor del volumen
específico del sistema.
SOLUCIÓN ( Ver Diagramas anexos):
1 Paso # 1
Dibuje un Diagrama P-ν (o T-ν) que incluya la Temperatura crítica y presión crítica
de la sustancia.
1.1
1.2 Paso # 2
Represente el valor de la Presión del sistema(Psis) en el mismo.
1.3 Paso # 3
Represente la línea de la Temperatura de Saturación correspondiente a la
Presión del Sistema, representada en el paso anterior: El valor de la
Temperatura de Saturación se lee en la “Tabla de Saturación” a la presión
indicada: a 0.4 MPa , Tsat = 143.63 ºC.
1.3.1 Paso # 4
Represente la línea de la Temperatura del Sistema, tomando como referencia la
línea de Temperatura de Saturación anteriormente dibujada. La zona donde se
interceptan la línea de Presión del Sistema con la línea de Temperatura del
Sistema es el correspondiente a este Estado, en este caso es Vapor
Sobrecalentado.
1.4 Paso # 5
Una vez determinado el Estado, el valor del volumen especifico se deberá leer en
la Tabla del Estado que corresponda (vapor sobrecalentado en este caso),
haciendo coincidir las 2 propiedades del sistema : 0.4 Mpa con 300 ºC. El valor
solicitado es:
ν= 0.6548 m3
/kg (Resp.)

TERMODINÁMICA.
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TERMODINÁMICA.
23

TERMODINÁMICA.
24
Problema nº 2
Resuelva el problema anterior, pero usando el Diagrama Temperatura-
volumen específico.
2 Paso # 1
Dibuje un Diagrama T-ν que incluya la Temperatura crítica y presión crítica de la
sustancia.
2.1 Paso # 2
Represente el valor de la Temperatura del sistema(Tsis) en el mismo.
2.2 Paso # 3
Represente la línea de la Presión de Saturación correspondiente a la
Temperatura del Sistema, representada en el paso anterior. El valor de la
Presión de Saturación se lee en la “Tabla de Saturación” a la temperatura
indicada: a 300 ºC, se lee 8.581 kPa (0.8581MPa)
2.2.1 Paso # 4
Represente la línea de la Presión del Sistema, tomando como referencia la línea
de Presión de Saturación anteriormente dibujada. La zona donde se interceptan
la línea de Presión del Sistema con la línea de Temperatura del Sistema es el
correspondiente a este Estado, en este caso es Vapor Sobrecalentado.
2.3 Paso # 5
la Tabla del Estado que corresponda (vapor sobrecalentado en este caso),
haciendo coincidir las 2 propiedades del sistema : 0.4 Mpa con 300 ºC. El valor
solicitado es:
ν= 0.6548 m3
/kg (Resp.)

TERMODINÁMICA.
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TERMODINÁMICA.
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TERMODINÁMICA.
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Problema nº 3
Determine el estado de un sistema conformado por agua que se encuentra
a 180 psia y volumen específico de 2.648 pie3
/Lbm. Adicionalmente indique
el valor de la temperatura del sistema.
3 Paso # 1
Dibuje un Diagrama P-ν que incluya la Temperatura crítica y presión crítica de la
sustancia.
3.1 Paso # 2
Represente el valor de la Presión del sistema (Psis = 180 psia ) en el mismo.
3.2
3.3 Paso # 3
Lea a la presión del sistema (Psis = 180 psia) en la “TABLA DE SATURACIÓN”
los valores de volumen especifico de líquido saturado(νf) y vapor saturado(νgs) y
represéntelos en el Diagrama.
3.3.1 Paso # 4
Represente el volumen especifico del sistema (νsis), tomando como referencia los
volúmenes específicos del líquido saturado y vapor saturado. Donde se
intercepten la línea de volumen específico del sistema con la línea del presión del
sistema queda representado el estado en cuestión, en este caso es Vapor
Sobrecalentado.
3.4 Paso # 5
Una vez determinado el Estado, el valor de la temperatura se deberá leer en la
Tabla del Estado que corresponda (vapor sobrecalentado en este caso), haciendo
coincidir las 2 propiedades del sistema : 180 psia con 2.648 pie3
/Lbm., el valor
solicitado es:
Tsis= 400 ºF (Resp.)

