Exp de fluidos1

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Evacuación de Fluidos – Teorema de Torricelli
Física 1 – BUC – UNSAM
Objetivo
Estudiar experimentalmente el fenómeno de desagote de un liquido de un
recipiente a través de un orificio. También nos proponemos investigar la
cinemática asociada a la caída de "tiro horizontal" con un fluido y su
comparación con las correspondientes características de un sólido. Finalmente,
deseamos explorar la aplicación del teorema de Bernoulli a un caso simple
como así también la validez del teorema de Torricelli para explicar
cuantitativamente el fenómeno de desagote de un liquido.
Introducción
Consideremos el caso de un recipiente cilíndrico de diámetro d2, cuya área
transversal es S2, conteniendo un fluido, por ejemplo agua, hasta cierto nivel h2,
como se indica esquemáticamente en la Fig.1. Nuestro recipiente drena por un
pequeño orificio en la parte inferior de diámetro d1 y sección S1 (S1 << S2). La
velocidad de evacuación del fluido a la salida de este orificio la llamamos u1.
Figura 1: Esquema del dispositivo experimental.
Desarrollo teórico del modelo de Torricelli
Aplicando el teorema de Bernoulli en los puntos 1 y 2, del diagrama ilustrado en
la Fig.1, podemos escribir la siguiente expresión:
P + gρ ⋅ h + 1 ρ ⋅u = P + gρ ⋅ h + 1
ρ ⋅u 2
(1)
1 1 1 2
2 2 2
2
2
Donde ρ es la densidad del fluido, P1 y P2 son las presión de los puntos 1 y 2
respectivamente. De igual modo u1 y u2 designan las velocidades del fluido en
Descarga de fluidos por un orificio - M. Saleta, D. Tobia y S. Gil 2003 1

2
los puntos 1 y 2 receptivamente. La presión en la interfase aire – agua superior
(punto 2 ) es la presión atmosférica (Patm = P2). También se supone que es
posible identificar P1 con la presión atmosférica, por ende:
P1 = P2 = Patm ( 2)
Por lo tanto la ecuación 1 puede escribirse como:
gh + 1 u = +gh + 1
u 2
( 3)
1 1 2
2 2
2
2
Por otro lado, la ecuación de continuidad (conservación de la masa) conduce a
la conservación del caudal, a partir de la cual puede establecerse que:
1 2 Q = Q ⇒ 1 1 2 2 u S = u S ⇒
u = u S 1
(4)
2
2 1 S
Si expresamos esta relación en términos de los diámetros respectivos,
tenemos:
2


u u d (5)
1
2  
1 2
 
=
d
Si se reemplaza este valor en la (3), podemos escribir la velocidad de
evacuación por la siguiente relación:
( ) gh
d
u g h h 2
= − γ (6)
2 1
= ⋅
1 d
2

 
1
4
1
2

 



 

−
 
con:
γ . (7)
4
1

−
 
d
1 1
2

 
=
d
El modelo utilizado por Torricelli, cosiste en suponer la siguiente aproximación:
d1 << d2, por ello (d1/d2)4 ≈ 0 y γ =1, pudiendo de este modo escribir la velocidad
de evacuación como:
u 2g(h h ) 2gh 1 2 1 = − = . (8)
Este resultado aproximado se conoce como el Teorema de Torricelli.
Al salir un fluido por un orificio en general se produce una contracción de
las sección transversal del mismo, como se ilustra esquemáticamente en la

