Tema 6 elasticidad

Tema 6. ELASTICIDAD.
6.1
6.2
6.3
6.4
6.5
6.6
6.7
6.8
6.9
6.10

Introducción.
Esfuerzo normal.
Deformación unitaria longitudinal.
Ley de Hooke.
Deformación por tracción o compresión. Módulo de Young.
Coeficiente de Poisson.
Deformación debida a tres esfuerzos ortogonales.
Compresión uniforme. Módulo de compresibilidad.
Cizalladura. Módulo de rigidez.
Deformación por torsión. Constante de torsión.

Nota: El contenido de estos apuntes pretende ser un resumen de la
materia desarrollada en el curso. Por ello, el alumno debe de completarlo
con las explicaciones y discusiones llevadas a cabo en clase y con la
bibliografía recomendada.

1

6.1 Introducción. Conceptos básicos.
Hasta ahora se han considerado los cuerpos como sólidos rígidos (que no se deforman al
aplicarles fuerzas) pero esto es una idealización que no ocurre en los cuerpos reales que
sí se deforman.
Un cuerpo se deforma cuando al aplicarle fuerzas éste cambia de forma o de tamaño.
La Elasticidad estudia la relación entre las fuerzas aplicadas a los cuerpos y las
correspondientes deformaciones.
Cuerpo elástico: Aquél que cuando desaparecen las fuerzas o momentos exteriores
recuperan su forma o tamaño original.
Cuerpo inelástico: Aquél que cuando desaparecen las fuerzas o momentos no retorna
perfectamente a su estado inicial.
Comportamiento plástico: Cuando las fuerzas aplicadas son grandes y al cesar estas
fuerzas el cuerpo no retorna a su estado inicial y tiene una deformación permanente.
Los cuerpos reales pueden sufrir cambios de forma o de volumen (e incluso la ruptura)
aunque la resultante de las fuerzas exteriores sea cero.
La deformación de estructuras (estiramientos, acortamientos, flexiones, retorceduras,
etc.) debido a la acción de fuerzas implica la aparición de esfuerzos que pueden llevar
hasta la ruptura.
La Elasticidad estudia la relación entre las fuerzas y las deformaciones, sobre todo en
los cuerpos elásticos.
La deformación está íntimamente ligada a las fuerzas existentes entre los átomos o
moléculas pero aquí se ignorará la naturaleza atómica o molecular de la materia
considerando el cuerpo como un continuo y tendremos en cuenta las magnitudes
medibles: fuerzas exteriores y deformaciones.
Las fuerzas de masa están asociadas con el cuerpo considerado (afectan a todas las
partes del mismo) y no son consecuencia de un contacto directo con otros cuerpos y
entre ellas podemos citar las fuerzas gravitacionales, las de inercia, las magnéticas.etc.
Se especifican en términos de fuerzas por unidad de volumen . Las componentes de la
intensidad de estas fuerzas según los ejes coordenados, son Fx , Fy y Fz .
Las fuerzas de superficie son debidas al contacto físico entre dos cuerpos. Si
ampliamos el concepto podríamos incluir en dicho concepto las fuerzas que una
superficie imaginaria dentro de un cuerpo ejerce sobre la superficie adyacente, lo que
resulta muy práctico para establecer ecuaciones de equilibrio y otras.