TERMODINÁMICA.
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TERMODINÁMICA.
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TERMODINÁMICA.
30
Problema nº 4
Determine el estado de un sistema conformado por agua que se encuentra a
300 ºF y Presión de 5000 psia. Adicionalmente indique el valor del volumen
específico del sistema.
4 Paso # 1
Bosqueje un Diagrama P-v (o T-v) que incluya la Temperatura crítica y presión
crítica de la sustancia.
4.1 Paso # 2
Represente el valor de la Presión del sistema(Psis) en el mismo.
4.2 Paso # 3
Dibuje la Temperatura de Saturación correspondiente a la Presión del
Sistema, representada en el paso anterior: El valor de la Temperatura de
Saturación debería leerse en la “Tabla de Saturación” a la presión indicada: a
5000 psia . Pero en este caso, como esta presión es Superior a la Presión
Crítica( 3203.6 psia), no le corresponde ninguna Temperatura de saturación. Por
lo tanto represente la línea de la Temperatura del Sistema, tomando como
referencia la línea de Temperatura de CRÍTICA anteriormente dibujada. La zona
donde se interceptan la línea de Presión del Sistema con la línea de
Temperatura del Sistema es el correspondiente a este Estado, en este caso es
Líquido comprimido (supercrítico).
4.3 Paso # 4
la Tabla del Estado que corresponda (Líquido Comprimido en este caso),
haciendo coincidir las 2 propiedades del sistema : 5000 psia con 300 ºF. El valor
solicitado es:
ν= 0.017110 m3
/kg (Resp.)

TERMODINÁMICA.
31
Problema nº 5
Determine el volumen especifico que corresponde a un sistema conformado
por un vapor sobrecalentado a 5 MPa y 375 ºC
SOLUCIÓN
Como ya conocemos el estado, buscamos directamente en la tabla de Vapor
Sobrecalentado. Como los datos en vapor sobrecalentado están dispuestos en
“bloques” de Presión, ubicamos el que corresponde a 5 MPa. Ahí nos damos
cuenta que la temperatura de 375 ºC no aparece tabulada, lo que significa que
necesitamos hacer una INTERPOLACIÓN. La Tabla nos presenta los siguientes
valores: ( 350 ºC / 0.05194 m3
/Kg) y (400 ºC / 0.05781 m3
/kg). Estos datos deben
ser dispuestos de la siguiente manera, junto con el valor a interpolar:
T ν
(A) 400 ºC-------------------------------------Æ0.05781 m3
/kg (a)
(B) 375 ºC------------------------------------Æ X (b)
(C) 350 ºC-------------------------------------Æ0.05194 m3
/kg (c)
Aplique la siguiente fórmula:
Despejando (b) o (X), se obtiene:
X= [(B - A)/(C-A)]x (c-a) + a
X= (375-400)/(350-400)x(0.05194-0.05781) + 0.05781
X =0.054875 m3
/kg
B - A
C - A
=
b - a
c-a

TERMODINÁMICA.
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Problema nº 6
Determine la presión que le corresponde a un sistema conformado por un
vapor sobrecalentado que se encuentra a 400 ºC y con un volumen
específico de 0.050 m3
/kg.
SOLUCIÓN
Como ya conocemos el estado, buscamos directamente en la tabla de Vapor
Sobrecalentado. Buscamos la temperatura de 400 C con un volumen especifico
que sea igual o aproximado a 0.050 m3/kg, como no aparece este volumen
específico exacto, se necesita hacer una INTERPOLACIÓN. En la Tabla se
obtiene lo siguiente: (6 MPa / 0.04739 m3
/Kg ) y (5MPa / 0.05194 m3
/Kg ). Estos
datos deben ser dispuestos de la siguiente manera, junto con el valor a interpolar:
ν P
(A) 0.04739 m3
/kg -------------------------------------Æ6 MPa (a)
(B) 0.050 m3
/kg -------------------------------------Æ X (b)
(C) 0.05194 m3
/kg -------------------------------------Æ 5 MPa (c)
Aplique la siguiente fórmula:
Despejando (b) o (X), se obtiene:
X= [(B - A)/(C-A)]x (c-a) + a
X= (0.050 - 0.04739)/(0.05194 - 0.04739)x(5 - 6) + 6=
X =5.42 MPa
B - A
C - A
=
b - a
c-a