3
fig.2, Este fenómeno se conoce como “vena contracta”.1,2,4,5 Este
estrechamiento en general depende del número de Reynolds2 Re (=d.ρ.v/η,
siendo η la viscosidad del fluido). Asimismo en fluidos reales, la energía no se
conserva estrictamente como indica implícitamente el teorema de Bernoulli.
Estos dos efectos se pueden resumir en un coeficiente μ (Coeficiente de gasto
o caudal) que multiplica al segundo miembro de (8), es decir:
u 2gh 1 = μ ⋅ . (9)
El coeficiente de gasto μ también es una función de número de Reynolds. Una
aproximación empírica de μ para Re<15 es:
Re
+ ⋅
μ . (10)
μ
25 Re
≈
Para Re grandes se sugiere el uso de la formula de Altschul que es
particularmente adecuada apara Re>104, pero que también resulta una
aproximación adecuada para Re menores.2
μ ≈ 0.59 + 5.5 . (11)
Re
En general, si Re>50, μ ≈ 0.60±0.02. Incluyendo estos efectos, la expresión (6)
puede escribirse como:
u1 = μ ⋅γ ⋅ 2gh . (12)
Que constituye una expresión más adecuada y completa del teorema de
Torricelli.
Figura 2: Vena contracta, esquema de las características de un flujo de un fluido al salir
por un orificio.
Tiempo de evacuación de un recipiente: Si se desea estimar el tiempo de
vaciado de un recipiente, tv, por una abertura S1, partiendo de la expresión
(12), suponiendo que durante el vaciado del tanque μ es aproximadamente
constante, el flujo saliente de liquido. Q1, será:
Q1 = S1 ⋅u1 = S2 ⋅u2 = S1 ⋅μ ⋅γ ⋅ 2gh (13)
Dado que u2=dh/dt, tenemos que:
= 1 ⋅μ ⋅γ ⋅ . (14)
gh
dh S
2
S
dt
2
por lo tanto, integrando esta última expresión tenemos:

4
Aquí, h0=h1-h2. De donde el tiempo de vaciado tv vendrá dado por:
h
g = − d h = g
⋅μ = g
⋅
μ
=
ef t
Aquí gef, representa la aceleración efectiva con la que desciende la superficie
libre del liquido en el recipiente. Con la introducción de este parámetro, gef, la
expresión (16) es similar a la expresión que describe la caída libre de un
cuerpo desde una altura h. Sin embargo hay una diferencia notable, mientras
un cuerpo en caída libre se acelera al descender, la superficie libre de un
liquido, va disminuyendo su velocidad al ir decendiendo.6
Usando esta definición de tv, la expresión (15) puede escribirse como:
Por lo tanto, si las hipótesis aquí formuladas son correctas, graficando la raíz
cuadrada de la altura h en función del tiempo, deberíamos obtener una recta,
cuya pendiente y ordenada al origen darían los valores de tv y h0. Para el caso
de un cuerpo que cae desde una altura y0 en un tiempo tc, es fácil demostrar
que:
1
1
1
0
0
h − h = − ⋅ S ⋅ ⋅ ⋅ 2 ⋅
0 γ μ . (15)
S
1
2
1
2
t = 2 ⋅ h 0 ⋅ S
2 ⋅
1 = 2 ⋅
0
v g
S
g
1
γ μ
0
2 2
2
2
[ ( d 2 d
4
] [ ] 2
1
) −
1 ( S S
) −
1 v
2
dt


h t h t . (18)
 

(  ) = 0 ⋅ 1 −
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1
t/t caida
y(t)/y 0
g t
2 1
tv
2.0
1.5
1.0
0.5
0.0
h
ef
. (16)
2
. (17)
2
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1
t/t caida
v(t)/v 0
⋅
con
Figura 3: Comparación del comportamiento de la cinemática de descenso de un cuerpo
con roce despreciable y de la superficie libre de un recipiente con un orificio. En líneas
de trazos representamos el aso del cuerpo y con trazos continuos el de la superficie libre
del recipiente. En todos los casos la coordenada horizontal es el cociente t/tiempo de
caída.

y t y t . (19)
 


 
= ⋅ −
( ) 0 1


 

 
2
tc

5
y sus correspondientes velocidades serán:



v(t) dy 0 1 . y  
 

 

 

 
y
= = − ⋅ −
t
c tc
t
dt
u (t) dh 2 0 1
2 (20)
 