2

Si un cuerpo, como el de la figura, está en equilibrio, si aislamos una de las partes en
que el plano divide al cuerpo, p.e. la porción izquierda, para restituir el equilibrio
debemos aplicar sobre la sección producida una distribución de fuerzas idéntica a la que
la porción eliminada (la de la derecha) ejercía sobre la otra. O sea, las fuerzas de
superficie P1 y P2, de la parte I, se mantienen en equilibrio con las fuerzas que la parte
II del cuerpo ejerce sobre la parte I, fuerzas repartidas sobre toda la superficie del corte,
está sometida a una fuerza
. Por tanto, la
de forma que cualquier área elemental
fuerza “media” por unidad de área es
∆F
Pmedia =
∆A
El esfuerzo (o tensión) en un punto se define como el valor límite de la fuerza por
unidad de área, cuando ésta tiende a cero:
∆F dF
P = lim
=
dA
∆A →0 ∆A
es un vector en la misma dirección
El esfuerzo en un elemento diferencial de área,
que el vector de fuerza
. La fuerza
, o lo que es lo mismo, el esfuerzo P, NO
está dirigido según una dirección preestablecida, como puede ser la normal al plano de
la superficie.
Aunque en general la dirección del vector esfuerzo no coincidirá con la de la normal n
a la superficie, siempre es posible elegir un sistema de coordenadas cartesianas con un
eje coincidente con la dirección normal n y los otros dos ejes contenidos en el plano de
la sección, y proyectar el vector dF sobre estos ejes.
El concepto vectorial del esfuerzo implica que tiene que estar referido a un plano
determinado, ya que si se modifica el plano considerado que engloba al punto el
esfuerzo será diferente. Si queremos conocer el esfuerzo en cualquier plano que pase
por el punto considerado, ya no se puede hablar del esfuerzo como un vector si no como
un tensor.
Para definir totalmente el vector esfuerzo, tenemos que especificar su magnitud,
dirección y el plano sobre el que actúa. Por eso es mejor hablar del estado tensional de
un punto, o simplemente esfuerzo en un punto entendido como el conocimiento del
esfuerzo o tensión en todo plano que pase por el punto, o sea expresándolo como en
tensor.

3

6.2 Esfuerzo normal.
El esfuerzo es una medida de la fuerza por unidad de área (en la que se aplica) que
causa la deformación.
Si la fuerza aplicada no es normal ni paralela a la superficie, siempre puede
descomponerse en la suma vectorial de otras dos tal que siempre una sea normal y la
otra paralela a la superficie considerada.
Los esfuerzos con dirección normal a la sección, se denotan normalmente como σ
(sigma) y se denominan como esfuerzo de tracción o tensión cuando apunta hacia
afuera de la sección, tratando de estirar al elemento analizado, y como esfuerzo de
compresión cuando apunta hacia la sección, tratando de aplastar al elemento analizado.
El esfuerzo con dirección paralela al área en la que se aplica se denota como τ (tau) y
representa un esfuerzo de corte ya que este esfuerzo trata de cortar el elemento
analizado, tal como una tijera cuando corta papel.
Las unidades de los esfuerzos son las de fuerza dividida por área (las mismas que para
la presión), pero el esfuerzo no es un vector sino un tensor.
Las unidades que más se utilizan son: Pascal (Pa) = N/ m2, (S.I.); din/ cm2 (c.g.s.);
Kp/m2, (s. Técnico); atmósfera técnica (Kp/cm2); atmósfera (atm); bar.

r
−F

r
F

∆l

l

6.3 Deformación unitaria longitudinal.
r
Si a una barra de longitud l le aplicamos una fuerza de tracción F y la barra sufre un
alargamiento ∆ l , se define alargamiento o deformación longitudinal como:
∆l
εl =
l
La deformación longitudinal es la variación relativa de longitud.
La relación entre la fuerza F y el alargamiento ∆ l viene dada por el coeficiente de
rigidez Ks:
F = Ks ∆ l
El coeficiente de rigidez depende de la geometría del cuerpo, de su temperatura y
presión y, en algunos casos, de la dirección en la que se deforma (anisotropía).

4

6.4 Ley de Hooke.
Cuando estiramos (o comprimimos) un muelle, la fuerza recuperadora es directamente
proporcional a la deformación x (al cambio de longitud x respecto de la posición de
equilibrio) y de signo contraria a ésta. F = - k x, Siendo k una constante de
proporcionalidad, denominada constante elástica del muelle. El signo menos en la
ecuación anterior se debe a que la fuerza recuperadora es opuesta a la deformación.

Para x>0, F = - k x
Para x<0, F = k x

La energía potencial Ep correspondiente a la fuerza F vale:
porque el trabajo realizado por esta fuerza conservativa cuando la partícula se desplaza
desde la posición xA a la posición xB es:
La ley de Hooke es solo aplicable a deformaciones unitarias pequeñas, hasta que se
alcanza el límite de proporcionalidad (ver figura).