TERMODINÁMICA.
33
12. Problema de Cambios de Estados
1) Calcule el volumen de vapor y el volumen de líquido de un recipiente de 50
Pie3
que contiene 10 % de Líquido y 90% de vapor en volumen.
Solución:
Vsis = 50 pie3
VV = 90% de Vsis
VL = 10% de Vsis
Para calcular los volúmenes respectivos bastará con calcular los
porcentajes respectivos:
Vv = 0.9*50 pie3
= 45 pie3
VL = 0.1*50 pie3
= 5 pie3
2) Calcule el volumen del recipiente que contiene 200 kg de agua a 160 ºC, si
contiene 10% de liquido y 90% de vapor en volumen, determine: a) El volumen del
sistema b) La calidad
Solución
Vsis =?
VV = 90% de Vsis
VL = 10% de Vsis
a) Para obtener el volumen partamos del siguiente hecho:
mLiq + mvapor = msis
Esto es equivalente a:
VL/vf + Vv/ vg = 200 Kg
Recordemos los porcentajes volumétricos:
VL = 0.1*Vsis
Vv = 0.9*Vsis
0.1*Vsis/vf + 0.9*Vsis/ vg = 200 Kg
0.1*Vsis/0.001102 + 0.9*Vsis/ 0.3071 = 200 Kg
98 Vsis + 2.93 Vsis = 200 kg
Vsis = 200/ 100.93 = 1.98 m3
.
La calidad se calcula como sigue:
νsis = Vsis/miss = 1.98 m3
/200 Kg = 0.0099 m3
/kg
X = (0.0099 – 0.001102)/ (0.3071- 0.001102)=0.297 (p/p)
X = 29.7 % de vapor en masa

TERMODINÁMICA.
34
2) Los valores de las propiedades de líquidos comprimidos ( sustancia
prácticamente incompresible) pueden aproximarse con bastante aceptación a los
valores de las propiedades de Líquidos Saturados leídos a la TEMPERATURA
SOLAMENTE. Ejemplo: Lea las propiedades (v, h, u y s) de un liquido comprimido
a 100 ºC y P = 5 MPa, después lea esta mismas propiedades pero asumiendo que
es un liquido saturado a 100 ºC y compare los resultados.
5 Solución
Propiedades leídas como Liquido
Comprimido a
5.1 5 Mpa Y 100 ºC
Propiedades leídas como Líquido
Saturado a
5.2 100 ºC (SOLAMENTE)
v (m3
/kg) h(kJ/kg) u(kJ/kg) s(kJ/kg
K)
v (m3
/kg) h(kJ/kg) u(kJ/kg) s(kJ/kg
K)
0.00010410 422.72 417.52 1.3030 0.0001044 419.04 418.94 1.3069
Note, que en general los valores son bastante semejantes, quizás donde se
presenta mayor diferencia es los valores de la entalpía(h), para disminuir tal
discrepancia se puede usar la siguiente formula:
h= hf @T + vf @T (Psis – Psat )
en este caso sería:
h= 419.04 kJ/kg + 0.001044 m3
/kg (5000 – 101.35 )kPa =
424.15 kJ/Kg