h
= = − ⋅ −
t
v tv
t
dt
En la Figura 3 se ilustra esquemáticamente estos comportamientos.
Procedimientos y métodos
Si se considera el dispositivo que se muestra en la figura 3, la velocidad de
evacuación del fluido se calcula a partir de considerar que las gotas de agua se
comportan como partículas puntuales, las cuales siguen las siguientes
ecuaciones de movimiento en las direcciones x e y:
y(t) = 1 gt (21)
x t u t 1 ( ) = e y(t) = 2
2
de donde
= − 2
. (22)
y x H g ⋅
( ) x
2
1
0 2
u
⋅
Combinado esta última expresión con (12) obtenemos:
2
( ) 1 x
y x = H −
⋅
0 4 2 2
h
γ μ
⋅ ⋅
. (23)
Por lo tanto, la distancia xf donde el flujo de fluido baja una altura H0 desde el
orificio (Fig.4) viene dada por:
x { H } h f = ⋅ ⋅ 0
2 4γ 2μ 2 . (24)
Estas expresiones indican que un medio de poner a prueba las hipótesis
implícitas en las Ecs.(22), (23) y (24), consistiría en comparar la predicción (20)
con las datos experimentales. Más específicamente, constatar si la trayectoria
del liquido vertiendo por una abertura lateral ("tiro horizontal") es efectivamente
parabólica como indica (22). Si lo es, del ajuste de esta curva se puede obtener
u1. Por otro lado, si la relación entre 2f
x y h es efectivamente lineal como indica
(24). Incidentalmente, la expresión (24) sugiere que la cinemática de caída de
un fluido es totalmente equivalente a la de los sólidos, o sea que los líquidos y
sólidos siguen las mismas leyes física. Si la relación entre 2f
x y h fuese lineal,
se corroboraría que este formalismo propuesto, basado en el teorema de
Bernoulli, es adecuado para describir a los líquidos que fluyen por un orificio.
Arreglo experimental
Se propone construir un dispositivo como el de la figura 3. Con una cámara
digital conectada a una PC para capturar las imágenes del dispositivo
experimental. Se sugieren la siguientes actividades:
!"Tomar fotos a distintas alturas h del fluido, y simultáneamente registrar el
tiempo t y la altura h de la superficie libre del liquido. Esta última altura
también se puede obtener de la foto, pero por lo general es más precisa la
determinación si se la realiza por medición directa.

6
Figura 4: Esquema del dispositivo experimental.
!"Medir las distancias xf a partir del número de píxeles de la foto, también de
la misma foto se puede obtener h.
!"A partir de la ecuación 20 se calcula la velocidad u1, para cada altura h.
Para esto último es conveniente graficar [H0-y(x)] como función de x2.
Luego, con los datos obtenidos, graficar u1 en función de h y estudiar si es
válida la aproximación realizada por Torricelli (8) o la (12). Comparar ambos
modelos y discutir cual describe mejor los datos.
!"Del ajuste de y(x) en función de x2, determine el valor de μ. Del punto
anterior conoce u1, por lo tanto puede calcular Re y de (10) y (11) puede
estimar este valor de μ. Compare si estos valores de μ obtenidos por
ambos métodos coinciden o no.
!"Grafique 2f
x en función de h. ¿Es efectivamente lineal esta relación como
indica (16)? Discuta sus refutados.
!"¿Qué puede concluir de este estudio respecto de teorema de Torricelli y el
teorema de Bernoulli?
!"Grafique h como función de t, tomando como origen de tiempo, el inicial
de la medición, es decir para t=0, h=h0. ¿Se verifica que la relación es
lineal? Si lo es, obtenga el valor de tv para cada una de las realizaciones del
experimento y compárelo con el efectivamente observado.
!"De esta última medición, obtenga el valor de u. y compárelo con lo
esperado según la relaciones (10) y (11).
Referencias
1. A Brief Introduction to Fluid Mechanics – D. F. Young, B.R. Munson and T. H.
Okiishi – John Wiley & Sons, Inc. N.Y. 1997 (ISBN 0-471-13771-5).
2. Hidráulica – B. Nekrasov – Ed. Mir Moscú 1968.
3. Mecánica de los Fluidos - Victor L. Streeter - Mc Graw-Hill México 1970
4. Manual del Ingeniero Químico John L. PerrUnion Tipografica Ed. Hispaoamericana
- Mexico 1966 ( Chemical Engineers' Handbook - Mc Graw-Hill NY 1966).
5. Física para Estudiantes de Ciencias e Ingeniería- Halliday, Resnik y Krane, 4ta. Ed.
Vol. II . – Cía. Editorial Continental, S.A. México- 1985.
6. Mechanics of the slow draining of a large tank under gravity- J.N. Libii Am.J. phys.
71(11) 1204 (2003).

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