En las curvas esfuerzo - deformación de un material hay un tramo de comportamiento
perfectamente elástico en el que la relación esfuerzo – deformación es lineal (punto
A). De ahí hasta otro punto B (de límite elástico) el material sigue un comportamiento
elástico (sigue habiendo una relación entre esfuerzo y deformación, aunque no es lineal,
y si se retira el esfuerzo se recupera la longitud inicial). Si se sigue aumentando la
carga (por encima del punto b hasta el punto B’ ), el material se deforma rápidamente y
si se retira el esfuerzo no se recupera la longitud inicial, quedando una deformación
permanente y el cuerpo tiene un comportamiento plástico. Si se sigue aumentando la

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carga (por encima del punto B’ ), el material llega hasta un estado en el que se rompe
(punto C).
Cuerpos frágiles: Los que se rompen al superar el límite elástico.
Cuerpos dúctiles: Los que se siguen deformando al superar el límite elástico, siguiendo
un comportamiento plástico.
Fatiga elástica: Alteración de las características elásticas tras muchas deformaciones.

6.5 Deformación por tracción o compresión. Módulo de
Young.
Si aplicamos una fuerza F a una barra de longitud l0 el
material se deforma longitudinalmente y se alarga l - l0.
La razón de proporcionalidad entre el esfuerzo (fuerza por
unidad de área) y deformación unitaria (deformación por
unidad de longitud) está dada por la constante E, denominada
módulo de Young , que es característico de cada material.
l − l0
F
=E
S
l

La Ley de Hooke relaciona la deformación ε x de una barra sometida a esfuerzo axil, con
la tensión normal generada por dicho esfuerzo σ x , mediante la constante E que se
denomina módulo de elasticidad lineal o módulo de Young.

σ x = E εx

La rigidez de un material queda caracterizada por la relación entre el esfuerzo σ x y
deformación ε x , o sea por el módulo de Young.

6

E=

σ x Fx / A
=
ε x ∆x / x

El módulo de Young tiene las mismas unidades que el esfuerzo.

10.6 Coeficiente de Poisson.
Todo elemento solicitado a carga axial experimenta una deformación no solo en el
sentido de la solicitación (deformación primaria ε x ), sino también según el eje
perpendicular (deformación secundaria o inducida ε y , ε z ), o sea, toda tracción
longitudinal con alargamiento implica una contracción transversal (disminución de la
sección del elemento estirado).
El coeficiente de Poisson es la relación de la deformación perpendicular a la axial.

υ=−
Y si el cuerpo es isótropo:

υ=−

εp
εa

εy εz
=
εx εx

Cuerpo isótropo: Tiene las mismas características físicas en todas las direcciones.
Anisótropo, cuando depende de la dirección.
Cuerpo homogéneo: Tiene igual densidad . Inhomogéneo: Diferente densidad.

Los cuerpos homogéneos e isótropos tienen definidas sus característica elásticas con el
módulo de Young y el coeficiente de Poisson.

10.7 Deformación debida a tres esfuerzos ortogonales.
La solicitación uniaxial es prácticamente una excepción, ya que en la realidad lo más
común es encontrar solicitaciones biaxiales y triaxiales. Consideremos ahora un
elemento (pequeño trozo de material ubicado dentro del cuerpo con forma de cubo con
aristas de valor : dx, dy , dz) sometido a un estado de tensión triaxial en la que la
longitud inicial de AB es la unidad.

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Las componentes normales y tangenciales de los esfuerzos se utilizan con frecuencia y
resultan más significativas. Definimos por σ la componente perpendicular al plano
sobre el que actúa. El esfuerzo tangencial se representa por τ y se encuentra en la
superficie del plano sobre el que actúa.
La notación utilizada es: σx para el esfuerzo normal aplicado en la cara normal al eje
x, de igual forma se definen σy, σz. Para los esfuerzos cortantes, la notación es τab
que denota el esfuerzo de corte que actúa en la cara normal al eje ‘a’ y que apunta en
la dirección del eje ‘b’. De esta forma se tienen: τxy , τxz , τyx , τyz , τzx , τzy.
La componente de la deformación, ε x , la determinamos suponiendo que σ x se aplica
1
primero, cambiando la longitud AB una cantidad
σ x . Luego se aplica σ y , que
E

produce un cambio adicional en la longitud AB igual a −

υ

E

σ y (1 +

σz
E

) . Pero como

1
σ x es una deformación elástica es despreciable con respecto a la unidad y la podemos
E
eliminar. Cuando aplicamos σ z e ignorando nuevamente el término de orden superior,
el cambio de la longitud AB lo expresamos por − (

υ

E

σz).