TERMODINÁMICA.
35
13. Ecuaciones De Estado Para La Fase Vapor De Una Sustancia Pura
Una Ecuación de Estado es una relación matemática entre diferentes propiedades
termodinámicas de una sustancia.
Las referidas relaciones se desarrollan a partir de consideraciones teóricas, o en
el más común de los casos, a partir del ajuste de curvas de datos experimentales.
La gran mayoría de las Ecuaciones de Estado, son complicadas, por lo tanto una
vez obtenida, la misma es resuelta para la cantidad de valores que se deseen,
siempre y cuando estos pertenezcan al intervalo en el cual la Ecuación tiene
validez. Los resultados así obtenidos se tabulan y generan las llamadas “Tablas
de Propiedades”.
Para la fase vapor de una sustancia pura, existen una gran cantidad de
Ecuaciones de Estado entre las que se pueden considerar las siguientes:
13.1.- Ecuación de Estado de Gases Ideales o Perfectos.
En su acepción más simple, un gas perfecto es aquel que obedece la Ecuación de
Gas Ideal en cualquier rango de presión y temperatura ( por muy altas o bajas que
estas sean).
La teoría cinética sobre la cual los físicos concibieron el gas ideal, establece que el
mismo consiste de moléculas que tienen masa y velocidad, pero no volumen, y
que no exhiben fuerzas de atracción o repulsión entre ellas o con otra clase de
materia.
Esto último permite intuir que los gases ideales no existen, sino que existen Gases
Reales o Verdaderos, que para ciertos intervalos de presión y temperatura tienen
comportamiento muy próximo al de un Gas Ideal. Experimentalmente se ha

TERMODINÁMICA.
36
observado que la relación de gas ideal se aproxima mucho al comportamiento P-v-
T de los gases reales a bajas densidades. Esto es, a bajas presiones y altas
temperaturas la densidad de un gas disminuye aproximadamente al
comportamiento ideal.
En general, los gases presentan gran desviación del comportamiento ideal en
estados cercanos a la región de saturación y/o al punto crítico correspondiente. En
conclusión la Ecuación de Gas Ideal puede aplicarse a la gran mayoría de los
Gases Verdaderos con resultados confiables (errores inferiores al 10%),
atendiendo los siguientes criterios:
A) Cuando la Psist ≤ Patm, la Temperatura puede ser cualquiera (excepto
para aquel gas cuya presión crítica se próxima a la atmosférica).
B) Cuando Patm< Psist ≤ Pcrítica , se debe cumplir que: Temperatura >
1.4Tcrítica
C) Cuando Pcrítica< Psist ≤10 Pcrítica, se debe cumplir que:
Temperatura > 2Tcrítica
En general cualquier sustancia a condiciones cercanas al punto crítico y a
presiones superiores a 10 veces la presión crítica, presenta un comportamiento
que se desvía significativamente de gas ideal.
La Ecuación de los Gases Ideales puede ser escrita en distintas versiones:
1-. P.V = n.Ru .T ( En función del número de moles)
2-. P.V = m.Rp .T ( En función de la masa)
3-. P.V = Rp .T ( En función del volumen especifico)
4-. P1.V1 / T1 = P2.V2 / T2 ( Relacionando distintos estados de un sistema
CERRADO)
En donde :
Ru ----> Constante universal de los gases ideales ( ver tabla anexa ).

TERMODINÁMICA.
37
Rp = Ru / peso molecular ------> Constante particular de cada gas.
13.2. Ecuación de Estado. Factor de Compresibilidad Z.
La simplicidad de la Ecuación de los Gases Ideales, ha llevado a modificarla o
corregirla para poder ser aplicada sin ninguna restricción a gran número de gases
con comportamiento real. La referida corrección se hace introduciendo un factor
en la referida Ecuación, el cual recibe el nombre de Factor De Compresibilidad (
Z ). Así las ecuaciones modificadas quedan como siguen:
1.a-. P.V = Z.n.Ru .T ( En función del número de moles)
2.a-. P.V = Z.m.Rp .T ( En función de la masa)
3.a-. P.V = Z.Rp .T ( En función del volumen especifico)
4.a-.Z2. P1.V1 / T1 = Z1.P2.V2 / T2 ( Relacionando distintos estados de un
sistema CERRADO)
La simple inspección de estas fórmulas permite deducir que cuando “Z” tiende a 1
( Z--->1) el comportamiento del gas se aproxima al de un Gas Ideal.
El Factor de Compresibilidad ( Z ), se obtiene comúnmente de una gráfica ( ver
gráfico anexo) que se denomina “Diagrama Generalizado de Compresibilidad” . El
uso de este diagrama esta basado en la Ley de los Estados Correspondientes.
Al usar el Diagrama Generalizado de Compresibilidad para obtener el Factor “Z” ,
se necesitará previamente calcular 2 parámetros adimensionales, estos son:
-. TReducida = TSistema / TCrítica
-. PReducida = PSistema / Pcrítica
-. vseudo reducido = v sistema/ v crítico Ideal= v sitema*P crítica/ Rp*Tc
Al igual como en todas las ecuaciones de estados, las presiones y temperaturas
que se deben usar en estas fórmulas deben ser ABSOLUTAS.