La deformación total en la dirección del eje X, viene dada por:

εx =

[

1
σ x − υ (σ y + σ z )
E

]

Y por un razonamiento análogo tendremos las otras dos deformaciones:
1
ε y = σ y − υ (σ x + σ z )
E
1
ε z = σ z − υ (σ x + σ y )
E

[

]

[

]

6.8 Compresión uniforme. Módulo de compresibilidad.
Supongamos que tenemos un estado de esfuerzos, debido a una compresión uniforme
que actúa por toda la superficie del cuerpo y perpendicular a ella, definido por:

σx =σy =σz = − p

τ xy = τ yz = τ zx = 0
si aplicamos estos valores a las ecuaciones anteriores obtenemos las componentes de la
deformación:

8

1 − 2υ
)p
E
= γ zx = 0

εx = εy = εz = − (
γ xy = γ yz

Definimos la dilatación o deformación volumétrica, ε como el cambio de volumen
unitario (cambio del volumen total ∆V dividido por el volumen original V) y lo
expresamos mediante:
∆V
ε =−
V
o bien:
ε = εx + εy + εz
Para el caso de presión hidrostática tendríamos:
3
1
ε = − (1 − 2υ ) p = −
p
E
K
E
es el Módulo Volumétrico de Elasticidad o Módulo de
donde K =
3 (1 − 2υ )
deformación volumétrica.
El módulo de deformación volumétrica representa la razón negativa de la presión
hidrostática con la dilatación resultante.
K =−

∆p
∆V / V

La constante ε así como σ m , definida por la ecuación:

σm =

1
(σ x + σ y + σ z )
3

es de especial interés en el estudio de la plasticidad. El hecho de que la dilatación, bajo
cualquier estado de tensiones, venga definida por la ecuación es evidente, ya que las
deformaciones tangenciales no producen cambio alguno en el volumen. En
consecuencia,
1 − 2υ
ε = εx + εy + εz = − (
) 3σ m
E
es decir, la relación:
1
ε = σm
K
cumple para cualquier estado de tensiones.
A la inversa de K se le conoce como coeficiente de compresibilidad (B = 1/K.)
A la cantidad σ m se le conoce como componente esférica --o hidrostática—del esfuerzo.
Los valores de ε y de σ m son invariantes con respecto a cualquier transformación de
ejes ortogonal.

9

6.9 Cizalladura. Módulo de rigidez.
Hasta hora solo hemos tenido en cuenta fuerzas normales a las superficies que dan
lugar a esfuerzos normales y a deformaciones de volumen. Supongamos ahora que las
fuerzas F que se aplican son tangenciales a una superficie A, el cambio que se produce
en el cuerpo es solo un cambio de forma ya que el volumen permanece constante.
El esfuerzo cortante o tangencial τ, es la fuerza de corte o tangencial por unidad de
área:
Esfuerzo cortante = fuerza de corte / área de corte

τ=

Fs
A

El esfuerzo cortante tiene las mismas dimensiones que la presión pero tiene la dirección
de la fuerza tangencial .
Las unidades del esfuerzo cortante son las mismas que la de la presión N / m2 en el S.I..
Cuando actúan esfuerzos cortantes el material se deforma como si el material (p.e. un
cubo) estuviera formado por láminas paralelas y se deformaran como lo haría el libro de
la figura; a esta deformación que supone un deslizamiento según el esfuerzo cortante o
de cizalladura se denomina deformación cortante, angular o de cizalladura y vale:

γ =

F /A τ
∆x
= tan θ = s
=
l
G
G

donde G se denomina módulo de elasticidad tangencial o más habitualmente módulo de
rigidez (o también módulo de cortante o de cizalladura ).
Fs
F
τ
= s
G= =
γ A tan θ A θ
La deformación por cizalladura se produce sólo en los sólidos, por eso se dice que
estos presentan rigidez. Los sólidos pueden tener deformaciones volumétricas y de
forma, mientras que los fluidos solo tienen deformación volumétrica.

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La relación esfuerzo cortante –deformación de cizalladura, en un estado bidimensional
de cizalladura pura, cumple, dentro de los límites elásticos de la ley de Hooke, una
relación del tipo:

τ yz = G γ yz
donde

γ yz = γ y + γ z =

o bien : γ yz =

1
τ yz ;
G

∆ς ∆η
+
∆y ∆z

6.10 Deformación por torsión. Constante de torsión.
Ver en clase.

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