TERMODINÁMICA.
38
14..- Otras ecuaciones de Estado.
Como ya se ha mencionado, la ecuación de gas ideal es muy sencilla, pero su
rango de aplicación es limitado. Por lo tanto, se requiere en muchos casos de
ecuaciones de estado que representen con mayor exactitud el comportamiento P-
v-T de una sustancia. Estas ecuaciones son más complicadas ya que incluyen un
mayor número de parámetros. Unas de estas ecuaciones son las siguientes:
• Ecuación de Estado de Van Der Waals.
Es una modificación de la Ecuación de Gas Ideal. Incorpora una corrección de la
presión por las fuerzas de atracción intermolecular (a / V2
), que se suma a la
presión medida, y una corrección por el volumen que ocupan las moléculas (b)
que se resta al volumen medido; a y b son constantes particulares para cada gas
y los otros símbolos representan lo mismo que en la Ecuación de Gas Ideal. La
expresión matemática de esta ecuación de estado es:
( P + a / V2
).( V -b ) = R.T
Las constantes “a” y “b” pueden ser evaluadas comúnmente de las condiciones
críticas, de acuerdo a las siguientes fórmulas:
a = (27R2
Tcr2
)/64.Pcr , b = R.Tcr/ 8.Pcr

TERMODINÁMICA.
39
VALORES DE LA CONSTANTE UNIVERSAL DE LOS GASES IDEALES
Notas:
1.- La constante particular de cada gas resulta de dividir la constante universal
(Ru) entre el peso molecular :
Rp = Ru / Peso molecular
2-.El peso molecular es valor relativo y el mismo tiene el mismo valor numérico
independientemente de las unidades que se escojan para expresarlo. Así por
ejemplo el peso molecular del agua es:
18 gr / grmol, 18 Lb / Lbmol , 18 kg / kgmol , 18 Ton / Tonmol, etc.
Valores de Ru UNIDADES
8.317 x 10 7
ergs/ grmol °K
1.9872 cal / grmol °K
8.3144 kPam3
/ Kgrmol °K
0.082057 litro atm / grmol °K
82.057 cm3
atm / grmol °K
62.361 litro mm Hg / grmol °K
0.0848 Kgf / cm2
litro / grmol °K
998.9 mm Hg pie3
/ Lbmol °K
1.314 atm pie3
/ Lbmol °K
1.9869 Btu / Lbmol °R
7.805 x 10 - 4
hp hr / Lbmol °R
5.819 x 10 - 4
Kw hr / Lbmol °R
0.7302 atm pie3
/ Lbmol °R
555 mm Hg pie3
/ Lbmol °R
10.731 psia pie3
/ Lbmol °R
1545 Lbf pie / Lbmol °R
441.851 x 10 4
Lbf pulg / Lbmol °R

TERMODINÁMICA.
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REFERENCIAS BIBLIOGRAFICAS
• Van Wylen, Gordon J. & Sonntag, Richard E. Fundamentos de
Termodinámica. Editorial Limusa. México. 1990. 735 págs.
• López Arango, Diego. Termodinámica. Editorial Escuela Colombiana de
Ingeniería. Segunda Edición. Colombia. 1999. 425 págs.
• Çengel, Yunus A. & Boles, Michael A. Termodinámica. Editorial McGraw-
Hill. Cuarta Edición. México. 2003. 829 págs.
• Wark, Kenneth & Richards, Donald E. Termodinámica. Editorial McGraw-
Hill. Sexta Edición. México. 2004. 1048 págs.

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